Cтраница 2
Поскольку и плотность тока и плотность заряда имеют для сверхпроводящего электронного газа прямой физический смысл, то и р и 0 - вполне реальные вещи. Фаза столь же наблюдаема, как и р: это часть плотности тока J. Абсолютная фаза ненаблюдаема, но если градиент фазы известен во всех точках, то фаза известна с точностью до константы. [16]
Две комплексные переменные эквивалентны четырем действительным, скажем, двум амплитудам и двум фазам. Вследствие закона сохранения только три из них являются независимыми. Кроме того, абсолютную фазу можно исключить из формулировки задачи, если она не интересует нас почему-либо специально. В итоге только две переменные оказываются независимыми и их можно нанести на поверхность сферы, что позволит уменьшить размерность фазового пространства и визуализировать сложную динамику переменных задачи. Для гармонических волн эта задача сводится к динамической системе с двумя комплексными полями. Поля могут быть записаны в терминах вектора Стокса, но физический смысл этих параметров оказывается другим, чем в случае, описанном выше. [17]
Отсутствие чувствительности к изменению длины петли в стационарном режиме обращения связано с тем, что в рассматриваемой схеме учитывается запись только пропускающих решеток. В этом случае ни в сами уравнения, описывающие генерацию в схеме с петлей, ни в граничные условия длина петли не входит, а потому и окончательное выражение для коэффициента отражения обращенной волны р 2 не содержит L. При этом не следует забывать, что абсолютная фаза обращенной волны, безусловно, зависит от. [18]
Как видно из формулы, 9 зависит как от частоты модуляции, так и от продолжительности жизни атома. Зная частоту модуляции, можно найти г. Эта простая формула перестает быть справедливой при наличии каскадных переходов. Поскольку этот метод позволяет достаточно надежно измерить только разность фаз, а не абсолютную фазу, то калибровка производится по переходу, продолжительность жизни верхнего уровня которого известна. [19]
Другая группа программ построения изображения, которые в основном выполняют ту же функцию, что и метод гибридного картографирования, но другим способом, обычно называется самокалибровкой. В данном случае комплексные коэффициенты усиления антенн рассматриваются как свободные параметры, получаемые явным образом наряду с интенсивностью. В некоторых случаях суть процесса легко описать. Например, при картографировании протяженного источника, содержащего компактный компонент ( что характерно для многих радиогалактик), протяженная структура разрешается с помощью более длинных баз, а компактный источник не затрагивается. Он может быть использован в качестве опорного источника, позволяющего найти для антенных пар с большими базами относительные фазы, но не абсолютную фазу, поскольку его положение не известно. Далее, если в решетке имеется достаточное количество длинных баз, то с их помощью могут быть получены коэффициенты усиления антенн. Такая особенность распределения интенсивности, однако, не принципиальна для метода, и с помощью итерационного подхода практически любой источник можно использовать в качестве опорного для самого себя. [20]
Существует определенное сходство в формальных выражениях для матрицы плотности в квантовой механике и для корреляционной функции случайного классического волнового поля. Однако, по существу, эти физические объекты разительно отличаются друг от друга. Дело в том, что волновая функция квантовой механики в простейшем случае относится только к одной частице. Грубо говоря, она реальна только там, где эта частица существует, и имеет мало смысла для тех областей, где частицы нет. В квантовой механике все физические величины получаются в результате действия некоторых операторов на волновую функцию. Отсюда видно, что абсолютная фаза и абсолютная амплитуда волновой функции не имеют физического смысла и могут быть выбраны для удобства расчетов по своему усмотрению. Поэтому сильные относительные изменения амплитуды в далеких по расстоянию точках не приводят к заметному изменению локальных физических величин, если градиент ф при этом изменяется ничтожно мало. По этой причине 2-функция приобретает смысл распределения вероятностей, а не распределения реальной плотности или волнового движения, как в случае классических полей. [21]