Тепловой факел
Cтраница 1
Тепловой факел образован сосредоточенным ( точечным) источником в безграничной нестратифицированной окружающей среде. Для ламинарного, но достаточно удаленного от источника участка течения найти, как зависят скорость подсасывания, массовый расход и радиус вещества факела от расстояния от источника. [1]
Тепловой факел образован сосредоточенным ( точечным) источником в безграничной нестратифицированной окружающей среде. Для ламинарного, но достаточно удаленного от источника участка течения найти, как зависят скорость подсасывания, массовый расход и радиус вещества факела от расстояния от источника. [2]
 |
Профили скорости при горении вдуваемого на стенке метанола в воздухе. ( С разрешения авторов работы. 1978, ASME. [3] |
Тепловой факел с горением распространяется на участке от х0 до Xj, а затем развивается факел без горения. На рис. 6.8.8 - 6.8.10 представлены соответственно профили скорости, температуры и концентрации в областях пиролиза, факела с горением и теплового факела при горении метанола на стенке в воздухе. Выше этой границы пламя смещается по направлению к стенке, достигая ее в точке х / х0 6 5, которая является конечной точкой области горения. Над областью горения кислород диффундирует обратно к стенке. В неавтомодельной надпламенной области максимум температуры выходит за границы пламени. Вне пламени профиль температуры становится более пологим аналогично профилю скорости. [4]
Для свободных тепловых факелов с другими условиями теп-лоподвода также существуют автомодельные решения. [5]
Найдено также решение для теплового факела при большом числе Прандтля. В статье [61] решены уравнения до возмущений второго порядка малости, а Сполдинг и Крюддейс [97] получили первый член решения для внешнего слоя полуинтуитивным способом. [6]
 |
Зависимость Т от Or для турбулентного течения в факеле. ( С разрешения авторов работы. 1975, Pergamon Journals Ltd. [7] |
Разработанные теории турбулентного течения в тепловом факеле позволяют рассчитать лишь параметры осредненного течения. [8]
Рассмотреть образующийся от точки х 0 тепловой факел, создаваемый вертикальным линейным источником тепла с постоянной интенсивностью на единицу длины / Поверхность отсутствует. [9]
Под действием струи плазмообразующего газа возникает тепловой факел, длина которого зависит от режима работы плазмотрона и состава плазмообразующего газа. Мощность такого факела вполне достаточна для обработки неметаллических изделий. При зажигании основной дуги питание дежурной дуги в зависимости от требований технологического процесса сварки может быть выключено или оставлено в целях улучшения стабильности горения основной дуги. [10]
В связи с рассмотрением методов расчета теплового факела выше было сказано, что, пользуясь полным дифференциалом (3.7.9), уравнением (3.7.5) и граничными условиями (3.7.12) для некоторых частных значений числа Прандтля, можно получить решения в замкнутой форме. [11]
Гебхарта и др. [59] подробно изучено взаимодействие ламинарных двумерных тепловых факелов. [12]
 |
Система координат для верти - ЧЯКОЯГШРПНПГТИ няй. [13] |
За задней кромкой наблюдается быстрое приближение к характеристикам теплового факела. Результаты согласуются с найденными ранее для следов и пристеночных факелов. [14]
В работе [61] методом возмущений получено также решение для теплового факела при малом числе Прандтля. Такие решения для постоянной плотности теплового потока на вертикальной поверхности, по-видимому, не публиковались, хотя численные решения имеются, например в работе [8], и такие данные приведены также в табл. 3.5.1. В работе [8] автомодельное решение Спзрроу и Грегга [100] распространено на числа Прандтля 0 01 и 0 03 для случая постоянной плотности теплового потока, а затем методом возмущений найдены поправки первого порядка точности к решению для пограничного слоя лри этих числах Прандтля. [15]
Страницы: 1 2 3