Дисперсионное уширение - импульс
Cтраница 1
Дисперсионное уширение импульсов, обсуждавшееся в разд. [2]
 |
Дисперсионное уширение гауссовского импульса в световоде при. 2LD и z 4LD. Дисперсионная длина LDTg / 2, где Р2 параметр ДГС. Штриховая линия показывает начальный импульс при z 0. [3] |
Процесс дисперсионного уширения импульса состоит в том, что, как отмечалось в разд. ДГС разные частотные компоненты импульса распространяются по световоду с несколько различными скоростями. [4]
Даже в тех случаях, когда нелинейные эффекты не важны, дисперсионное уширение импульса может быть вредным для оптических линий связи. В нелинейном режиме сочетание дисперсии и нелинейности может привести к качественно другой картине, которая обсуждается в следующих главах. [5]
В волоконно-оптических системах связи информация передается по - волокну в виде закодированной последовательности оптических импульсов, длительность которых определяется скоростью передачи В ( бит / с) системы. Дисперсионное уширение импульсов нежелательно, так как оно мешает приему сигналов, приводя к ошибкам при передаче информации. Ясно, что ДГС будет ограничивать скорость передачи В и длину линии передачи L волоконно-оптической системы связи. [6]
Таких впечатляющих параметров, вообще говоря, трудно достичь, если для получения закодированной последовательности битов полупроводниковый лазер модулируется непосредственно. Дело в том, что импульсы, излучаемые лазером с прямой модуляцией током, обладают частотной модуляцией, поэтому при рассмотрении дисперсионного уширения импульсов необходимо учитывать влияние частотной модуляции. [7]
В предыдущей главе было показано, что совместное действие эффектов дисперсии групповых скоростей ( ДГС) и фазовой самомодуляции ( ФСМ) на оптический импульс, распространяющийся внутри световода, можно изучать, решая основное уравнение распространения. Прежде чем рассматривать общий случай, будет поучительно сначала рассмотреть действие только ДГС на эволюцию импульса в световоде, В этой главе мы исследуем задачу о распространении импульса в световоде, считая его линейной средой. ДГС преобладают над нелинейными эффектами. С этой целью вводятся две характерные длины, связанные с ДГС и ФСМ, Дисперсионное уширение оптических импульсов рассматривается в разд. В заключение в разд. [8]
В предыдущей главе было показано, что совместное действие эффектов дисперсии групповых скоростей ( ДГС) и фазовой самомодуляции ( ФСМ) на оптический импульс, распространяющийся внутри световода, можно изучать, решая основное уравнение распространения. Прежде чем рассматривать общий случай, будет поучительно сначала рассмотреть действие только ДГС на эволюцию импульса в световоде. ДГС преобладают над нелинейными эффектами. С этой целью вводятся две характерные длины, связанные с ДГС и ФСМ. Дисперсионное уширение оптических импульсов рассматривается в разд. В заключение в разд. [9]
Страницы: 1