Cтраница 1
Возможность перехода системы из одного электронного состояния в другое появляется при пересечении или сближении двух поверхностей потенциальной энергии. [1]
Возможность перехода системы из одного электронного состояния в другое проявляется при пересечении или сближении двух поверхностей потенциальной энергии. [2]
В связи с возможностью перехода белковых систем в жидкокристаллическое состояние необходимо отметить две группы систем. [3]
Пусть оу S, что гарантирует возможность асимптотического перехода системы в равновесное состояние. [4]
Заметим, что в широком понимании тунельный эффект означает возможность перехода системы макрочастиц из одного состояния в другое, если промежуточные состояния системы в классическом случае не могут осуществляться. [5]
При вычислении амплитуды вероятности рассеяния света светом имеется шесть возможностей перехода системы электронов, причем каждое из промежуточных состояний, входящих в эти шесть возможностей, может осуществляться под действием любого из четырех квантов. [6]
Вообще принадлежность того или иного состояния к какому-либо классу оценивается возможностью перехода системы из класса в класс и внутри данного класса. Другой, так называемый невозвратный, класс, включающий здесь только одно состояние 5з, характерен тем, что система, покинув его, уже никогда в него не вернется, отсюда и название - невозвратный. Важным свойством этого класса состояний, которое мы продемонстрируем несколько позже, является возможность внутренних переходов из состояния в состояние. [7]
При исследовании химических реакций в системах газ - жидкость следует иметь в виду возможность перехода системы в критическую область, в которой она становится однофазной. [8]
В некоторых случаях необходимо исследовать специфичное свойство моделируемой системы, например такое, как возможность перехода системы в данное состояние. [9]
Это означает, что исходные стационарные состояния при наличии возмущения становятся лишь почти стационарными и появляется возможность перехода системы из одного стационарного состояния в другое. [10]
Изменение свободной энергии ДО равно нулю только для обратимых процессов, происходящих при термодинамическом равновесии между двумя состояниями. Процесс при таких условиях должен протекать бесконечно медленно и, следовательно, является гипотетическим. Величина ДО является количественной мерой, определяющей возможность перехода системы из одного состояния в другое. Знание величины ДО дает возможность определить стабильность одного состояния по отношению к другому. Если ДО двух состояний равно нулю, то такие состояния могут сосуществовать без изменений и, следовательно, находиться в равновесии. [11]
Если исключить этот случай, то можно утверждать, что в системе ПЧ с двухзвенным фильтром наблюдается интересная закономерность: увеличение коэффициента усиления приводит к тому, что колебательный характер процесса становится более ярко выраженным. Однако длительность процесса установления ори этом практически не меняется. Это является следствием специфической зависимости постоянной времени т ( и, следовательно, собственной частоты системы) от коэффициента усиления: чем последний больше, тем меньше т и тем выше частота колебаний. Значительному увеличению коэффициента усиления препятствует возможность перехода системы к неустойчивому режиму вследствие влияния ряда неучтенных факторов, в частности запаздывания. [12]
Прежде всего рассмотрим множество состояний (3.1.1) с точки зрения его структуры - возможности системы S переходить из состояния Si в данное состояние s / непосредственно или через другие состояния. Для этого удобно пользоваться наглядной схемой, так называемым графом состояний. Имеется две основные разновидности графов: неориентированные и ориентированные. Вершину будем изображать прямоугольником, в который вписано обозначение состояния; стрелка, ведущая из вершины s / в вершину s /, будет обозначать возможность перехода системы S из состояния Si в состояние 5 / непосредственно, минуя другие состояния. [13]