Фаза - спектр
Cтраница 1
Фаза спектра сильно зависит от частоты сигналов, но зависимость носит приблизительно линейный характер, и ее можно скомпенсировать обычным путем. [1]
Зависимость фазы спектра Л ЧМ-сиг-нала в приближении метода стационарной фазы представляет собой квадратичную функцию частоты со. [2]
Из выражения (16.40) видно, что компенсация фаз спектра сигнала, составляющая сущность оптимальной фильтрации, приводи / it в рассматриваемом случае к сокращению длительности импульса в т раз при одновременном увеличении амплитуды сигнала а У т раз. Зто обстоятельство является весьма ценным для практики, так как позволяет удлинять импульс, излучаемый передатчиком, с целью увеличения энергии сигнала без потери разрешающей способности, которая определяется длительностью импульса на выходе оптимального фильтра. [3]
 |
ЛЧМ импульс на входе согласованного фильтра ( а и сжатый сигнал на выходе ( б. [4] |
Из выражения (12.53) видно, что компенсация фаз спектра сигнала, составляющая сущность согласованной фильтрации, приводит в рассматриваемом примере к сокращению длительности импульса в т раз при одновременном увеличении амплитуды сигнала в У т раз. [5]
 |
Схема наблюдения рефракционной структуры. [6] |
Затруднение объясняется просто: дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на тг / 2 от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на тг / 2, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. [7]
Затруднение объясняется просто: дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на тг / 2 от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на тг / 2, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. [8]
Следовательно, если кросскорреляционный энергетический спектр рассчитывается для интервала, малого по сравнению с величиной l / dsj которая может быть порядка 20 мс при длине базы 5000км и Az / 20 МГц [ см. выражение (9.153) ], то эффект дискретного перебора задержек можно исключить исправлением наклона фазы кросскорреляционного спектра. Коррекция легко выполнима в спектральных наблюдениях, где спектры вычисляются в любом случае. При наблюдениях в непрерывном спектре коррекция иногда опускается, так как требуется выполнять преобразование Фурье в частотную область, а затем обратно к кросскорреляции. [9]
Прн проектировании преобразователей ПАВ, когда сигнал v ( t) приходится дискретизировать для определения геометрии устройства, часто требуется, чтобы фаза спектра V ( со) линейно зависела от частоты. [10]
Его мысль заключалась в том, что если изображения на ряде фотографий подвергнуть преобразованию Фурье ( в рассматриваемом случае на цифровой ЭВМ) и рассмотреть распределение каждой частотной компоненты по ансамблю изображений, то средние амплитуды и средние фазы для всех компонент должны давать информацию об амплитудах и фазах спектра неискаженного объекта. Хотя эта мысль в принципе правильна, полученные результаты не оправдали ожиданий из-за того, что практически очень трудно проследить за прохождением фаз через значения, равные целым кратным 2л радиан. Это очень трудно сделать, особенно при наличии типичных уровней шума. [11]
Затруднение объясняется просто: дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на тг / 2 от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на тг / 2, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. [12]
В этой главе рассмотрены методы, позволяющие повысить пространственно. Для решения применен синтез апертуры антенны за счет движения рассеива-теля, затем рассмотрены методы увеличения временного разрешения сигналов при локации путем сжатия во времени узкополосного сигнала, что получается при исполь зовании зондирующего сигнала, длительность которого составляет много интервалов временного квантования. В результате обработки, заключающейся в выравниваш амплитуд и фаз спектра сигнала, длительность зондирующего сигнала сокращается да одного интервала временного квантования. [13]
Однако такие структуры нельзя непосредственно рассматривать или сфотографировать, ибо наши приемники реагируют не на фазу, а на амплитуду ( интенсивность), которая остается неизменной при прохождении через разные участки рефракционной структуры. Может показаться, что этот результат опровергает пригодность метода рассмотрения Аббе: при одинаковых первичных изображениях ( спектрах) мы получаем совершенно различные вторичные изображения. Затруднение объясняется просто: дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на 1 / 2я от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на 1 / гя, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. [14]
Однако такие структуры нельзя непосредственно рассматривать или сфотографировать, ибо наши приемники реагируют не на фазу, а на амплитуду ( интенсивность), которая остается неизменной при прохождении через разные участки рефракционной структуры. Может показаться, что этот результат опровергает пригодность метода рассмотрения Аббе: при одинаковых первичных изображениях ( спектрах) мы получаем совершенно различные вторичные изображения. Затруднение объясняется просто: дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на 1 / 2я от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на 1 / гя, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. [15]
Страницы: 1 2