Cтраница 2
Однако последний пример экстремальный как в отношении потока, так и сечения активации. По оценке И. А. Маслова [15], при потоке тепловых нейтронов порядка 1014 нейтрон / ( см2 сек) эффект выгорания ядер исходного изотопа наблюдается только при сечении активации порядка 1000 барн ( 10 - 21 см2) и выше. В целом для обычно используемых потоков тепловых нейтронов 1012 - 1014 нейтрон / ( см2 сек) и времени облучения несколько суток выгорание ядер исходного изотопа является крайне редкой проблемой. Для сравнения можно подсчитать, что при облучении As76, имеющего среднюю величину сечения ( а 5 4 - Ю-24 см2), в течение 3 суток в потоке 1014 нейтрон / ( см2 - сек) выгорит всего примерно 0 01 % исходных ядер. [16]
Начинаясь с углерода-12, этот цикл протекает далее с выделением энергии через стадию образования изотопов углерода, азота и кислорода и вновь возвращается к исходному изотопу. По балансу четыре атома водорода соединяются в гелий. Разность их атомных масс выделяется в форме энергии. [17]
Здесь множества всех радиоактивных продуктов обратно пропорциональны своим константам распада или прямо пропорциональны своим периодам полураспада. Если же А ] очень мало, то Л ( /) в течение определенного времени можно считать практически постоянным. Такое относительное количество любого вторичного изотопа ( относительно единицы веса исходного изотопа ЛГ ( /)) в условиях длительного равновесия постоянно. [18]
Радиоактивационный анализ - метод определения элементарного состава исследуемого вещества с помощью различных ядерных реакций ( определяться могут как основные компоненты, так и примеси) впервые был применен Сиборгом и Ливенгудом для определения галлия в железе. При радиоактивационном анализе ( РАА) анализируемый объект предварительно подвергают облучению какими-либо ядерными частицами или достаточно жесткими у-лучами. В результате ядерных реакций образуются радиоактивные изотопы, количественно определяемые по их активности и позволяющие рассчитать содержание исходного изотопа того или другого элемента в исследуемом образце. [19]
Этот вариант метода необходим, когда активность определяемого компонента в массе смеси не достаточна для того, чтобы определить ее с требуемой точностью, а количество компонента слишком мало, чтобы можно было выделить химическим путем. Подобные расчеты используют, в частности, при оценке выхода радиоактивного изотопа в ядерных реакциях и в активационном анализе. Этого можно избежать, производя два определения и составив систему из двух уравнений, при решении которых будет исключена удельная активность исходного изотопа. [20]
Однако последний пример экстремальный как в отношении потока, так и сечения активации. По оценке И. А. Маслова [15], при потоке тепловых нейтронов порядка 1014 нейтрон / ( см2 сек) эффект выгорания ядер исходного изотопа наблюдается только при сечении активации порядка 1000 барн ( 10 - 21 см2) и выше. В целом для обычно используемых потоков тепловых нейтронов 1012 - 1014 нейтрон / ( см2 сек) и времени облучения несколько суток выгорание ядер исходного изотопа является крайне редкой проблемой. Для сравнения можно подсчитать, что при облучении As76, имеющего среднюю величину сечения ( а 5 4 - Ю-24 см2), в течение 3 суток в потоке 1014 нейтрон / ( см2 - сек) выгорит всего примерно 0 01 % исходных ядер. [21]
При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила: сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения - равна сум: ме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди - Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром ( так называемый / С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. [22]
При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила: сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения - равна сум: ме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди - Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром ( так называемый / С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. [23]
При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила: сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения - равна сум: ме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди - Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром ( так называемый / С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. [24]