Учет - пространственный заряд
Cтраница 2
Изображение s ( х) точечного источника в плоскости нижней обкладки оказывается увеличенным по сравнению с s, полученным без учета пространственного заряда. [16]
 |
Энергоанализатор с однородным тормозящим полем. [17] |
I / V 2 - первеанс пучка, входящего в анализатор; z - расстояние от линзы, на котором сказывается действие ее апертуры; fOK - фокусное расстояние линзы без учета пространственного заряда; т ] elm; e0 - диэлектрическая проницаемость вакуума. [18]
Если поле с учетом пространственного заряда рассчитано или найдено экспериментально в виде системы эквипотенциальных линий, то построение траекторий электронов может быть выполнено одним из графо-аналитических методов, описанных в § 1.7. Можно поступить и иначе - рассчитать или смоделировать поле без учета пространственного заряда ( см. § 1.4), а действие пространственного заряда учесть при построении траекторий. [19]
Автор [47] ограничивается лишь упоминанием об этих системах, в то время как совершенно ясно, что одна из них ( новый тип генератора) может представить определенный интерес. Кроме того, анализ в работе [47] проводится на основе полевого метода с учетом пространственного заряда и при произвольном положении пучка в пространстве взаимодействия, в связи с чем результаты представлены в виде немногочисленных графиков, рассчитанных на ЭВМ, поэтому целесообразно изложить подобную теорию в простейших случаях, когда возможно аналитическое решение задачи. [20]
Детали анализа, в частности специфика уравнений движения в режиме больших сигналов, способы учета пространственного заряда, вопросы, связанные с процессами группирования электронов, и другие, будут подробно рассмотрены в гл. II будет применен в теории отражательного клистрона. [21]
Построение траектории электронов рассмотренным методом показало, что при микропервеансах до нескольких единиц мка / в 1г погрешность не превышает нескольких процентов, что вполне допустимо в ряде практических случаев. В то же время при использовании этого метода построения траекторий отпадает необходимость расчета или моделирования поля с учетом пространственного заряда, что дает большую экономию времени. [22]
 |
Схема электролитической ванны с токовводящими элементами. [23] |
В этом случае дно ванны делается наклонным. Опыт эксплуатации электролитической ванны с токовводящими элементами показывает, что при тщательном проведении эксперимента погрешность в определении распределения потенциала с учетом пространственного заряда может быть не более 1 %, что вполне допустимо в большинстве практических случаев. [24]
Искровой разряд возникает при большой разнице потенциалов между электродами как прерывистая и своеобразная форма разряда, сменяющая слабые токи несамостоятельного разряда. Роговский предпринял дополнение теории Таунсенда с учетом пространственных зарядов для того, чтобы устранить противоречие между установленным им экспериментально чрезвычайно коротким временем формирования искрового разряда Ы0 - 7 сек при расстоянии между электродами в 1 см и нормальном атмосферном давлении) и временем в 10 - 4 - 10 - 5 сек, необходимым по теории Таунсенда для развития разряда. [25]
Как было указано, учет влияния пространственного заряда теоретически затруднен. Точно так же расчет аббераций иммерсионного объекта обычно не может быть выполнен аналитически. Поэтому при расчете прожекторов часто используют приближенные выражения, а затем вносят поправки с учетом пространственного заряда и геометрических аберраций, основываясь на экспериментальных данных, полученных в прожекторах аналогичных конструкций. [26]
Электрическое поле внутри ионизационной камеры ( без отталкивателя) имеет более сложный характер. Если не рассматривать пространственного заряда, образующегося при ионизации молекул газа, то оно обусловлено ускоряющим полем, проникающим в ионизационную камеру через нижнюю щель. На рис. 4 - 4 дана картина электрического поля в плоскости симметрии ионного источника без учета пространственного заряда электронов и ионов, снятая экспериментально методом электролитической ванны. [27]
Расчет коэффициента усиления системы со штырем встречает трудности. Известно, что он в значительной мере определяется геометрическими размерами штыря: чем больше диаметр цилиндрической части и чем больше коническая часть выступает за поверхность катода, тем больше коэффициент усиления. Обычно окончательное корректирование геометрии электродов проводят методом моделирования в электролитической ванне с учетом пространственного заряда и путем подбора на макетах. [28]
Поскольку вначале не известны ни величина grad. В соответствии с полученными значениями h деформируют дно, снова снимают картину поля - получается первое приближение. Затем по полученным в первом приближении данным вычисляют новые значения h, соответственно изменяют деформацию дна и снимают картину поля во втором приближении. Повторяя эти операции несколько раз, можно получить мало отличающееся в следующем приближении распределение потенциала, которое и будет с достаточной для практических целей степенью точности описывать поле в моделируемой системе с учетом пространственного заряда. Электролитическая ванна с прифилированным дном может служить и для моделирования осесимметричных систем при наклоне ванны. [29]
Вместе с тем существуют и некоторые факторы, которые улучшают вышеописанную ситуацию. Во-первых, на паразитном колебании, более близком к критической частоте, должны сильнее сказываться потери в волноводе. Во-вторых, возможно использование прибора как усилителя на встречной волне, подобного ЛОВ-усилителю. В-третьих, возможно выбрать 1иср WQ так, чтобы дисперсионная характеристика пучка проходила как штриховая линия на рис. 1.29. Заметим, что при этом вопрос о характере неустойчивости - конвективной или абсолютной - становится нетривиальным и требует для своего корректного решения учета ряда других факторов, в первую очередь учета пространственного заряда. И наконец, естественно попытаться сделать прибор секционированным, т.е. разделенным на несколько электродинамически не связанных друг с другом согласованных на концах отрезков волноводов. [30]
Страницы: 1 2 3