Возникновение - турбулентное движение
Cтраница 1
Возникновение турбулентного движения в жидкокристаллическом веществе при протекании тока обычно связывают с движением ионов. По мнению Воинова и Даннета [9], эффект гидродинамической неустойчивости обусловлен миграцией ион-радикалов от электродов и диффузией молекул к электродам. [1]
Возникновение турбулентного движения зависит от гидродинамических условий у входа в капилляр. Кроме того равномерное, плавное сужение раструба резервуара в месте перехода его в трубку способствует тому, что аксиально направленные струи жидкости будут ускоряться почти одинаково. Отмеченные выше конструктивные особенности, как правило, учитываются при расчете вязкости с помощью эмпирических поправочных коэффициентов. Однако не всегда удается это сделать с достаточной точностью. Вместе с тем слишком низкие значения Re также нежелательны, поскольку жидкость при этом начинает вытекать по каплям ( в вискозиметре с висячим уровнем) и влияние поверхностного натяжения становится существенным. Кроме того, указанные значения критерия, характеризующие режим истечения, обеспечивают условия, при которых квазистационарная модель истечения жидкости может применяться для описания движения несжимаемой жидкости через капилляр практически без ущерба для точности результатов. Это важно потому, что уравнение Пуазейля справедливо при условии, что величина перепада давления на концах трубки не изменяется во времени. Однако на практике [2] имеет место экспоненциальная зависимость давления от времени для квазистационарной модели течения в поле силы тяжести. Ограничение скоростного режима определенными значениями критерия Re позволяет не учитывать поправку на усреднение расчетных величин по времени. [2]
Отметим, что возникновение турбулентного движения в тр бе вместо слоистого, о котором шла речь в предыдущем параграфе, также определяется соотношением между силами инерции и силами вязкости. В круглых трубах до скорости течения, соответствующей примерно Re ss 1000, наблюдается ламинарное течение, при большей скорости ( когда Re 1000) - течение обычно турбулентное. [3]
Опыты показали, что до возникновения чрезмерного турбулентного движения поверхности расплава за время, ограниченное его допустимым охлаждением, через один блок можно ввести от 200 до 400 л аргона на тонну стали. [4]
Объясняется это тем, что сдвоенная диафрагма образует как бы с шло с жидкой стенкой, способствующее возникновению турбулентного движения в сужающем устройстве. Благодаря этому коэффициенты расхода сдвоенных диафрагм постоянны при Re значительно меньших, чем у одинарных нормальных диафрагм. [5]
Таким образом, мы приходим к идее о возможной неустойчивости ламинарного течения в трубе и к мысли об объяснении возникновения турбулентного движения как результата неустойчивости течения Гагена - Пуазейля. Этот вопрос является предметом интенсивного изучения уже более ста лет и до сих пор в этой области появляются новые интересные работы. Большинство работ посвящено исследованию устойчивости течения Гагена - Пуазейля в бесконечно длинных трубах. Течение является устойчивым, если малые возмущения с течением времени затухают, и неустойчивым, если эти возмущения с течением времени нарастают. Однако более подробный анализ показывает, что бесконечная длина трубы очень существенна в этой теории. Развитие неустойчивости течения Гагена - Пуазейля без учета условий на границах конечной трубы может проявиться только в нереально длинных трубах. [6]
Следовательно, скорость струи жидкого металла, ударяющей по образцу, будет равна o cor / 2 и направлена под углом 45 к плоскости крыла крыльчатки. Для испытаний в мешалках характерным является возникновение турбулентного движения жидкости с местными скоростями, значительно превышающими скорость относительного движения, подсчитанную из определенной угловой скорости вращения образцов или крыльчатки. [7]
Ударная волна является основным источником сопротивления, испытываемым телом, движущимся со сверхзвуковой скоростью. А при скоростях движения, которые меньше скорости звука, сопротивление создается, как мы говорили, в основном возникновением турбулентного движения. Поэтому наиболее выгодные формы тела для движений этих двух типов различны. Что выгодно для быстрых движений, то невыгодно для более медленных, и наоборот. [8]
Ударная волна является основным источником сопротивления, испытываемым телом, движущимся со сверхзвуковой скоростью. А при скоростях движения, которые меньше скорости звука, сопротивление создается, как мы говорили, в основном возникновением турбулентного движения. Поэтому наиболее выгодные формы тела для движений этих двух типов различны. Что выгодно для быстрых движений, то невыгодно для более медленных, и наоборот. [9]
Огнепреградитель, установленный на аппарате или трубопроводе, создает дополнительное сопротивление газовому потоку. Это сопротивление можно уменьшить, увеличив диаметр огнепреградителя в 1 5 - 2 раза относительно диаметра трубопровода или патрубка. Если расширение корпуса от фланца к огнепреграждающему элементу будет чрезмерным, то это может привести к возникновению турбулентного движения газа и вследствие этого резкому ускорению пламени, что ухудшает условия локализации пламени. [10]
Этот факт также указывает на необходимость поиска наблюдательных доказательств существования межгалактического магнитного поля. Развитие возмущений в нелинейной картине приводит к образованию сильных ударных волн. Энтропия в ударной волне растет, вихрь не сохраняется, что, как показал Дорошкевич [1973] ( см. также [ Гуревич, Чернин, 1978 ]), может быть причиной возникновения турбулентного движения в блине, необходимого, в частности, дл: я объяснения вращения галактик. Актуален вопрос о возможности эффективной генерации магнитных полей в такой турбулентности. [11]
 |
Модель пристенного турбулентною движения ( по Ф. Г. Галимзянову 133 - 561. [12] |
Самым важным здесь является то, что после числа Рейнольдса Re4 параметры турбулентного движения не зависят ни от второго и ни от третьего характерных чисел Рейнольдса, т.е. турбулентное движение не запоминает эти числа Рейнольдса. Это означает, что развитие турбулентного движения через второй и третий этапы не является свойством турбулентного потока, а объясняется устойчивостью ламинарного резкими движения из-за упруговязких свойств среды. Оказывается, параметры турбулентного движения зависят от первого характерного числа Рейнольдса Ret, определяющего возникновение турбулентного движения вообще. Если упруговязкие свойства среды не гасили бы турбулентное движение, то оно развивалось бы плавно, без скачков, начиная с первого характерного числа Рейнольдса. [13]
Представления о характере движения нефти в процессе миграции крайне разнообразны. Нефть может двигаться в виде единой массы или отдельных крупных скоплений или же в виде капель большего или меньшего размера, распыленных в воде. В последнем случае нефть и вода мигрируют совместно, образуя, практически, совершенную эмульсию. При обычных условиях нефть может рассматриваться в большинстве случаев как однородная жидкость. Если допустить, что нефть мигрирует в виде единой сплошной массы или отдельных крупных скоплений, представляя собой однородную жидкость, то движение ее контролируется законом Дарси. Теоретические исследования, лабораторные эксперименты и промысловые наблюдения показали, что скорость движения в природных резервуарах далеко не достаточна для возникновения турбулентного движения. Следовательно, закон Дарси безусловно вступает в силу: расход флюида будет Прямо пропорционален напору, поперечному сечению песчаного тела и его проницаемости и обратно пропорционален вязкости флюида и длине песчаного тела. [14]
Страницы: 1