Возникновение - ячейка
Cтраница 2
Аналогичный подход используется для описания возникновения ячеек Бенара в подогреваемом снизу слое жидкости. [16]
Результаты этих и других экспериментов позволяют объяснить некоторые особенности коррозии титана в щелевых условиях. Как и у других металлов, коррозия начинается с возникновением ячейки дифференциальной аэрации. При обычных температурах эта ячейка не действует, так как для поддержания пассивности титана в щели требуется настолько мало кислорода, что он не расходуется полностью. При высоких температурах концентрация кислорода в щели может быть уже недостаточна для залечивания пробоев пассивной пленки, в результате чего образуются локальные активные центры, понижающие потенциал в щели. Для поддержания электрохимической нейтральности хлор-ионы мигрируют в щель, а ионы натрия - наружу. Однажды начавшись, коррозия будет продолжаться и в дальнейшем в форме дифференциального концентрационного элемента, независимо от наличия или отсутствия кислорода. [18]
 |
Квазидвумерные конвективные валы, наблюдавшиеся В. С. Берднико-вым и В.А.Марковым в слое этилового спирта при R 5 06 - 103 ( видны дефекты структуры, называемые дислокациями. [19] |
Термокапиллярная конвекция исследована на сей день гораздо менее обстоятельно, чем термогравитационная. При взаимодействии этих двух механизмов, как показали эксперименты [85], по мере увеличения ДТ после возникновения бе-наровских ячеек их характерный размер вначале уменьшается, а затем начинает расти. Поскольку для термогравитационной конвекции характерен рост масштаба течения с ДТ ( см. разд. ДТ рэлеевский механизм преобладает. [20]
Было обнаружено и обратное влияние изменений структуры пламени на возбуждение акустических колебаний в камере сгорания. В работе [37] установлено, что с появлением ячеек на пламени связано возникновение пульсаций давления в камере сгорания: они появляются только при возникновении ячеек. [21]
Проблема единственности стационарных решений решается положительно только для случая малых чисел Рейпольдса. В противном случае имеется уверенность, что неединственность является скорее правилом, чем исключением. Классический пример такого рода представляет знаменитая задача Тейлора о возникновении конвективных ячеек для течения между двумя вращающимися цилиндрами. В данной монографии построено много других примеров неединственности. [22]
Вместе с тем нельзя слишком буквально понимать квазикристалличность структуры жидкости. Вдали от температуры плавления ближний порядок и характер движения частиц в жидкостях и кристаллах различается очень сильно. При более высоких температурах свободное вращение молекул в жидкости приводит к возникновению высокосимметричных ячеек, которые не имеют себе аналогов среди кристаллических структур. Возможность выделять в жидкости примерно одинаковые по своим свойствам ячейки - это в первую очередь следствие высокой плотности жидкости, когда движение каждой молекулы ограничено присутствием близко расположенных соседних частиц. При достаточно высокой температуре среднее по времени силовое поле является сферически симметричным. [23]
ВД ИО кинематическая вязкость жидких стали, чугу-на, меди и алюминиевого сплава значительно понижается, в поверхностное натяжение увеличивается. Изменения структурно-чувствительных характеристик виллой стали приводят к существенному измельчению макра и микроструктуры, снижению химической микро - неоднородности в 3 - 3 разе, повышению ударной вязкости и 1 2 - 1 5 ризи, устранению в уникальных отливках горячих трещин. Разработаны способы интенсификации Процесса дефирмиропцшде и локализации его в тонком поверхностном слое. Показано, что упрочнение поверхностных слоев в основном связано с возникновением дислокационных ячеек в структуре Зерен избыточное феррит. [24]
Вместе с тем нельзя слишком буквально понимать квазикристалличность структуры жидкости. Вдали от температуры плавления ближний порядок и характер движения частиц в жидкостях и кристаллах различаются очень сильно. Для несферических молекул ближний порядок в кристалле и жидкости сходен только в сравнительно узкой области температур вблизи температуры плавления. При более высоких температурах свободное вращение несимметричных молекул в жидкости приводит к возникновению высокосимметричных ячеек, которые не возникают в кристаллических телах. Наличие ячеек - это в первую очередь следствие высокой плотности жидкости, благодаря чему движение молекулы ограничено присутствием близко расположенных соседних частиц. [25]
Очевидно, что существует большое количество различных способов оптимизации работы генератора кодов. Обычно эти оптимизации связаны с минимизацией обмена данными со стеком и основаны на придании набору команд F-кода свойства ортогональности для того, чтобы аргументы функции компилировались непосредственно в операнды команд без обмена со стеком. Подобные оптимизации являются низкоуровневыми и зависят от типа используемого компьютера, так как основаны на свойствах конкретного набора машинных команд. Однако существуют способы и более высокоуровневой оптимизации. Одна из простейших, рассматриваемая в упражнении в конце этой главы, - избегать возникновения излишних ячеек кучи. [26]
 |
Зависимость скорости производства энтропии в жидкости от вертикально направленного градиента температуры. I - область хаотического движения молекул. II - область конвективных потоков. [27] |
После того, как градиент температуры в жидкости превысит некоторое критическое значение, вся жидкость в сосуде разбивается на систему гексагональных циркуляционных ячеек. В центральной части ячейки жидкость поднимается, а в пограничных боковых гранях опускается. В поверхностном слое жидкость растекается от центра к краям, а в придонном - наоборот. В зависимости от знака температурной зависимости коэффициента молекулярной вязкости от температуры направление движения в ячейках изменяется на обратное. При подогревании тонкого протяженного слоя возможно возникновение конвективных ячеек в форме валов. Поверхностное натяжение жидкости вследствие зависимости коэффициента поверхностного натяжения от температуры может осложнить явление. Гигантская структура таких ячеек наблюдается на Солнце, движение материков обусловлено конвективными процессами в Земле. [28]
Эта ячейка может быть заполнена излучением из слоя С синей радиации. Если имеется достаточная термическая энергия, ячейка может быть также заполнена прыжком электрона из F до уровня серебра. В последнем случае ячейка, оставшаяся в F, мигрирует и заполняется из другого серебряного или же из медного центра. Если она заполняется из медного центра, ячейка в медном уровне заполняется из С с излучением зеленой радиации. Поскольку медный уровень выше серебряного, вероятность перехода ячеек из синих центров к зеленым значительно больше, чем вероятность перехода в обратном направлении. Переход ячейки от синего к зеленому центру зависит от подвижности ячеек, что, в свою очередь, является функцией температуры и времени между возникновением ячейки и наполнением ее из слоя проводимости. Последнее является функцией концентрации электронов в слое проводимости. [29]
В процессах термолиза происходит непрерывная подача тепловой энергии к нефтяной системе, большая часть которой диссипирует в виде разрыва наиболее слабых межмолекулярных связей и испарения низкомолекулярных компонентов. Однако определенная доля вносимой энергии идет на увеличение внутренней энергии системы, которая, в конце концов, достигает критической величины. Тогда, во избежание разрушения, нефтяная система вынуждена осуществлять сброс этой энергии. Этот процесс является релаксационным и в некоторых случаях протекает почти мгновенно. Быстрая диссипация описывается теоремой Гленсдорфа-Пригожина, согласно которой открытая система в состоянии с максимумом энтропии всегда изменяет свое состояние в направлении уменьшения ее производства, пока не будет достигнуто состояние текущего равновесия, при котором производство энтропии минимально. Как правило, переход от максимума энтропии к минимуму ее производства означает формирование в системе новой структуры, обеспечивающей более эффективный механизм диссипации. Классическим примером этого является возникновение ячеек Бенара. [30]
Страницы: 1 2