Дифракционное возмущение

Cтраница 1

Коэффициент передачи одиночного усилителя длиной 3 / - 90 см ( сплошная линия и усилительной системы, состоящей из трех усилителей длиной 30 см каждый, разде ленных воздушными промежутками длиной 1 / п ( штриховая. Коэффициент усиления а см 1, общий интеграл распада В 1 9, интеграл распада на последнем усилителе. [1]

Дифракционные возмущения действуют аналогичным образом. Размер дифракционных возмущений от жесткой диафрагмы, как мы видели в § 4 3, обратно пропорционален числу Френеля N: Лх2ад / ф2А / / ад, где ад - радиус диафрагмы, L - длина распространения. Для того чтобы эти возмущения не нарастали в результате их самофокусировки, необходимо, чтобы характерный размер дифракционных возмущений был меньше размера, увлекаемого самофокусировочной неустойчивостью. [2]

Целесообразно пренебречь этой поправкой также и потому, что дифракционные возмущения от краев щели не позволяют провести достаточно точные измерения на экране, особенно величины максимального отклонения емакс - Сказанное относится к свету с длиной волны К. [3]

Дифракционные возмущения, возникающие в пучке вследствие интерференции дифрагированной и плоской волн, можно устранить, вводя в пучок мелкомасштабные фазовые неоднородности, которые могут носить случайный или регулярный характер. Введение случайных фазовых неоднородностей, возможное, например, с помощью травленных в плавиковой кислоте стеклянных пластин, приводит к уширению угловой расходимости излучения до величины 0 ( йр) 1, где р - характерный поперечный размер неоднородности. Подавление дифракции происходит за счет увеличения угловой расходимости, что ведет к уменьшению яркости излучения. [4]

Наблюдается заметное уменьшение яркости излучения для диафрагмы, расположенной далеко от усилителя. Другой, уже обсуждавшийся ранее метод подавления дифракционных возмущений заключается в аподнзации световых пучков. [7]

Пределы изменения величины ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. [8]

Два варианта хода лучсЛ в объеме взаимодействия при сферической аберрации. [9]

Точность коррекции астигматизма при ВРМБ сфокусированных пучков весьма высока ( Яугл 0 6 - 0 7 при стрелке прогиба волнового фронта до 10 длин волн [63]), однако при этом весьма заметна аксимальная асимметрия отраженного излучения. В работе [65] экспериментально показано, что определенное влияние на точность коррекции оказывают дифракционные возмущения. [10]

Экспериментальные зависимости относительной доли энергии, содержащейся в угле 0 59, от средней плотности энергии импульса длительностью 0 2 не на выходе двух последовательно расположенных усилителей с активным элементом нз стекла ГЛС-1 длиной 63 ( /. 2 и 30 см ( 3. I - при отсутствии между усилителями пространственного фильтра. 2, 3 - при наличии пространственного фильтра с полосой пропускания пл10 - 3 РаД. [11]

Нарастающие в результате ММС возмущения интенсивности, как мы уже отмечали, можно разделить на регулярные и случайные. Среди регулярных наиболее часто встречаются дифракционные возмущения. [12]

Ранее была рассмотрена ситуация с мгновенным ускорением зеркала; спектр D ( LJ) при этом убывал каки-2 в области высоких частот. В случае более плавного движения зеркала спектральная плотность быстрее убывает при и - со. Очевидно, что дисперсионные закономерности приведут при этом к ослаблению предвестника и большей локализации дифракционного возмущения в окрестности геометроолтического фронта. [13]

Страницы: 1