Cтраница 1
Фазы рассеяния находятся решением ур-ния Шредингера для частицы в комплексном ( оптич. Его действительная часть имеет тот же смысл, что и потенциал ср. [1]
Вычисление фаз рассеяния т ], в общем случае представляет собой крайне сложную задачу. [2]
Определим фазу рассеяния 8г в этой простейшей задаче. [3]
При этом фазы рассеяния р п - р п и п р - п р должны равняться с обратным знаком фазам рассеяния р р - - р р ( или п п - - п п) в тех состояниях, в которых эти последние процессы могут иметь место. Фазы взаимодействий р - р и п - п должны равняться с обратным знаком фазам р - п взаимодействия, причем вновь должна быть принята во внимание дополнительная симметрия системы двух нуклонов, отсутствующая в системе нуклон - антинуклон. [4]
S-матрицы ( фазы рассеяния и параметры смешивания действительны ниже порога рождения пионов), но лишь в конечном числе состояний со значениями орбитального момента I вплоть до нек-рого / макс. Идея его состоит в привлечении из теории поля информации о взаимодействии нуклонов в состояниях с I макс - В этих состояниях с высокими значениями I преобладающим является вклад Фейн-мана диаграммы, учитывающей обмен одним я-ме-зоном, что наглядно следует из соответствия ядерных сил с радиусом R - Й / ш с обмену частицей с массой тг. Обмен более тяжелыми мезонами приводит к более короткодействующим силам. Этот метод дает возможность независимо определить величину константы пион-нуклонного взаимодействия / ( см., напр. [5]
Исследование поведения фаз рассеяния 8i ( k), а следовательно, и функции St ( k) e2 s K и экстраполяция этих результатов в комплексную область дает возможность на основании ( 97 10) сделать определенные заключения и о волновой функции связанного состояния. [6]
Величина бг называется парциальной фазой рассеяния, а функция 5г е2г 1 - парциальной S-матрицей. [7]
Вычислим полученный интеграл для фазы рассеяния, учитывая, что потенциал взаимодействия U ( R) резко изменяется уже при небольшом изменении расстояния между частицами. [8]
Здесь 6JA) - парциальная фаза рассеяния, соответствующая моменту столкновения /; К ivlh - волновое число атомной частицы. [9]
Величины 5, называются фазами рассеяния. [10]
Лежандра, гц - так называемые фазы рассеяния, зависящие от свойств рассеивающего поля. [11]
Причиной тому является квантовомеханическая интерференция фаз рассеяния. [12]
Такое же выражение мы получим для фазы рассеяния в нечетном состоянии. [13]
Часто в число параметров входит также фаза рассеяния. [14]
Другими словами, в квазиклассическом приближении удвоенная фаза рассеяния на атоме равна интегралу ( по столкновению) от сдвига атомного уровня. [15]