Спектральное уширение

Cтраница 3

Схематическое представление принципа действия дефлектора пучка. Показатель преломления изменяется линейно в направлении х по закону п ( х пд ах. При прохождении через кристалл фаза луча В возрастает быстрее фазы луча А, что приводит к повороту волнового фронта на угол в. [31]

В соответствии с изложенным выше сжатие импульса проводится обычно в два этапа. На первом этапе производится уширение спектра. Второй этап заключается в том, что спектрально уширенный импульс пропускают через диспергирующую среду. Для этого оптический импульс длительностью 70 фс спектрально уширялся при распространении через оптическое волокно, а затем сжимался до 30 фс с помощью пары решеток. Спектральное уширение при прохождении импульса через волокно обусловливается фазовой самомодуляцией за счет эффекта Керра и изменения во времени оптической интенсивности. [32]

Альтернативное описание дается юбобщенным уравнением рас пространения (2.3.35) и разд. Влияни члена, отвечающего за комбинационное усиление, на эволюцго фемтосекундных импульсов внутри световода уже обсуждалось разд. На рис. 5.20 были показаны форма и спектр импульсг пиковая мощность которого соответствует солитону второго поряд: ка. В таком случае исходный импульс расщепляется на два фрагмент на длине одного периода солитона, явление, названное в разд. Это явление может быть интерпретировано ка вынужденное комбинационное ( ВК) саморассеяние импульса [ 119 которое может возникать, даже если порог ВКР с уровня шумово затравки еще не достигается. Спектральное уширение красного крыла обеспечив ет затравку для комбинационного усиления, т.е. через ВКР сини компоненты импульса служат накачкой для красных компонент. Эт ясно видно на рис. 5.20, где основной пик спектра непрерывн смещается в красную сторону. [33]

Форма импульса и спектр, формирующиеся из гауссовского импульса без частотной модуляции на длине z 5L D при N 1, если его длина волны была точно равна длине волне нулевой дисперсии, а значит, при ( 32 О и Рз 0. [34]

Эволюция импульса принимает качественно иные черты для больших величин N. На импульсе формируется осциллирующая структура с глубокой модуляцией. Из-за быстрых изменений огибающей во времени третья производная в уравнении (4.2.5) локально становится большой и возрастает роль ДГС при распространении импульса в волокне. Самой примечательной особенностью спектра является то, что энергия концентрируется в двух спектральных областях. Энергия в другой спектральной области, находящейся в области нормальной дисперсии световода, рассеивается в процессе распространения. Особенности, связанные с солитонами, в дальнейшем будут обсуждены в гл. Важно отметить, что вследствие спектрального уширения в действительности импульс не распространяется при нулевой дисперсии, даже если сначала Р2 - О - На самом деле импульс создает свою собственную Р2 посредством ФСМ. [35]

Страницы: 1 2 3