Газодинамическое возмущение

Cтраница 1

Газодинамические возмущения, напротив, имеют большой масштаб, намного превышающий теплодиффузнойную ширину. [1]

В § 2.4 рассматривались газодинамические возмущения, связанные со сверхзвуковым движением тела в атмосфере. Приведем в качестве иллюстрации одно подробное решение уравнения (3.45), которое часто используется в гидродинамике. Рассмотрим тело малых размеров ( в том смысле, который будет указан ниже), движущееся с постоянной скоростью V, причем V а. Такое движение называется сверхзвуковым. Физической причиной возникновения этой силы являются столкновения молекул газа с поверхностью тела, сопровождающиеся передачей импульса от тела к газу. [2]

Другой причиной, вызывающей неустойчивость плоского фронта ламинарного пламени, являются дозвуковые газодинамические возмущения в горючей смеси в продуктах сгорания. В 1944 г. Л. Д. Ландау выполнил ставшее классическим исследование по теории горения [120]: он проанализировал устойчивость плоского фронта ламинарного пламени, рассматриваемого как газодинамический разрыв, к пространственным искривлениям, вызванным возмущениями движения холодной горючей смеси и продуктов сгорания. [3]

Чтобы их определить, нужно использовать условия на фронте пламени, посредством которых газодинамические возмущения в горючем газе связаны с возмущениями в продуктах горения. [4]

Однако процесс сжатия можно организовать так, чтобы он проходил безударным образом, когда все генерируемые сжимающим ядро поршнем газодинамические возмущения приходят в центр мишени одновременно и ударные волны не возникают вплоть до момента ее схлопывания. [5]

Сложность процесса горения обусловлена тем, что химические реакции протекают в условиях быстро изменяющихся температур и концентраций реагирующих веществ, причем температура и градиент концентраций изменяются также под влиянием одновременно протекающих физических процессов тепло-и массообмена и различных газодинамических возмущений. В тепловых двигателях, работающих на жидком топливе, процесс горения осложняется одновременно протекающими физическими процессами испарения капель распыленного топлива и смешения паров топлива с воздухом. [6]

Таким образом, поверхность пламени является своеобразной характеристической поверхностью для возмущений, которые переносятся пламенем со скоростью ип - нормальной скоростью распространения пламени - в динамически несжимаемом газе. Вдоль этой поверхности тепловые и газодинамические возмущения распространяются со скоростью U cos 6 - тангенциальной к пламени составляющей скорости потока. Посредством такой передачи от одного элемента поверхности пламени к соседнему, лежащему ниже по потоку, воспламенение горючей смеси от удерживающей точки проникает в объем газа и захватывает все сечение камеры сгорания. Наличие малой удерживающей области оказывается необходимым и достаточным условием для удержания и стабилизации большого пламени; малая затрата энергии или малое тело обусловливают протекание процесса с большим тепловыделением в большом аппарате. [7]

Межблочные потоки поддерживаются с помощью регулирования давления перекачивающего компрессора. Поскольку время установления равновесных концентраций в блоке значительно превосходит время задержки блока, газодинамические возмущения устраняются указанным способом прежде, чем успевают накопиться значительные отклонения концентрации изотопов. [8]

Опорные подшипники воспринимают нагрузки, действующие в радиальном направлении ( собственный вес ротора, центробежные силы неуравновешенной массы ротора, окружные усилия и др.), и определяют радиальные зазоры в уплотнениях и в проточной части. Упорные подшипники воспринимают нагрузки, действующие в осевом направлении ( усилия от неуравновешенного давления пара на лопатки, нестационарные газодинамические возмущения в проточной части и др.), и определяют осевые зазоры в уплотнениях и проточной части. [9]

Начиная с некоторого момента времени лучистый механизм переноса энергии в нагретой области вследствие падения температуры сменяется газодинамическим механизмом. Распределение температуры внутри тепловой волны имеет резкий спад у края, ввиду чего около фронта волны имеются большие градиенты давления. У края волны накапливаются газодинамические возмущения, скорость распространения которых равна скорости звука в нагретом воздухе. В результате этого внутри нагретой области, охваченной тепловой волной, зарождается ударная волна. Скорость ударной волны не более чем в три раза превышает скорость звука в нагретом воздухе за фронтом волны. Поэтому наступает момент, когда скорость ударной волны становится больше скорости тепловой, и фронт ударной волны выходит вперед фронта тепловой волны. С этого момента энергия передается окружающему воздуху главным образом газодинамическим путем. Развитие светящейся области от начала ее образования до момента выхода ударной волны называют начальной фазой. [10]

Обычно все экзотермические реакции, в особенности реакция водорода с кислородом, в той или иной степени сами влияют на газодинамическое состояние потока за ударной волной. Нарушается ламинарность и одномерность течения, что, вообще говоря, сразу осложняет интерпретацию результатов измерений. Энергия, выделяющаяся в ходе реакции, может частично пойти на образование неконтролируемых газодинамических возмущений, которые способны вызвать необратимые превращения. [11]

Источником жесткого УФ-излучения большой интенсивности являются различные виды электрических разрядов: коронный, открытый, искровой, капиллярный и разряд по поверхности твердого диэлектрика. Сравнение этих и иных возможных источников УФ-излучения для предыонизации рабочей среды лазеров может проводиться: 1) по спектру и спектральной интенсивности излучения; 2) по пространственной и временной однородностям излучения; 3) по газодинамическим возмущениям, вносимым ими в рабочую среду лазера. УФ-излучения обеспечат источники, имеющие прежде всего малую собственную индуктивность, что же касается плотности тока, то при прочих равных условиях большая плотность обеспечивает разряды, ограниченные стенками. [12]

Постоянную ро следует определять по значению дополнительной нагрузки на периферии равнопрочной части диска от лопаток. Толщину диска Л2 обычно задают равной не менее 2 - 3 мм. Более тонким полотно дисков, по опыту НЗЛ, делать нецелесообразно, так как в этом случае могут возникнуть значительные вибрации кромок дисков и усталостное разрушение. Вибрации возникают от газодинамических возмущений, особенно значительных при бездиффузор-ной улитке. [13]

Функция профиля, учитывающая основную и боковую нагрузку для равнопрочного диска. [14]

Постоянную ро следует 2 определять по значению дополнительной нагрузки на периферии равнопрочной части диска от лопаток. Толщину диска Л 2 обычно задают равной не менее 2 - 3 мм. Более тонким полотно дисков, по опыту НЗЛ, делать нецелесообразно, так как в этом случае могут возникнуть значительные вибрации кромок дисков и усталостное разрушение. Вибрации воз - о 1 никают от газодинамических возмущений, особенно значительных при бездиффузор-ной улитке. [15]

Страницы: 1