Небольшой участок - кривая
Cтраница 1
Небольшой участок кривой ИТК в пределах отгона от 87 37 до 90 % ( мольные), используемый нами в дальнейшем для решения примера 101, проведен произвольно, в соответствии с общим направлением кривой ИТК. [1]
 |
Типы функциональных сеток для прямолинейного преобразования. [2] |
При таких построениях рекомендуется проводить вспомогательную нормаль СС, считая небольшой участок кривой вблизи точки ( х, г /) дугой конического сечения, в простейших случаях - окружности. [3]
 |
Шкала диэлектрической проницаемости для некоторых алифатических м ароматических углеводородов.| Блок-схема устройства для регистрации быстрых изменений диэлектрических характеристик. [4] |
Нелинейностью характеристик на практике можно пренебречь, так как измерения охватывают в основном небольшой участок калибровочной кривой / с - е ( рис. 119), и этот небольшой участок кривой можно считать линейным. Выбор рабочей точки на кривой зависимости силы сеточного тока от диэлектрической проницаемости производится с помощью настраиваемой емкости, позволяющей изменять диапазон измерений диэлектрической проницаемости и порог чувствительности. [5]
Зависимость суммарной работы разделения от средней линейной скорости газа-носителя имеет вид кривой с минимумом, состоящей из трех характерных участков I, II и III. Небольшой участок I кривой при малых скоростях потока характеризуется уменьшением энергетических затрат на единицу продукта с ростом скорости газа-носителя. Это объясняется тем, что при малых скоростях газового потока увеличение скорости приводит к увеличению эффективности колонны и, следовательно, к возрастанию величины Ki, о, что, согласно уравнению ( 8), оказывает большее влияние на величину А 06Щ) чем некоторое возрастание давления газа на входе, которое при небольших скоростях газа еще мало меняется со скоростью. [6]
Зависимость суммарной работы разделения от средней линейной скорости газа-носителя имеет вид кривой с минимумом, состоящей из трех характерных участков I, II и III. Небольшой участок I кривой при малых скоростях потока характеризуется уменьшением энергетических затрат на единицу продукта с ростом скорости газа-носителя. Это объясняется тем, что при малых скоростях газового потока увеличение скорости приводит к увеличению эффективности колонны и, следовательно, к возрастанию величины Ki, о, что, согласно уравнению ( 8), оказывает большее влияние на величину А общ, чем некоторое возрастание давления газа на входе, которое при небольших скоростях газа еще мало меняется со скоростью. [7]
Так как эта часть кривой идет круто вверх, то, очевидно, даже для небольшого сближения частиц требуются огромные силы. При гг0 частицы притягиваются друг к другу. Небольшой участок кривой вблизи этого положения равновесия можно считать прямолинейным, и поэтому при весьма малом смещении частиц от этого положения равновесия сила пропорциональна смешению. [8]
Для различения окружностей, касательных к данной кривой в точке Р, очень удобно использовать параметр ( обозначим его буквой и), который представляет собой инверсию интервала ( произвольно ориентированного), соединяющего точку Р с центром окружности. Обозначим индекс оскулирующей окружности через UQ. Если и UQ, то небольшой участок кривой с центром в точке Р целиком лежит с одной стороны касательной окружности, если же и UQ, то - с другой. [9]
Так, например, подобно тому как и при отыскании дифференциала неизвестной величины ( гл. V § 3), здесь можно небольшой участок кривой считать прямолинейным, небольшой участок поверхности - плоским, в течение малого промежутка времени переменное движение можно рассматривать как равномерное, а всякий физический, химический или технический процесс как протекающий с неизменной скоростью. [10]
Мы описывали движение электрона в твердом теле с помощью понятия эффективная масса, которая аналогична, но не совпадает с массой свободного электрона. По тем же соображениям сложные свойства совокупности электронов в полосе, где остается незанятой лишь небольшая часть уровней, могут быть сведены к привычным представлениям с помощью понятия дырки, которые аналогичны по своим свойствам положительному заряду. И в том и в другом случае подменяются своеобразные закономерности реальных электронов их простыми аналогами. В обоих случаях мы создаем наглядную модель явления и получаем возможность переносить законы движения свободных зарядов на электроны полупроводника. Не следует только забывать, что отрицательные электроны и положительные дырки с определенной, но различной для каждой из них эффективной массой являются хорошим приближением к действительности только в ограниченной области возможных квантовых состояний - вблизи нижней границы свободной полосы или у верхнего края почти заполненной. В графическом представлении рис. 35 это значит, что небольшой участок кривой Е ( k) вблизи границы с запретной зоной мы заменяем параболой. [11]
Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 см3 жидкости N. Для сг, ps, v, v берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Ввиду очень сильной температурной зависимости / х удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации / г. а для температуры Тп, которая соответствует реализуемой в опыте частоте / а. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg J1 ( Т) и из условия lg / х 6 определяется теоретическое значение Тп. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давление, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон / j удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. [12]
Страницы: 1