Допплеровское уширение

Cтраница 2

Области преобладания различных видов ушнрения по и. [16]

При снижении электронной концентрации допплеровское уширение становится сравнимым со штарковским. Это наиболее характерно для высоких давлений, легких элементов и линий, возникающих при переходах с низко расположенных уровней. На рис. 1 для некоторых частных случаев показаны области, в которых преобладают различные виды уширения. [17]

Формы линий, обусловленные столкновениями и уширением вследствие излучения и допплеровским уширением. Обе кривые имеют одинаковую полуширину Y. [18]

Поэтому даже при наличии допплеровского уширения, которое приводит к гораздо большему уширению, чем радиационное торможение и столкновения, можно наблюдать влияние последних эффектов на крыльях линии. [19]

Формы линий, обусловленные столкновениями и уширением вследствие излучения и допплеровским уширением. Обе кривые имеют одинаковую полуширину Y. [20]

Форму линии, обусловленной допплеровским уширением, легко найти следующим образом. [21]

Теперь включим в рассмотрение также допплеровское уширение. [22]

Оптическая схема трехлинзовой осветительной системы. [23]

Недостатком этого способа возбуждения является большое допплеровское уширение, возникающее в результате высокой температуры разряда. При низких давлениях ( порядка 0 001 мм рт. ст.) температура в высокочастотном разряде невелика и допплеровский эффект проявляется значительно слабее. [24]

Для получения спектральных линий без допплеровского уширения применяют метод, основанный на наблюдении высвечивания возбужденных атомов, образующих узкий, слабо расходящийся пучок каналовых лучей. При этом наблюдение ведут в направлении, строго перпендикулярном пучку. Оценить величину угла раствора пучка атомов натрия, при котором допплеровское ушире-ние резонансной линии ( К 5896 А) составляет г 10 % ее естественной ширины. Известно, что время жизни атомов натрия в состоянии резонансного возбуждения т 1 6 - 1СГ8 сек и скорость атомов в пучке v 103 м / сек. [25]

Температурная зависимость полной интенсивности излучения азотной плазмы ( в долях от интенсивности черного излучения для оптической толщины 10 см по. [26]

В области, где определяющим является допплеровское уширение, при увеличении I e растет медленно. [27]

Это означает, что для уменьшения допплеровского уширения необходимо работать при низких температурах, а также выбирать элементы с большим атомным весом. Гамма-излучение с исключительно высокой степенью монохроматичности, которое получают в эффекте Мессбауэра [5], можно рассматривать как частный случай излучения массивного излучателя. Излучающие ядра связаны с решеткой, так что масса излучателя фактически равна массе всего кристалла. Подобные же эффекты удается наблюдать и в газах. [28]

Зависимость энергии отдачи R и допплеровской ширины D от энергии гамма-кванта е. Данные соответствуют Т 300 К и А 100 а. е. м. Здесь Г - естественная ширина линии излучения для времени жизни возбужденного состояния ядра т 10 - 8 сек. [29]

Это обусловливает существенное различие роли, которую играет допплеровское уширение в атомной и ядерной флуоресценции. [30]

Страницы: 1 2 3 4