Cтраница 2
Другой, более общий случай теплового возмущения будет рассмотрен далее. [16]
Длительность переходного периода тпер при тепловом возмущении типа теплового скачка соизмерима со временем прохода теплоносителя в обогреваемой трубе. При тепловом возмущении, растянутом во времени в соответствии с формулой ( 4 - 49), Тпер затягивается и зависит от длительности возмущения. Во всех случаях увеличение металлоемкости трубы ( возрастание тм, когда TMtc) приводит к затягиванию переходного процесса. [17]
При безотрывном обтекании отчетливо проявляются области вязких и тепловых возмущений, соответственно называемые динамическим и тепловым пограничными слоями. [18]
Появлению намагниченности могут способствовать многие факторы, например тепловые возмущения, существенная неравномерность тепловых потоков по высоте и периметру труб, изменение температуры стенки, действие мазутного факела как низкотемпературной плазмы, акустоэлектрический эффект вследствие работы отрыва паровых пузырей и их захлопывания. Рассмотрение этих процессов в динамике показывает, что важнейшим фактором следует считать именно термоволновой эффект. Очевидно, эффект проявляется в наибольшей мере в мазутных котлах давлением 110 - 155 кгс / см2 на участках с высокой тепловой нагрузкой, особенно при нарушении стабильного пузырькового кипения, в результате чего максимум магнитной индукции наблюдается вдоль образующей экранной трубы, наиболее выступающей в топку. Действие такой магнитной ловушки оказывается достаточным для образования отложений на узком участке внутренней поверхности парогенерирующей трубы вдоль указанной образующей даже в условиях весьма незначительного содержания взвешенных ферромагнитных примесей в котловой воде. Наблюдаемое в практике эксплуатации явно выраженное неравномерное ( чередующееся) распределение отложений по длине экранной трубы с обогреваемой ее стороны, по-видимому, соответствует узлам пучности волн магнитной индукции. [19]
Итак, в неподвижном слое жидкости возможны гидродинамические и тепловые возмущения. Декременты гидродинамических возмущении л не зависят от теплопроводности жидкости, а определяются лишь вязкостью и масштабом возмущения. Положение - уровней не меняется с изменением числа Прандтля Р, тогда как v-уровни при увеличении Р сгущаются в нижней части спектра. [20]
Итак, в неподвижном слое жидкости возможны гидродинамические и тепловые возмущения. Их декременты вещественны и положительны. Положение - уровней не меняется с изменением числа Прандтля Рг, тогда как У-уровни при увеличении Рг сгущаются в нижней части спектра. [21]
Физически это означает, что скорости роста солевых и тепловых возмущений, обусловленные конвекцией, значительно больше скорости роста солевого и теплового пограничных слоев за счет диффузии. [22]
U-образных трубах панелей ( ширм) при тепловом возмущении возможны явления типа быстро затухающих колебаний. [23]
Таким образом, как гидродинамические, так и тепловые возмущения основного конвективного течения при малых разностях температур монотонны. [24]
Скорость и ( вдоль оси х) переноса теплового возмущения рассматривается как свободный параметр. [25]
Атом, находящийся на поверхности, под действием тепловых возмущений будет передвигаться до тех пор, пока не пристроится к одному или двум соседям. Даже атом в положении б будет иметь тенденцию переместиться к атому г. В этом случае у атома г будет восстановлено уже 4 связи из разорванных шести. [26]
Член gd представляет собой температурный напор за счет теплового возмущения в контактной зоне. [27]
Четвертая глава посвящена основной задаче нестационарной теплогидродинамики при тепловом возмущении. [28]
В исследованиях ЦКТИ [6-2] отмечено, что при тепловых возмущениях отчетливых колебательных процессов в панелях не наблюдалось. [29]
В уравнении (6.183) преодолен парадокс бесконечно большой скорости распространения теплового возмущения. [30]