Изоэнтроп - расширение
Cтраница 1
Изоэнтропы расширения соединяют состояния одинаковой энтропии сверхплотной вырожденной плазмы на ударной адиабате с около-или закритическими состояниями слабоионизованного пара и, кроме того, при вхождении в двухфазную область жидкость-пар имеют согласующиеся с параметрами линии равновесия значения энергии и объема. Тем самым удалось экспериментально реализовать идею Я.Б. Зельдовича [9] получения термодинамически полного уравнения состояния по результатам механических измерений - найденная для сильнорасширившегося идеального пара энтропия в силу адиабатич-ности оказывается равной энтропии ударного сжатия. [1]
Показатель изоэнтропы расширения п, вычисляемый по формуле, связывающей температуру и плотность, в некоторых случаях может оказаться меньше единицы. Это происходит из-за малого уменьшения температуры при наличии изотермического участка между входным сечением и рассматриваемым сечением сопла и значительного уменьшения молекулярного веса смеси вследствие протекания диссоциации продуктов при снижении давления в сопле. [2]
Для уточнения расчета состава и изоэнтроп расширения ПД, а также во избе жание неопределенности от использования двух наборов параметров, авторами работы [6.29] предложен единый набор BKW-R со специально подобранными коэффициентами для газообразных ПД и эффективным значением энтальпии образования графита, отличным от стандартного [6.11, 6.12] вследствие очень высокой дисперсности твердых частиц углерода. [4]
В [67] с этим методом зарегистрированы три изоэнтропы расширения ударно-сжатого урана. Измерения выполнены главным образом для жидкой фазы, в то время как наиболее интересная окрестность критической точки, двухфазная и плазменная области оказались не изученными, что заставило авторов [67] для описания хода изоэнтроп в области пониженных давлений ограничиться качественными оценками. В серии работ [52, 64, 70 - 72] проведено систематическое изучение адиабатического расширения свинца, меди, алюминия и висмута. Для расширения энтропийного диапазона эксперименты проведены как со сплошными, так и с высокопористыми образцами. Особое внимание уделялось плазменной области параметров, измерения в которой проведены при использовании в качестве преград сжатых газов с начальным давлением 0 1 - 5 МПа. [5]
В [67] с этим методом зарегистрированы три изоэнтропы расширения ударно-сжатого урана. Измерения выполнены главным образом для жидкой фазы, в то время как наиболее интересная окрестность критической точки, двухфазная и плазменная области оказались не изученными, что заставило авторов [67] для описания хода изоэнтроп в области пониженных давлений ограничиться качественными оценками. В серии работ [52, 64, 70-72] проведено систематическое изучение адиабатического расширения свинца, меди, алюминия и висмута. Для расширения энтропийного диапазона эксперименты проведены как со сплошными, так и с высокопористыми образцами. Особое внимание уделялось плазменной области параметров, измерения в которой проведены при использовании в качестве преград сжатых газов с начальным давлением 0 1 - 5 МПа. [6]
В [76] с использованием линейных и сферических взрывных систем этим методом были зарегистрированы три изоэнтропы расширения ударно-сжатого урана. Эксперименты выполнены главным образом в жидкой фазе, в то время как наиболее интересная окрестность критической точки, двухфазная и плазменная области оказались не изученными, что заставило авторов [76] для описания хода изоэнтроп в области пониженных давлений ограничиться качественными оценками. [7]
Из двух уравнений (5.117) и (5.118) определяются приближенно значения рк и рк - Неудобством аппроксимации изоэнтропы расширения ПД двумя степенными уравнениями является разрыв скорости звука в точке К. [8]
При этом с единых позиций проведены исследования для всего диапазона плотностей зарядов: от предельно высокой, характерной для бризантных ВВ, до насыпной ( характерной для промышленных составов и индивидуальных порошкообразных ВВ) и более низкой, включая газо - и аэровзвеси. Выполнен термодинамический анализ ударных адиабат и расчета изоэнтроп расширения ПД из состояний Ч - Ж при полном и частичном равновесиях в ПД, на основании которого наглядно, в координатах ( р - v), ( давление-удельный объем), показан немонотонный характер выделения энергии при детонации алюминийсодержащих ВВ. Дана термодинамическая интерпретация причин, не позволяющих реализовать на практике идею повышения детонационных характеристик мощных ВВ, и анализ факторов, вызывающих различия в бризантных и фугасных эффектах взрыва смесей конденсированных ВВ с алюминием. Рассмотрим эти вопросы более подробно. [9]
ТНТ, гексогена и октогена с добавками до 30 % А1, показало, что время реакции алюминия за фронтом ДВ - т, варьируемое в диапазоне от 0 1 мкс до т - ос, не влияет на параметры фронта этих смесевых ВВ, а изменяет лишь пространственно-временное распределение параметров ПД за фронтом в нестационарной волне разгрузки. Такое влияние добавки А1 и времени его догорания г определяются особенностями расположения ударных адиабат ( адиабат Гюгонио) и изоэнтроп расширения равновесных ( с конденсированным окислом А ОЗ) и частично неравновесных ( с инертным ударно сжатым во фронте ДВ алюминием) продуктов детонации на ( р-г) - плоскости. [11]
Тем самым определены изоэнтропы расширения исследуемых ударно-сжатых веществ в крординатах р, и. Переход от измеренных давления и массовой скорости на РимановоЙ траектории разгрузки к термодинамическим переменным р, V, Е осуществлен вычислением интегралов Римана. [12]
Тем самым определены изоэнтропы расширения исследуемых ударно-сжатых веществ в крординатах р, и. Переход от измеренных давления и массовой скорости на РимановоЙ траектории разгрузки к термодинамическим переменным р, V, Е осуществлен вычислением интегралов Римана. [13]
Страницы: 1