Cтраница 1
Участки струны по обе стороны от этой точки следует рассматривать отдельно. [1]
Участки струны движутся в поперечном направлении так, что область изгиба смещается вправо со скоростью с, не меняя своего наклона. [2]
Участку струны Л - б Л б молотком сообщается поперечная скорость о, тогда как остальная часть струны в начальный момент времени остается в покое. Найти смещения точек струны в последующие моменты времени и рассмотреть специально случай, когда отношение А / / является целочисленным. [3]
Участку струны Л - 6хЛ молотком сообщается поперечная скорость v, тогда как остальная часть струны в начальный момент времени остается в покое. Найти смещения точек струны в последующие моменты времени и рассмотреть специально случай, когда отношение Н / 1 является целочисленным. [4]
О 3.6.19. Участки струны движутся в поперечном направлении так, что область изгиба смещается вправо со скоростью с, не меняя своего наклона. [5]
В последующем участке струн пограничный слой заполняет уже все поперечное сечение, простираясь вплоть до осп потока, и размывание потока сопровождается не только увеличением ширины струп, по также и падением скорости на ее осп ( фиг. [6]
Два концевых звена параллельны двум участкам струны в их начальном положении и находятся в покое. [7]
Полученная формула показывает, что число струн, на которое смещается сечение каната, расположенное на участке струны is, зависит от отношения высоты подъема к высоте вышки. [8]
Кроме того, в балке действует растягивающее усилие W. Силы, растягивающие участки струны, показаны на фиг. [9]
Но после определенного начального - возмущения струна может совершать гармонические собственные колебания. Представим себе, что Есе участки струны отклонены от положения равновесия по синусоидальному закону так, как показано на рис. 414, а, и затем освобождены. [10]
Пусть, например, струна составлена из двух кусков разной плотности, т.е. коэффициент а2 ( ж) в уравнении (3.1) представляет собой разрывную кусочно постоянную функцию. Можно показать, что в этом случае дважды непрерывно дифференцируемого решения уравнения (3.1) не существует. Другой вариант отсутствия классического решения краевой задачи получаем в случае, когда коэффициент постоянен, но в начальном положении струна имеет форму ломаной, в вершинах которой функция PQ ( X недифференцируема. Аналогичная ситуация возникает при разрывной начальной скорости ( fi ( x); физически это соответствует удару в начальный момент времени по небольшому участку струны. [11]