Указанная изотерма

Cтраница 1

Указанная изотерма соответствует температуре кипения воды при атмосферном давлении; при этой и более высокой температуре параметр относительная влажность теряет смысл, так как при таком давлении смеси воздуха с водяным паром могут существовать в любых соотношениях. [1]

Адсорбция паров на порошках и металлических фольгах. [2]

Указанная изотерма относится к типу IV, но тем не менее излагаемый метод исследования остается в силе ( см. гл. [3]

В этой системе наблюдается пересечение проекций указанных изотерм, чем доказывается другой из предположенных трех случаев. [5]

Кривые зависимости А от с для изотерм. [6]

На рис. 122 показаны кривые зависимости Л от с для указанных изотерм. [7]

В случае возникновения новых частиц соединения АВ кривые a ( N) усложняются и представляют собой все возможные сочетания двух из пяти указанных изотерм. [8]

Интегральное и дифференциальное распределение пор по эффективным радиусам в волокнах нативной и мерсеризованной хлопковой целлюлозы ( воздушно-сухой, по данным сорбции паров азота. [9]

Сравнительную оценку доступности структуры нативных и мерсеризованных волокон для проникновения молекул паров, различающихся по размерам, полярности и способности образовывать водородные связи, дают и приведенные на рис. 89 изотермы адсорбции паров СН3ОН, С2Н5ОН, СН3СООН и воды. По указанным изотермам в области до относительной упругости паров 0.3 были вычислены величины внутренней поверхности некоторых волокон. В табл. 29 приведены результаты этих вычислений. [10]

При эксплуатации газоконденсатных месторождений по базовому варианту в период наличия избыточного давления газ охлаждается на промысловых установках до минус 10 - 20 С. Длительность поддержания указанной изотермы зависит в основном от темпов отбора газа и устьевых параметров скважин. Этот период иногда составляет до 10 лет. [11]

Для равновесных изотерм другого вида, в частности для уравнения Фрумкина, кинетическая изотерма неизвестна. Поэтому дальнейший анализ основывается на применении трех указанных изотерм. [12]

Действительно, если две адиабаты пересекаются, то можно построить цикл из этих двух адиабат и какой-либо одной изотермы, которая пересекает обе адиабаты в точках с равными температурами. Следуя этому циклу, рабочее тело тепловой машины поглотит теплоту при одной температуре указанной изотермы и не вступит в теплообмен с окружающей средой при других температурах, а поглощенная теплота превратится в работу, равную площади цикла на диаграмме р - и. Этот итог противоречит постулату Томсона, и такой цикл, а следовательно, и пересечение адиабат невозможны с точки зрения классически построенного второго закона термодинамики. Таким образом, каждое равновесное стояние системы лежит на определенной, только одной адиабате - изэнтропе системы. Отсюда вытекает, что для любого равновесного состояния системы имеются соседние равновесные состояния, лежащие на других, соседних, хотя и очень близких к исходной, изэнтропах, которые не могут быть достигнуты из исходного состояния адиабатным путем. Каратеодори принял положение о наличии для каждого равновесного состояния системы таких недостижимых адиабатных соседних равновесных состояний за исходный постулат ( аксиому) второго закона и показал, используя довольно сложные математические приемы, что иа этого постулата можно получить вывод о наличии для элементарной теплоты интегрирующего множителя, зависящего только от температуры, который делает элементарную теплоту полным дифференциалом функции состояния. Дальнейшее развитие вопроса совпадает с классическим. При формальных достоинствах общности такой способ изложения второго закона невыгодно отличается от классического тем, что исходный постулат оторван от реальных природных процессов. [13]

Действительно, если две адиабаты пересекаются, то можно построить цикл из этих двух адиабат и какой-либо одной изотермы, которая пересекает обе адиабаты в точках с равными температурами. Следуя этому циклу, рабочее тело тепловой машины поглотит теплоту при одной температуре указанной изотермы и не вступит в теплообмен с окружающей средой при других температурах, а поглощенная теплота превратится в работу, равную площади цикла на диаграмме р-и. Этот итог противоречит постулату Томсона, и такой цикл, а следовательно, и пересечение адиабат невозможны сточки зрения классически построенного второго закона термодинамики. Таким образом, каждое равновесное состояние системы лежит на определенной, только одной адиабате - изэнтропе системы. Отсюда вытекает, что для любого равновесного состояния системы имеются соседние равновесные состояния, лежащие на других, соседних, хотя и очень близких к исходной, изэнтропах, которые не могут быть достигнуты in исходного состояния адиабатным путем. Каратеодори принял положение о наличии для каждого равновесного состояния системы таких недостижимых адиабатных соседних равновесных состояний за исходный постулат ( аксиому) второго закона и показал, используя довольно сложные математические приемы, что из этого постулата можно получить вывод о наличии для элементарной теплоты интегрирующего множителя, зависящего только от температуры, который делает элементарную теплоту полным дифференциалом функции состояния. Дальнейшее развитие вопроса совпадает с классическим. При формальных достоинствах общности такой способ изложения второго закона невыгодно отличается от классического тем, что исходный постулат оторван от реальных природных прбцессов. [14]

Анализ последних данных показал, что однозначная зависимость ( 4 - 25) имеет место не во всех областях значений удельного веса. Как видно из рис. 4 - 6, опытные данные располагаются на изотермах, которые близки между собой в интервале значений плотностей от О - 40 кг / м3 и расходятся с увеличением значений удельного веса Y - Условные изотермы на рис. 4 - 6 проведены по экспериментальным точкам, значения температур которых по условиям опытов отклоняются от указанных изотерм на 2 - 8 С. Так как сами изотермы различаются между собой на 30 - 60qC, то эти отклонения температур опытных точек от изотерм не искажают общей картины. [15]

Страницы: 1 2