Cтраница 2
В ряде случаев стационарный запальник является составной частью газогорелочного устройства. Это особенно целесообразно тогда, когда включение и выключение этого устройства происходит автоматически в зависимости от нагрузки агрегата при горящем дежурном стационарном факеле. [16]
Количественное описание сложных процессов, протекающих в топочной камере с учетом их взаимного наложения, в настоящее время дать невозможно, так как решение этой задачи имеющимися математическими средствами наталкивается на непреодолимые трудности. Однако при постоянных начальных условиях ( скорость, температура, давление и состав потока, а также размеры капель) в стационарном факеле можно выделить такие области, параметры которых не зависят от времени и изменяются лишь от сечения к сечению. Для упрощения можно принять стадии смесеобразования и собственно горения независимыми друг от друга. Указанные допущения имеют основание в связи с тем, что при сжигании жидкого топлива так же, как при сжигании газа, в горящем стационарном факеле можно выделить три участка: зону предпламенных процессов ( холодное ядро), зону горения и зону догорания. [17]
Факел, возникающий при запуске источника выталкивающей силы, состоит из двух частей. Как видно на рис. 12.2.7, распространяющийся передний фронт факела представляет собой тер-мику в виде купола а основание факела подобно начальной области стационарного факела. В работе [61] указывается, что, хотя решения для этих двух областей нельзя согласовать в общем случае, можно получить автомодельное решение, если предположить, что скорость распространения фронта пускового факела меньше скорости стационарного факела. Оказалось, что купол пускового факела расширяется в пределах меньшего угла, чем обычные факелы или термики. Профили скорости и концентрации остаются подобными для различных моментов времени, если средняя скорость купола фронта пускового факела составляет 61 % от скорости в центре стационарного факела на той же самой высоте. [18]
Факел, возникающий при запуске источника выталкивающей силы, состоит из двух частей. В работе [61] указывается, что, хотя решения для этих двух областей нельзя согласовать в общем, случае, можно получить автомодельное решение если предположить, что скорость распространения фронта пускового факела меньше скорости стационарного факела. Оказалось, что купол пускового факела расширяется в пределах меньшего угла, чем обычные факелы или термики. Профили скорости и концентрации остаются подобными для различных моментов времени, если средняя скорость купола фронта пускового факела составляет 61 % от скорости в центре стационарного факела на той же самой высоте. [19]
В парогенератор а х горючая смесь подается в топочную камеру через горелки со скоростью порядка 30 - 60 м / с, а в форсированных камерах сгорания эта скорость может достигать 160 - 200 м / с. При условиях, имеющих место в топочной камере, скорость распространения пламени в зоне воспламенения значительно меньше и составляет для энергетических топлив несколько метров в секунду. Для обеспечения существования стационарного факела при указанном соотношении скоростей необходимо наличие в топке непрерывного мощного источника зажигания, от которого пламя может распространиться по всему сечению потока горючей смеси. Критерием устойчивого зажигания является наличие распространения пламени от местного источника воспламенения по всей струе горючей смеси. [20]
Факел, возникающий при запуске источника выталкивающей силы, состоит из двух частей. Как видно на рис. 12.2.7, распространяющийся передний фронт факела представляет собой тер-мику в виде купола а основание факела подобно начальной области стационарного факела. В работе [61] указывается, что, хотя решения для этих двух областей нельзя согласовать в общем случае, можно получить автомодельное решение, если предположить, что скорость распространения фронта пускового факела меньше скорости стационарного факела. Оказалось, что купол пускового факела расширяется в пределах меньшего угла, чем обычные факелы или термики. Профили скорости и концентрации остаются подобными для различных моментов времени, если средняя скорость купола фронта пускового факела составляет 61 % от скорости в центре стационарного факела на той же самой высоте. [21]
Можно, пожалуй, утверждать, что основным общим выводом из дискуссии о распространении турбулентного пламени, происходившей на Совещании по теории горения в Москве в январе 1961 г. [3], является заключение о недопустимости пренебрежения аэродинамической стороной явления, конкретной структурой газового потока. Как будет показано ниже 1 можно построить несложную систему расчета факела для случая горения неперемешанных газов, содержащую столько же эмпирических данных, сколько расчет турбулентной газовой струи при отсутствии горения. Качественное и количественное согласие результатов такого расчета стационарного факела с опытом ( пока для простейших схем) является весьма обнадеживающим. [22]
Количественное описание сложных процессов, протекающих в топочной камере с учетом их взаимного наложения, в настоящее время дать невозможно, так как решение этой задачи имеющимися математическими средствами наталкивается на непреодолимые трудности. Однако при постоянных начальных условиях ( скорость, температура, давление и состав потока, а также размеры капель) в стационарном факеле можно выделить такие области, параметры которых не зависят от времени и изменяются лишь от сечения к сечению. Для упрощения можно принять стадии смесеобразования и собственно горения независимыми друг от друга. Указанные допущения имеют основание в связи с тем, что при сжигании жидкого топлива так же, как при сжигании газа, в горящем стационарном факеле можно выделить три участка: зону предпламенных процессов ( холодное ядро), зону горения и зону догорания. [23]
Факел, возникающий при запуске источника выталкивающей силы, состоит из двух частей. В работе [61] указывается, что, хотя решения для этих двух областей нельзя согласовать в общем, случае, можно получить автомодельное решение если предположить, что скорость распространения фронта пускового факела меньше скорости стационарного факела. Оказалось, что купол пускового факела расширяется в пределах меньшего угла, чем обычные факелы или термики. Профили скорости и концентрации остаются подобными для различных моментов времени, если средняя скорость купола фронта пускового факела составляет 61 % от скорости в центре стационарного факела на той же самой высоте. [24]
Факел, возникающий при запуске источника выталкивающей силы, состоит из двух частей. Как видно на рис. 12.2.7, распространяющийся передний фронт факела представляет собой тер-мику в виде купола а основание факела подобно начальной области стационарного факела. В работе [61] указывается, что, хотя решения для этих двух областей нельзя согласовать в общем случае, можно получить автомодельное решение, если предположить, что скорость распространения фронта пускового факела меньше скорости стационарного факела. Оказалось, что купол пускового факела расширяется в пределах меньшего угла, чем обычные факелы или термики. Профили скорости и концентрации остаются подобными для различных моментов времени, если средняя скорость купола фронта пускового факела составляет 61 % от скорости в центре стационарного факела на той же самой высоте. [25]