Волнообразное возмущение

Cтраница 1

Волнообразные возмущения часто формируются на фронтальных поверхностях и могут превратиться в новые центры низкого давления. Часть фронта к западу от таких центров движется как холодный фронт и к востоку - как теплый фронт. Средний участок между ними известен как теплый сектор волны. Если такая система развивается типичным образом, то холодный фронт передвигается к востоку быстрее, чем теплый фронт, и постепенно перегоняет последний ( в центре циклона), образуя сложную фронтовую структуру, называемую окклувией. Движение фронтов всегда вызывает подъем теплого воздуха над холодным, а охлаждение теплого воздуха обычно приводит к образованию облачности и к выпадению осадков. Термостабильность и влажность воздушных масс, очевидно, играют важную роль в количестве выпадающих осадков и облачности. Развитие, распад и всеобщее движение фронтальных систем в восточном направлении, объединенные центры низкого давления и находящиеся между ними антициклоны являются основными явлениями, с которыми приходится иметь дело метеорологам для предсказания ежедневной погоды в средних широтах. [1]

Ведет к развитию синусоидальных волнообразных возмущений, бегущих вдоль валов. [2]

Рассмотрим теперь дифракцию света на волнообразном возмущении поверхности, обусловленном поверхностной акустической волной. [3]

Усредненные профили температур пограничного слоя при свободной конвекции. Профили получены из интерференционных фотографий потока. Пунктирные кривые - расчетные профили температур. ( Обозначения. [4]

Можно видеть, что в области волнообразных возмущений температурный профиль носит еще в значительной мере ламинарный характер. Только при довольно больших числах Грасгофа температурный профиль приобретает форму, характерную для развитого турбулентного потока. Из интерференционных фотографий можно также легко получить температурный градиент у поверхности плиты, а следовательно, и локальный коэффициент теплоотдачи. [5]

Стоячие волны в струне, закрепленной на. [6]

Всякому волновому процессу соответствует какая-то волновая функция W, описывающая волнообразное возмущение. Оно периодически меняется со временем по гармоническому закону. [7]

Свободная поверхность, вдоль которой распространяется поверхностная волна, претерпевает периодическое волнообразное возмущение; эта бегущая периодическая волнистость действует как поверхностная решетка, на которой дифрагирует свет. [8]

Кривые нейтральной устойчивости для ламинарного пограничного слоя при продольном обтекании плоской пластинки. По оси ординат отложена безразмерная частота ( f - частота возмущений. [9]

Следовательно, волнистая поверхность неустойчива, и налицо тенденция к дальнейшему развитию волнообразных возмущений, затем к их свертыванию и последующему распаду поверхности на отдельные вихри. В некотором ограниченном диапазоне скоростей эти вихреобразова-ния могут сохранять свою индивидуальность. Чаще, од - 00 нако, они вырождаются в случайные флуктуации. [10]

Существование флуктуации в циркуляциях атмосферы и океанов может быть объяснено неустойчивостью динамического состояния без флуктуации по отношению к очень малым волнообразным возмущениям. Такие малые возмущения неизбежно присутствуют в любой реальной системе, но влияние, оказываемое ими на устойчивые системы, ничтожно. Если, однако, состояние потока неустойчиво то флуктуации будут расти по амплитуде, причем их пространственные и временные масштабы будут определяться динамикой взаимодействия начального возмущения с исходным течением. Такая концепция естественным образом объясняет неизбежное присутствие энергетически значимых флуктуации с неастрономическими периодами. Обоснование этой гипотезы, однако, требует рассмотрения двух довольно трудных проблем, последовательное решение которых и составляет программу нашего исследования; причем связь между этими проблемами играет решающую роль. Если флуктуации обязаны своим существованием неустойчивости циркуляции, которая существовала бы в отсутствие флуктуации, то прежде всего необходимо определить это свободное от флуктуации состояние. Эта первая задача, как правило, очень трудна. В некоторых классических проблемах гидродинамической устойчивости, тащх, как устойчивость слоя теплопроводящей жидкости, в котором под действием равномерного подогрева снизу возникает вертикальный температурный градиент, расчет основного состояния достаточно прост, поэтому внимание сразу же сосредоточивается на втором этапе программы исследования, т.е. на изучении эволюции со временем наложенных на исходное состояние некоторых малых возмущений. При изучении же устойчивости атмосферных и океанских течений расчет физически и матема. [11]

К выводу уравнения радиального равновесия потока в ступени при сг0. [12]

Но и при этих допущениях задача остается достаточно сложной, так как поверхности тока ab ( см. рис. 2.1), как показывают исследования, располагаются не эквидистантно ограничивающим поток поверхностям втулки и корпуса ступени, а испытывают волнообразные возмущения, вызванные влиянием вращающихся и неподвижных венцов. Однако эта волнообразность выражена в большинстве случаев не очень сильно, и при приближенном анализе пространственного течения воздуха в ступени ею часто пренебрегают. Если, кроме того, форма проточной части ступени близка к цилиндрической, то поверхности тока могут в первом приближении рассматриваться как коаксиальные цилиндры, что соответствует условию отсутствия радиальных составляющих скорости воздуха. [13]

Другой вид нестабильности - Кельвина - Гельмгольца, наблюдается, когда две жидкости движутся с разными тангенциальными скоростями относительно поверхности раздела. Кинетическая энергия движения обусловливает некоторое волнообразное возмущение поверхности, возрастающее по амплитуде, и это ведет к смещению жидкостей. Разрыв поверхности раздела происходит в этом случае даже при малых сдвиговых скоростях, когда течение ламинарное. По мере возрастания нестабильности внутреннее трение ( вязкость) и поверхностное натяжение уменьшаются. [14]

Страницы: 1 2