Трехфотонная аннигиляция
Cтраница 1
Трехфотонная аннигиляция менее вероятна, чем двухфотонная. Потери энергии мюонами в среде также описываются формулой Бете-Блоха. Они включают в себя ионизационные и радиационные потери энергии, а также потери энергии при взаимодействии с ядрами. В области ниже ( 3j 0.1 приводятся потери энергии для / / - мюонов, что иллюстрирует зависимость от знака частицы ионизационных потерь энергии для д - и / / - мюонов. Для высоких значений ( 3j 100 отмечается зависимость от параметра эффекта плотности 5, а при / 3j 1000 значительное возрастание радиационных потерь. [2]
 |
Диаграммы аннигиляции е - f е - - Зу более высокого ( чем третий порядка. [3] |
Рис 7.30. Трехфотонная аннигиляция электрона и позитрона. [4]
Образование одного фотона при аннигиляции свободных электрона и позитрона запрещено законом сохранения импульса; трехфотонная аннигиляция происходит существенно реже, чем двухфотонная. [5]
В связи с этим возникает вопрос о вычислении эффекта следующего приближения теории возмущений - эффективного сечения трехфотонной аннигиляции электрона и позитрона с параллельными спинами для предельного случая стремящейся к нулю скорости столкновения. [6]
Интересно отметить, что в случае аннигиляции позитрония в водных растворах введение сильных окислителей ( например, КМпО4) вызывает потерю позитронием электрона, что может быть замечено по уменьшению числа случаев трехфотонной аннигиляции. [7]
Время жизни позитрония, а также его энергетические уровни были изучены экспериментально. Позитроний гибнет как в результате двухфотонной, так и трехфотонной аннигиляции. [8]
Нейтроны образуются в осн. Эти нейтроны сначала тормозятся в солнечном веществе до тепловых скоростей, а затем поглощаются протоном с генерацией у-линии 2 22 МэВ либо ядром ге-лия-3 [ 8Не ( п, р) эН ] без генерации у-квантов. Интенсивность у-линии 2 22 МэВ дает уникальную информацию о концентрации гелия-3 в фотосфере. Ne, к-рые генерируются в ядерных реакциях в солнечной атмосфере во время вспышки. Позитроны генерируются также путем распада я - мезонов, образующихся в ядерных реакциях с участием высокоэнергичных протонов. Прежде чем произойдет аннигиляция позитронов, они замедляются за счет ионизац. Время задержки линии 0 51 МэВ определяется периодом полураспада радиоактивных ядер и временем замедления позитронов. Последнее зависит от плотности и величины магн. В области, где аннигилируют позитроны. Аннигиляция может быть свободной с генерацией двух у-квантов с энергией каждого 0 51 МэВ или протекать через состояние квазиатома позитрония. Относит, вероятность двухфотонной н трехфотонной аннигиляции определяется плотностью вещества в области генерации излучения. [9]
Страницы: 1