Однородное уширение

Cтраница 2

Обычно ширина линии при однородном уширении 2 / 7 2, соответствующая лоренцеву спиновому пакету, значительно меньше полной ширины AcoG гауссовой линии. При этом условии вычисление (3.28) значительно упрощается, так как можно предположить, что ширина спинового пакета исчезающе мала. [16]

Такая зависимость затухания фотонного эха от однородного уширения линии не всегда справедлива, т.е. преобразование Фурье однородного спектра поглощения при низкой интенсивности света не пропорционально вре-меннбму затуханию интенсивности фотонного эха. Это связано с тем, что при сильных возмущениях нелинейный отклик системы ( например, изменение формы импульса при взаимодействии со средой) в общем случае отличается от флуктуации при тепловом равновесии. [17]

При больших мощностях ( он HI) происходит однородное уширение. [18]

В общем случае эффективная функция формы линии, определяемая неоднородным и однородным уширением, строится путем наложения функций формы, характеризующих отдельные процессы. [19]

А а с - неселективная ( в пределах ширины контура однородного уширения линии усиления лазера) часть коэффициента ослабления, обусловленная аэрозольным ослаблением и континуальным поглощением далекими крыльями спектральных линий. [20]

С помощью квантового уравнения Ланжевена изучается случай реализации одномодового режима, однородного уширения и бегущей волны. [21]

Формы световых цугов конечной длины, для которых получены формулы расчета профиля интерференционных полос. прямоугольный. [22]

До сих пор мы предполагали, что ширина спектра генерации определяется однородным уширением, обусловленным конечной длиной цуга. Рассмотрим вариант, когда имеется и неоднородное уширение. Пусть в этом случае длины волн излучаемых цугов распределены по функции Гаусса. [23]

Кривые насыщения при различных типах уширения показаны на рис. 1.7. Кривую с однородным уширением несложно отличить от кривой с неоднородным, так как первая имеет максимум. [24]

Поэтому можно ожидать, что спектры излучения лазеров с небольшой расходимостью, работающих на средах с однородным уширением в квазистаиионарном режиме, должны удовлетворительно описываться изложенной выше теорией даже в присутствии разных поперечных мод. [25]

Если в процессе генерации происходит изменение населенности уровней на всех частотах в пределах доппле-ровекого контура, то это называют однородным уширением литт, или однородным насыщением усиления. [26]

Поскольку обычно справедливо неравенство Av0 / vm ( Av0L / 2c) 1, мы видим, что в случае однородного уширения линии импульс имеет значительно большую длительность, чем в случае неоднородного уширения. В качестве заключительного замечания по этому вопросу укажем на то, что механизм сужения импульса, который изображен на рис. 5.41, в, не играет сколько-нибудь существенной роли в случае неоднородно уширенной линии, хотя, очевидно, действует и в этом случае. [27]

Следует, однако, отличать источники так называемого неоднородного уширения, которое состоит в наложении смещенных линий от разных центров, от источников однородного уширения, укорачивающих время жизни уровня. [28]

Поэтому бесструктурность полос поглощения и флуоресценции [46] объясняется тем, что с каждым электронным переходом связано множество колебательных и вращательных подуровней с различными частотами, которые при столкновениях с молекулами растворителя испытывают сильное однородное уширение. Электростатическое взаимодействие с полярными молекулами растворителей также увеличивает ширину подуровней. Распределение населенностей основного и возбужденных состояний молекулы определяется распределением Больцмана. За секунду молекула красителя испытывает примерно 1012 столкновений с окружающими ее молекулами растворителя. [29]

Поскольку l / Tz является линейной функцией ширины линии, оно включает в себя как уширение, связанное с временем жизни спинового состояния ( которое характеризуется значением Ti), так и другие механизмы, которые обычно приводят к однородному уширению. [30]

Страницы: 1 2 3 4