Термический начальный участок
Cтраница 3
Отмеченные закономерности связаны с характером распределения продольной и поперечной составляющих скорости и физических свойств по сечению трубы на различных расстояниях от входа. Тс / То наблюдается главным образом в пределах термического начального участка, длина которого приблизительно та же, что и при постоянных физических свойствах. Nu и стремятся к соответствующим значениям при постоянных физических свойствах. Расстояние от входа, на котором ТС / Т принимает значение, близкое к единице, приблизительно совпадает с длиной термического начального участка. [31]
Таким образом, при переменных физических свойствах жидкости, в частности при переменной вязкости, число iNu изменяет ся Л йо-длине и в области тепловой стабилизации, хотя и гораздо слабее ( чем в термическом начальном участке. Однако это постоянное значение достигается лишь на таком расстоянии от входа, на котором разности температур в потоке становятся достаточно малыми - Понятно, что это расстояние отнюдь не соответствует длине термического начального участка. [32]
Коэффициент сопротивления трения i при всех значениях X увеличивается с ростом ТС / Т и притом гораздо сильнее, чем число Nu. Длина термического начального участка при переменных физических свойствах приблизительно та же, что и при постоянных. [33]
 |
NU f C / d для различных значений Ре при - - 13 30. [34] |
Теплообмен при одновременном развитии профилей скорости и температуры по длине трубы рассматривается в гл. Очевидно, эти результаты будут также справедливы для всего термического начального участка, если распределение скорости на входе является параболическим. [35]
При достаточно больших Ra кривые ТС ( Х) для верхней и нижней образующих отклоняются от кривой для вязкостного течения при значениях X тем меньших, чем больше Ra. Tc на верхней образующей вначале растет с увеличением Ra, а затем остается неизменной; Тс на нижней образующей уменьшается с увеличением Ra. Однако, как можно заключить из того же рисунка, длина термического начального участка для местных значений Тс или Nu при вязкостно-гравитационном течении приблизительно та же, что и при вязкостном. [37]
Это уравнение получено на основе обработки большого количества экспериментальных данных методами теории подобия. Все физические параметры в формулах ( 2 80) и ( 281) отнесены к сред ней массовой температуре среды. Уравнения ( 280), (2.81) предназначены для расчета теплоотдачи при нагревании газов и жидкостей. Они справедливы для среднего коэффициента теплоотдачи, и в них учитывается также влияние длины термического начального участка. [38]
Отмеченные закономерности связаны с характером распределения продольной и поперечной составляющих скорости и физических свойств по сечению трубы на различных расстояниях от входа. Тс / То наблюдается главным образом в пределах термического начального участка, длина которого приблизительно та же, что и при постоянных физических свойствах. Nu и стремятся к соответствующим значениям при постоянных физических свойствах. Расстояние от входа, на котором ТС / Т принимает значение, близкое к единице, приблизительно совпадает с длиной термического начального участка. [39]
Мы начнем эту главу с анализа теплообмена в области, достаточно удаленной от входа в трубу, где профили скорости и температуры полностью стабилизированы. Эту задачу решим для труб с различной формой поперечного сечения - круглой трубы, кольцевого канала, труб прямоугольного и треугольного сечения. Мы рассмотрим теплообмен при нагревании ( или охлаждении) обеих стенок кольцевого канала, а также при изменении плотности теплового потока по окружности трубы. Затем мы рассмотрим класс задач теплообмена в термическом начальном участке при полностью развитом профиле скорости. Вниз по потоку от этого сечения происходят теплообмен и развитие профиля температуры. Наиболее подробные решения получены для теплообмена в термическом начальном участке круглой трубы. Приведены также решения для термических начальных участков труб прямоугольного сечения и кольцевых каналов. Рассмотрен метод, с помощью которого решения для термического начального участка при постоянной температуре стенки и при постоянной плотности теплового потока на стенке трубы можно использовать для расчета распределения температуры жидкости при произвольном изменении температуры или плотности теплового потока на стенке вдоль оси трубы. [40]
Страницы: 1 2 3