Cтраница 2
Отметим, что описанный здесь способ определения скалярной диссипации в слое смешения с привлечением а из опытов выбран только дня упрощения расчетов. Хорошее соответствие расчета по упрощенной методике с экспериментальными значениями а говорит о том, что указанное уточнение не изменит заметно решение. [16]
В связи с уравнениями для Ах и &2 аналогично § 4 может потребоваться уточнение выражений для средних величин, например, с помощью поправочного коэффициента ячеечной схемы т) с, чтобы соблюдалась малость k: и &2. В случае вязкого мелкомасштабного движения, когда мала его кинетическая энергия А1, когда несущественны тепловые эффекты ( нагрев) из-за его диссипации, указанное уточнение не очень существенно. [17]
На подъездных путях промышленных предприятий поступление транспортных средств на склад обычно носит недетерминированный ( случайный) характер, и вследствие этого возникают их простои в ожидании выполнения грузовых операций. В данном параграфе рассматривается относительно простой случай, когда поток транспортных средств к перегрузочному фронту описывается законом Пуассона, система обслуживания однолинейна, а закон распределения времени выполнения грузовых операций произвольный или показательный. Указанное уточнение имеет важное значение, так как если поток заявок характеризуется сложной структурой, то для решения поставленной задачи необходимо применить другие, более эффективные методы математического моделирования работы перегрузочного фронта и, в частности, метод статистических испытаний. [18]
Такое уточнение имеет практическое значение, если толщина обода или ступицы в 5 - 6 раз превышает толщину полотна диска. Для ступицы указанное уточнение обычно несущественно. [19]
Конечно, при этом практическая термодинамика никак не пострадала, а теория теплоты получила более законченный вид. Однако значение указанных уточнений этим не ограничивается, они имеют значительную теоретическую и практическую ценность для дальнейшего развития термодинамического метода и особенно в применении к анализу необратимых процессов. [20]
Уточнения об использовании по предусмотренному назначению и в предусмотренных условиях весьма важны. Известны случаи необоснованных претензий к разработчикам, вызванных тем, что указанные уточнения не были приняты во внимание. [21]
Ранние экспериментальные исследования [61] показали, что объекты, образуемые при взрыве металлической проволоки в рассматриваемых режимах возбуждения и релаксации, имеют фрактальную структуру. Такая структура была распространена и на каркас шаровой молнии [49], так что каркас шаровой молнии имеет структуру фрактального кластера. Указанное уточнение дает дополнительную информацию, например, позволяет оценить размер элементов структуры каркаса шаровой молнии, который составляет несколько нанометров. Однако на этой стадии для нас важен сам вывод, что шаровая молния имеет жесткий каркас, и этот вывод не только согласуется с наблюдательными данными, но и имеет аналоги в окружающем нас мире. [22]
Следует напомнить, что, строго говоря, результаты любой оценки или расчета могут быть охарактеризованы как более недев-ные я менее надежные, а не абсолютно надежные и ненадежные. Дан более определенных выводов надо не только применить более строгий метод расчета, но и проверить экспериментальные данные, походные для расчета. Тогда же следует проверить точность бинарных данных и, вообще говоря, справедлнвоить предположения об идеальности пара. Указанные уточнения киеют практический смысл, когда экспериментальные данные лена. [23]
Любопытно, что если бы мы изменили направление координат на противоположное, то А1 и В1 в формулах (3.28) поменялись бы местами. Как легко видеть, этот парадокс проистекает вследствие того, что в формулах (3.27) - (3.29) мы сохранили слагаемое ( 2к1п ( / / Д)) - 1, по условию малое по сравнению с единицей. Напомним, что аналогичный член в предыдущей задаче был опущен. Таким образом, указанное уточнение является ошибкой, хотя и несущественной; поэтому при последовательном применении асимптотического метода второй член в (3.29) следует опустить. [24]
Для расчета пограничного слоя на профиле решетки необходимо определить распределение скорости невязкой жидкости w w ( s), которое используется как скорость внешнего потока и0 u0 ( s) по отношению к пограничному слою. Для определения w ( s) следует решить прямую задачу теории решеток в потоке невязкой жидкости. Затем производится расчет пограничного слоя, который, строго говоря, следует рассматривать как первое приближение ввиду обратного влияния наличия пограничного слоя на распределение скорости внешнего потока. Поскольку при реальных числах Рейнольдса и безотрывном обтекании толщина вытеснения очень мала, указанное уточнение обычно не производится. Гораздо существеннее влияние возможного отрыва потока, наличие которого в первом же приближении учитывается в распределении скорости вблизи выходной кромки, точнее всего в струйной модели. Возможность отрыва потока на других участках профиля проверяется в процессе проведения расчета. Следует отметить, что известные методы не позволяют достаточно надежно рассчитать поток при наличии отрыва, и им либо просто пренебрегают, либо строят соответствующее струйное течение невязкой жидкости с последующим применением на границе этого течения теории турбулентной струи. [25]