Возникновение - проводимость
Cтраница 3
 |
Карты распределения полных зарядовых плотностей ( а и плотности вакансионных состояний ( б для BN. VN в плоскостях. [31] |
Приведенные результаты свидетельствуют, что решеточные вакансии нельзя рассматривать как точечные дефекты: их присутствие вызывает возмущение электронных состояний кристалла, достигающее, по крайней мере, второй координационной сферы вакансии. По своему действию на электронные состояния матрицы катионная вакансия ( VB) будет выступать как акцепторная примесь, анионная ( VN) - как донорная примесь, инициируя возникновение проводимости дырочного и электронного типов, соответственно. [32]
Другим следствием возбуждения объемных волн является изменение параллельной проводимости Ga ( и) преобразователя, поскольку величина Ga ( o) пропорциональна полной мощности возбуждаемых акустических волн. Возникновение данной проводимости приводит к изменению эквивалентной схемы преобразователя и оказывает некоторое, хотя и небольшое влияние на частотную характеристику устройства. Наличие объемной волны в полосе пропускания преобразователя ПАВ приводит также к росту вносимых потерь, однако влияние этих волн обычно незначительно, если число электродов в преобразователе достаточно велико. [33]
Сопротивления цепей, подключенных к модулятору и ускоряющему электроду, различны: 270 кОм и 4 7 МОм соответственно. Поэтому при возникновении проводимости или замыкания между этими электродами напряжение на ускоряющем электроде сильно уменьшается. В результате электронный прожектор с этими электродами запирается и свечение растра в одном из первичных цветов понижается или пропадает со - & сем. [34]
Сопротивления цепей, подключенных к управляющему и ускоряющему электроду, различны - 270 кОм и 4 7 МОм соответственно. Поэтому при возникновении проводимости или замыкания между этими электродами напряжение на ускоряющем электроде сильно уменьшается. В результате свечение растра в одном из первичных цветов понижается или пропадает совсем, так как электронный прожектор с этими электродами закрывается. [35]
Применяя полупроводниковые приборы, можно огромную электронно-вычислительную установку, занимающую сейчас площадь целого здания, сделать величиной в письменный стол, а расход энергии на ее питание сократить до нескольких киловатт. Ведь полупроводниковому усилителю, чтобы он действовал, нужна только энергия для отрыва электрона от атома германия или кремния. Тем самым создаются условия для возникновения проводимости. Усилитель способен работать, если управляющая им мощность равняется всего лишь одной миллионной доле ватта. [36]
Однако в ряде случаев наблюдаются явления, которые не могут быть объяснены с помощью этих механизмов. К ним относятся возникновение термоэлектричества, детектирование тока и возникновение проводимости под действием радиоактивного облучения. Все перечисленные явления отрицательно влияют на свойства полимеров как изоляторов, но указывают на потенциальные возможности качественно нового применения полимеров. [37]
Только в решетке типа флюорита имеются пространственно-геометрические условия, позволяющие более крупным анионам при наложении поля иметь значительную подвижность. Кроме того, для указанных электролитов характерно наличие дефектов в анионной подре - - шетке ( при полностью заполненной катионной) и большого разрыва энергии между зонами валентности и проводимости электронов. Иными словами, в этих электролитах имеются все необходимые условия для возникновения чисто-анионной проводимости. [38]
Собственные полупроводники представляют собой очень чистые кристаллы, лишенные дефектов, с сравнительно узкой запрещенной зоной ( А. В данном случае переходы электронов из занятой валентной зоны в зону проводимости возможны уже при комнатной температуре. Благодаря этим переходам в валентной зоне возникают пустые места ( дырки), которые ведут себя подобно квазисвободным частицам с положительным зарядом и также обусловливают возникновение проводимости. Полупроводниками такого рода являются, например: весьма чистые германий и кремний. [39]
Перейдем теперь к примесной проводимости, при которой на каждый атом уже не приходится целое число электронов. Примером снова может служить окись никеля, в которой небольшая часть ионов никеля замещена литием. Посредством такого замещения в решетку Ш2 - ионов вводится определенное число дырок, которые соответствуют более высоким валентным состояниям никеля ( Ni3) и приводят к возникновению проводимости посредством обмена валентностями. [40]
В эту незаполненную связь примесного атома с атомом решетки может перейти электрон из числа связанных с соседним атомом. Для этого электрона в германии потребуется энергия порядка 0 01 эв, а в кремнии - приблизительно 0 05 эв. В соседней группе связанных электронов, откуда пришел данный электрон, образуется теперь дырка, которая будучи заполнена электроном, перешедшим из следующей группы связанных электронов, будет перемещаться по кристаллу в направлении, обратном направлению движения электронов. Таким образом, трехвалентные примесные атомы действуют как электронные ловушки ( акцепторы) и обусловливают возникновение проводимости / 7-типа, называемой дырочной. При комнатной температуре практически все примеси в германии и кремнии ионизированы. [41]
Все три описанные основные схемы генераторов нелегко возбуждаются, а в некоторых случаях вообще не генерируют, если только не использовать некоторые виды пусковых схем. Особенные трудности возникают, когда генератор должен запускаться при полной нагрузке и низкой температуре. Могут быть использованы различные способы возбуждения колебаний, и одна из наиболее общих схем показана на фиг. Эта схема применяется часто, так как к схеме генератора добавляются только сопротивления. Они образуют цепь делителя напряжения с низким полным сопротивлением, которая подает смещение на транзисторы в направлении возникновения проводимости, прежде чем начнется генерация. Основной недостаток этого типа схем состоит в том, что при использовании их в преобразователях повышенной мощности рассеяние мощности на сопротивлениях становится очень высоким. Это является основной трудностью в случаях, когда преобразователь должен иметь минимальный объем и работать при высоких окружающих температурах. [42]
В обычных условиях газ подвергается действию космического и радиоактивного излучений. Поэтому, строго говоря, проводимость газа никогда не равна нулю: в нем всегда имеются свободные заряженные частицы, если только не приняты специальные меры зашиты газа от действия всех естественных внешних ионизаторов. Однако интенсивность ионизации под влиянием космических лучей и распада рассеянных в земной коре радиоактивных элементов очень мала. Поэтому проводимость газов в естественных условиях хотя и не равна нулю, но очень мала. В дальнейшем показано, что присутствие в газах даже малого количества свободных электронов и ионов играет существенную роль в возникновении заметной проводимости газов в достаточно сильных электрических полях. Рассмотрим подробнее процесс ионизации газа под действием быстро движущихся электронов, ионов и других частиц, получивший название ударной ионизации. Для простоты будем считать, что газ одноатомный. При столкновении частицы с нейтральным атомом газа она передает ему часть своей энергии. Если кинетическая энергия частицы сравнительно мала, то, как показывают опыты, ее соударение с атомом является упругим. Энергия, сообщаемая при этом атому, недостаточна для его ионизации. Бомбардировка атомов газа такими частицами вызывает лишь нагревание газа. [43]
В обычных условиях газ подвергается действию космического и радиоактивного излучений. Поэтому, строго говоря, проводимость газа никогда не равна нулю: в нем всегда имеются свободные заряженные частицы, если только не приняты специальные меры защиты газа от действия всех естественных внешних ионизаторов. Однако интенсивность ионизации под влиянием космических лучей и распада рассеянных в земной коре радиоактивных элементов очень мала. Поэтому проводимость газов в естественных условиях хотя и не равна нулю, но очень мала. В дальнейшем показано, что присутствие в газах даже малого количества свободных электронов и ионов играет существенную роль в возникновении заметной проводимости газов в достаточно сильных электрических полях. [44]
Так как в обычных условиях газ всегда подвергается действию космических лучей и радиоактивных излучений, то необходимо уточнить высказанное выше утверждение об отсутствии в газах свободных зарядов. Строго говоря, проводимость газа никогда не равна нулю: в нем всегда имеются свободные заряды, если только не приняты специальные меры для защиты газа от воздействия всех внешних ионизаторов. Однако интенсивность ионизации под влиянием космических лучей и распада рассеянных в земной коре радиоактивных элементов очень мала. Поэтому проводимость газов в естественных условиях, хотя и не равна нулю, но очень близка к нему. В дальнейшем будет показано, что присутствие в газах даже малого количества свободных электронов и ионов играет существенную роль в возникновении заметной проводимости газов в достаточно сильных электрических полях. [45]
Страницы: 1 2 3 4