Гидродинамическая устойчивость

Cтраница 2

В этой классической теории гидродинамической устойчивости по существу уже рассматриваются флуктуации, поскольку малое возмущение основного движения в конечном счете - не что иное как флуктуация кинетической энергии. [16]

При абсолютно строгом исследовании гидродинамической устойчивости ламинарного пламени следует отбросить приближенное представление о пламени как о разрыве и рассматривать распространение возмущений в реакционной зоне. Такие исследования отличаются от исследований, основанных на рассмотрении модели искривленного ламинарного пламени, но будут здесь упомянуты с той целью, чтобы указать, какое место среди других исследований занимают работы Ландау и Маркштейна. [17]

Данный парадокс относится к области гидродинамической устойчивости. Он состоит в утверждении, что только вязкость ответственна за неустойчивость течения в плоском канале при больших числах Рейыольдса. Тем самым опрокидывается интуитивное представление о том, что вязкости присуща лишь диссипа-тивная роль, как это может показаться из вида соотношения (1.18): в случае жидкого объема с непроницаемой границей энергия движения действительно монотонно затухает из-за диссипации. Плоский канал является проточной системой, и поверхностный интеграл в (1.18) в нуль не обращается. [18]

Данная задача возникает в теории гидродинамической устойчивости и носит название задачи Орра - Зоммерфельда. [19]

Другое следствие относится к проблеме гидродинамической устойчивости струйного течения. Как уже указывалось, вклад несимметричности при достаточно больших интенсивностях ассим-метричных мультиполей может приводить к осцилляциям в профиле скорости. Хорошо известна теорема Рэлея о невязкой гидродинамической неустойчивости в точках перегиба профиля скорости для одномерных плоских течений. В пространственном случае имеется ее аналог для осесимметричных плоскопараллельных течений. В общем случае критерий гидродинамической неустойчивости теряет рэлеевскую формулировку, тем не менее смена знака не малой по величине производной скорости и здесь может служить источником неустойчивости. [20]

Интенсивность реагирования мелкозернистого топлива ограничивается гидродинамической устойчивостью слоя. Однако в технике газификации и сжигания разработаны способы использования слоя за пределами его гидродинамической устойчивости - кипящий, взвешенный, вибрационный слой. Указанные способы позволяют значительно интенсифицировать процесс реагирования мелкозернистого топлива. [21]

Таким же образом может быть описана гидродинамическая устойчивость пленки. [22]

С математической точки зрения задача о гидродинамической устойчивости пламени является задачей теории сингулярных возмущений, включающей методы решения дифференциальных уравнений с малым параметром при старшей производной. Сингулярности возникают из-за того, что в нулевом приближении по малому параметру на поверхности фронта пламени все величины, характеризующие состояние газа, - температура, давление, плотность, скорость, концентрации компонент и их производные - терпят разрыв. [23]

Зависимость скорости горения от давления стехиометриче-ской смеси ТНМ - бензол. [24]

Систематическое исследование влияния теплопроводящих элементов на гидродинамическую устойчивость горения ЖВВ было предпринято в работе [208] на примере стехиометрической смеси ТНМ с бензолом. В экспериментах использовали прямоугольные плексигласовые или кварцевые пробирки с сечением 5x6 мм. Результаты экспериментов представлены на рис. 119, из которого видно, что металлические пластины заметно увеличивают скорость горения в докритическом режиме и критическую скорость горения, однако критическое давление перехода на турбулентный режим остается неизменным. Отсюда следует, что эффект введения теплопроводящих элементов заключается в увеличении эффективной скорости горения смеси; в то же время устойчивость горения жидкой смеси определяется собственной, фундаментальной скоростью. Уместно отметить, что в случае порошкообразных систем критические условия нарушения нормального горения также определяются фундаментальной скоростью горения и не зависят от физических эффектов, приводящих к росту регистрируемой скорости сгорания. [25]

Эта задача является обобщением классической задачи теории гидродинамической устойчивости. Обобщение связано с учетом двух весьма важных факторов: дополнительной ( конвективной) силы в уравнении движения и неизотермичности основного течения и возмущений. Если в (1.24) положить в 0, то получится известное уравнение Орра - Зоммерфельда, определяющее плоские возмущения в изотермическом плоскопараллельном потоке. [26]

Первые применения теории экспоненциального разбегания к изучению гидродинамической устойчивости опубликованы в 1966 году. [27]

Эта задача является обобщением классической задачи теории гидродинамической устойчивости. Обобщение связано с учетом двух факторов: дополнительной ( конвективной) силы в уравнении движения и неизотермичности основного потока и возмущений. [28]

Аранов [64] исследовал мембранный осциллятор в отношении гидродинамической устойчивости системы, исходя из уравнений движения каждого компонента, полученных Бирманом и Кирквудом [74], но без учета вязкости. Решения этих уравнений были аппроксимированы методом пертурбаций. Приближению нулевого порядка соответствует система, в которой профиль давления стационарен, электрическое поле постоянно и однородно; постоянное значение имеет также сила электрического тока; поток воды отсутствует. Что касается приближения первого порядка, то в оригинальных статьях автора нет подробных выкладок, а окончательные соотношения содержат ошибки. [29]

Ландау [86] первый дал анализ 1) гидродинамической устойчивости ламинарного пламени, предположив, что пламя является разрывом, распространяющимся с постоянной скоростью SL в несжимаемой невязкой нетеплопроводной жидкости. [30]

Страницы: 1 2 3 4