Упругое возмущение
Cтраница 1
При упругом возмущении потока смеси не выше 0 2 МПа газ или пар пусть адиабатически нагреется до температуры Т и, охлаждаясь, отдает тепло капле. В, лучшем случае теплообмена допускаем постоянство температуры пара. [1]
ВОЛНА - упругое возмущение, распространяющееся в среде. [2]
Скорость распространения упругих возмущений в рассматриваемой среде бесконечно велика, так как бесконечно велик модуль Юнга этой среды. Поэтому примем, что возмущение охватывает сразу весь стержень и скорость сечений при любом t 0 отличается от VQ во всех его точках. Почти очевидно, что a 0 во всех сечениях стержня. Стержень разделяется на две части: в одной из них ( 0 х XQ ( t, которую можно назвать вязкопластической областью, напряжения превосходят по модулю as и здесь имеет место вязкопластическая деформация; другую ( XQ ( t) х /) естественно именовать жесткой областью. Напряжения здесь по модулю меньше as, и эта часть стержня движется как твердое тело. Координата подвижной границы вязкопластической и жесткой областей х XQ ( t) должна быть определена в ходе решения задачи; напряжения и скорости непрерывны. [3]
Упругие волны - упругие возмущения, распространяющиеся в твердой, жидкой и газообразной средах, например волны, возникающие в земной коре при землетрясении, звуковые и ультразвуковые волны в жидких, газообразных и твердых телах. [4]
ПРОДОЛЬНЫЕ ВОЛНЫ - упругие возмущения, распространяющиеся в газах, жидкостях и твердых телах. [6]
Проследить за распространением упругого возмущения вдоль стержня довольно затруднительно из-за большой скорости распространения и малости самого возмущения. Но это легко сделать на модели, взяв вместо стержня длинную спиральную пружину из мягкой проволоки, подвешенную горизонтально на нескольких нитях. Если по одному концу пружины нанести легкий удар, то видно, как деформация сжатия распространяется вдоль пружины. Если же конец пружины был оттянут, то возникает деформация растяжения, также распространяющаяся с определенной скоростью вдоль пружины. [7]
Проследить за распространением упругого возмущения вдоль стержня довольно затруднительно из-за большой скорости распространения и малости самого возмущения. [8]
Согласно элементарной теории распространения упругих возмущений вдоль цилиндрического стержня, при распространении изгибных импульсов имеет место дисперсия, тогда как продольные и крутильные импульсы должны распространяться вдоль стержня без изменения формы. [9]
V было показано, что малые упругие возмущения в жидкостях и газах распространяются со скоростью, равной скорости звука в данной среде. В механике жидкостей и газов, так же как в других разделах физики, кроме малых возмущений имеют место сильные или так называемые конечные возмущения. Обычно при малых возмущениях величина приращения какого-либо параметра мала по сравнению с его значением до появления возмущения. [10]
 |
К выводу уравнения скорости звука в смеси. [11] |
Скорость звука как скорость распространения слабого упругого возмущения в двухфазной жидкости в сильной степени зависит от истинного объемного паро - или газосодержания, от физических свойств газовой и жидкой фаз смеси, от теплообмена между фазами, от частоты и величины возмущения. [12]
Важным является вопрос о скорости распространения упругих возмущений. Рассмотрим этот вопрос сначала для упругих возмущений, распространяющихся вдоль стержня. Пусть имеется прямолинейный ряд, состоящий из одинаковых твердых идеально упругих шаров, соприкасающихся между собой. [13]
Этой формулой и определяется скорость распространения упругих возмущений в рассматриваемом случае. [14]
В качестве примера вычислим скорости распространения упругих возмущений в железе или стали. [15]
Страницы: 1 2 3 4