Cтраница 1
Адиабатические возмущения, сохраняющиеся к эпохе рекомбинации, характеризуются значительно большими массами ( см. предыдущий параграф) и для них указанное условие выполняется. [1]
Адиабатическое возмущение испытывает колебания подобно звуковой волне, и диффузия фотонов стремится погасить эти колебания. В результате появляется новая характерная масса, определяемая наименьшими адиабатическими возмущениями, которые избежали сильного затухания в ходе рекомбинации. В зависимости от параметров космологической модели характерная масса, определяемая диссипацией, лежит в диапазоне от массы гигантской галактики до массы небольшого скопления галактик ( разд. [2]
Различные возможные начальные условия для возникновения гравитационных возмущений. [3] |
Адиабатические возмущения в отличие от изотермических включают в себя флуктуации плотности вещества и излучения с одинаковой фазой. Заметим, что количество энтропии на барион, равное также числу фотонов на барион, остается постоянным в процессе равновесного расширения Вселенной. Возможно, это является ключом к пониманию самой ранней стадии развития Вселенной. [4]
Адиабатическое возмущение - изменение гамильтониана, происходящее за время, большое по сравнению с характерным временем изменения волновой функции исходного состояния. [5]
Адиабатические возмущения плотности и связанные с ними потенциальные движения и возмущения метрики. [6]
При обсуждении адиабатических возмущений и гравитационных волн было отмечено, что необходимо конечное ( хотя и малое) возмущение метрики вблизи сингулярности для того, чтобы сегодня могли иметь место конечные возмущения плотности и конечная, не исчезающая амплитуда гравитационных волн. [7]
В теории первичных адиабатических возмущений обособление объектов с массами меньше УИ4 может происходить лишь путем последующей фрагментации больших ( MMt) объектов. [8]
Принципиальная особенность теории адиабатических возмущений заключается в наиболее полном использовании гравитационной неустойчивости. Можно сказать, что теория адиабатических возмущений решает задачу о тех наименьших возмущениях строго однородной космологической модели, которые необходимы для получения наблюдаемой в настоящее время структуры. Малые, хотя и конечные ( 10 - s - 10 - 4 в безразмерных единицах), возмущения метрики не меняют качественно локальных свойств Вселенной на ранних этапах. Строго однородна в этой теории энтропия. Космологическое квазиизотропное решение со строго постоянным составом вещества - вот то состояние вблизи сингулярности, которое приводит к адиабатическим возмущениям. [9]
Эти свойства теории адиабатических возмущений поучительно сравнить со свойствами вихревой теории. [10]
Однако моделирование эволюции начальных изотермических и адиабатических возмущений на фоне равновесного состояния [17] показало, что время, необходимое на установление равновесия между энтропией и лепто-нами всплывающего элемента жидкости и их фоновыми значениями, несколько больше, чем в гидродинамических вычислениях. Тем не менее, конвекция быстро разрушается при наличии отрицательного градиента энтропии, поэтому время достижения равновесия намного меньше, чем время, в течение которого конвекция развивается. Это верно также и для случая лептонной конвекции, которая сохраняется значительно дольше благодаря постоянной делептонизации ядра. Следовательно, остается верным утверждение, что конвекция подавляется, если принять во внимание перенос нейтрино. В результате вклад в нейтринную светимость от вещества, находящегося рядом с внутренней поверхностью нейтриносферы, относительно мал. [11]
Некоторые выводы о законах развития адиабатических возмущений были получены в предыдущей главе без использования ОТО, однако строгое обоснование этих результатов будет дано ниже. В рамках ОТО может быть достигнуто более глубокое понимание свойств вращательных возмущений. Только в ОТО возникают возмущения, связанные с гравитационными волнами. [12]
Другая сторона дела заключается в том, что адиабатические возмущения на ранней РД-стадии обязаны был и создавать энтропийные возмущения. [13]
Это условие должно выполняться в теории происхождения галактик из адиабатических возмущений, ибо мы знаем, что вихревая скорость быстро убывает в ходе космологического расширения, вихревая компонента, даже если она была в начальном спектре, не содержится в растущем решении. Другими словами, в качестве и0 можно выбрать произвольное потенциальное поле tt0grad ф ( так что rot н00), а плотность при этом 6 - - div о - Чтобы от линейного решения перейти к предлагаемому приближенному решению нелинейной задачи, которое также будет записано в виде (13.2.1), остается сделать два шага. [14]
При звуковой частоте, меньшей частоты реакции, система успевает приспособиться к адиабатическому возмущению, вызванному звуковой волной. [15]