Установление - максвелловское распределение
Cтраница 1
Установление максвелловского распределения для электронов в сильноточных разрядах происходит, как правило, за счет межэлектронных столкновений. Вследствие затрудненного обмена энергией между эйектрона-ми и тяжелой компонентой темп - pa электронов Т, в приэлектродном слое отличается от Тя, обйчнэ Те Гн. [1]
Время установления максвелловского распределения обычно бывает очень мало. [2]
Эти процессы ведут к установлению максвелловского распределения скоростей. Можно считать, что если для частиц данного сорта упругие столкновения происходят гораздо чаще неупругих столкновений и радиативных процессов, то скорости этих частиц будут распределены по Максвеллу. Для атомов и ионов, находящихся в основных состояниях, эти условия обычно оказываются выполненными. Из-за большой величины сечения кулоновского взаимодействия электроны, как правило, также имеют максвелловское распределение скоростей. [3]
Им будут противодействовать те процессы, которые в изолированном газе обеспечивают установление максвелловского распределения. [4]
В (VII.6) нет указаний о величине периода времени At, требующегося для установления максвелловского распределения скоростей в таких элементах объема, к которым применимо макроскопическое описание. Величина At зависит от плотности и температуры системы. Для очень разреженных газов период времени At может быть большим. [5]
Рассмотрим более подробно, как реализуется метод Монте-Карло в применении к задачам установления максвелловского распределения частиц без внутренних степеней свободы. Система полностью описывается набором скоростей всех частиц. Переход ее из одного состояния в другое является случайным процессом, а сами состояния образуют цепь Маркова. Таким образом, необходимо определить вероятность этого перехода, или, что то же самое, вероятность столкновений различных пар частиц. [6]
Время, необходимое для установления локального равновесия, можно охарактеризовать промежутком времени, необходимым для установления максвелловского распределения скоростей частиц среды. [7]
 |
Кривая потенциальной энергии реакции с воображаемым потенциальным ящиком, соответствующим активированному состоянию. [8] |
Процесс перемещения активного комплекса вдоль координаты реакции на вершине потенциального барьера происходит достаточно медленно по сравнению с временем, требующимся для установления максвелловского распределения скоростей. [9]
Но из термодинамической теории релаксационных явлений, излагаемой в этой главе, следует, что понятие о времени релаксации т макроскопической системы имеет смысл, если величина т существенно превышает время тм, требующееся в среднем для установления максвелловского распределения скоростей в локально равновесной системе. Поэтому для наименьших наблюдаемых экспериментально времен релаксации тт. [10]
Другой пример - направленный пучок молекул газа, входящий в откачанный сосуд. Установление равновесного максвелловского распределения молекул по скоростям представляет собой необратимый процесс перехода системы из упорядоченного состояния, когда все молекулы имеют почти одинаковые по модулю и направлению скорости, в конечное состояние, характеризующееся полной хаотичностью движения молекул. [11]
Vj, где vi Y2T / M - средняя тепловая скорость ионов, a / j - ион-ионная длина пробега; характерное время релаксации электронов определяется величиной те - lelve, где ve У2Т / т; время обмена энергией между электронами и ионами по порядку величины равно tei - ( М / т) ъе - У М / т TJ. Таким образом, время установления максвелловского распределения у электронов и у ионов по отдельности значительно меньше времени обмена энергией между этими компонентами. Именно это обстоятельство и позволяет говорить о разных темп - pax электронов и ионов в не-изотермич. [12]
Было найдено характерное время установления равновесного максвелловского распределения. В конце параграфа полученные результаты будут использованы при анализе слабо анизотропного максвелловского распределения. [13]
Ниже кратко рассмотрен эмпирический метод установления максвелловского распределения путем экспериментального определения скорости движения частиц в газе ( рис. А. [14]
Выводится кинетическое уравнение для газа из заряженных частиц в магнитном поле. С помощью этого уравнения определяется время релаксации для установления максвелловского распределения в таком газе и его теплопроводность. Рассматривается пучок заряженных частиц - плоский и цилиндрический. С помощью того же уравнения определяется зависимость ширины пучка от времени. [15]
Страницы: 1 2