Участок - гидродинамическая стабилизация
Cтраница 1
Участок гидродинамической стабилизации следует за разгонным участком, в пределах которого скорость частиц возрастает от практически нулевого значения в точке ввода материала до постоянного значения, меньшего скорости газа на величину скорости витания. В начальном сечении, где скорость частиц равна нулю, относительная скорость газа достаточно велика ( обычно в трубах-сушилках рабочие скорости сушильного агента равны w 15 - 30 м / с), что приводит к большой силе гидродинамического сопротивления, действующей на частицу со стороны потока газа. Под действием этой силы мелкие частицы с малой массой быстро ускоряются и на высоте порядка 0 1 м могут уже приобрести стационарное значение скорости. Иначе складывается ситуация для крупных частиц, масса которых велика. Гидродинамические расчеты показывают, что для таких частиц ( диаметром до 3 - 7 мм) сила сопротивления не настолько превышает силу тяжести, как для мелких частиц, поэтому длина разгонного участка может достигать 10 м и более. Таким образом, значительная часть общей высоты трубы-сушилки для частиц крупной фракции может представлять собой разгонный участок, на котором скорость - самих частиц и скорость скольжения ( w - и) переменны и уменьшаются по мере подъема частиц. [1]
 |
Схема температурной стабилизации потока жидкости в трубе. [2] |
Для ламинарного движения длина участка гидродинамической стабилизации может быть определена по формуле хт. [3]
В условиях турбулентного режима также имеется участок гидродинамической стабилизации, на котором постепенно устанавливается характерный профиль скоростей. Значения Хг на этом участке примерно в 1 5 - 2 раза выше, чем в условиях стабилизированного скоростного профиля. [4]
Колено состояло из трех частей: предвключенного участка гидродинамической стабилизации длиною 9 8 диаметра, сваренного с перпендикулярным участком длиною 6 5 диаметра, который в свою очередь был сварен со следующим за ним выходным участком длиною порядка трех диаметров. [5]
Эти цифры характеризуют теплоотдачу в трубе за пределами участка тепловой и гидродинамической стабилизации. Они могут существенно отличаться от действительности из-за зависимости физических свойств теплоносителя от температуры, а также из-за свободного движения. Поэтому на практике предпочитают пользоваться результатами экспериментального исследования теплоотдачи в трубах и каналах. [6]
Это может быть объяснено тем, что в опытах отсутствовал участок гидродинамической стабилизации. При турбулентном режиме движения результаты измерений согласуются с кривой, вычисленной по формуле Конакова. [7]
Если прямой участок трубопровода перед сечением замеров по длине значительно меньше участка гидродинамической стабилизации потока, то полученные значения местных скоростей будут несколько искаженными. В таких случаях для получения более точных результатов целесообразно замерять скоростные давления в двух взаимно перпендикулярных направлениях. [8]
Если прямой участок трубопровода перед сечением замеров по длине значительно меньше участка гидродинамической стабилизации потока, то полученные значения местных скоростей будут несколько искаженными. В таких случаях для получения более точных результатов целесообразно производить замеры скоростных давлений в двух взаимно перпендикулярных направлениях. [9]
 |
Зависимость иДрг 43Л р - У а5Ът критерия Re при значении GrPr 8 - 10. [10] |
Коэффициент е / ( е / 1) вводится, если пеРеД обогреваемым участком трубы нет участка гидродинамической стабилизации. [11]
 |
Гидродинамический и тепловой пограничные слои на начальном участке трубы. [12] |
Расстояние от входа в трубу до сечения, где динамические пограничные слои смыкаются, называется длиной участка гидродинамической стабилизации / н.г. При входе в трубу в теплообмене участвует только тонкий пристенный слой жидкости у внутренней поверхности, ядро же потока пока в теплообмене не участвует. По мере удаления от входа в трубу толщина теплового пограничного слоя увеличивается. [13]
В связи с тем, что обычно Ргд: 1, длина концентрационного входного участка значительно больше длины участка гидродинамической стабилизации, определяемой уравнением ( III. Следовательно, поле скоростей формируется значительно раньше, чем поле концентраций. Это обосновывает возможность использования соотношений, полученных в предположении, что массоотдача происходит при сформировавшемся поле скоростей. [14]
 |
Стабилизация распределения скоростей при движении жидкости в трубе. [15] |
Страницы: 1 2 3