Ламинарный факел
Cтраница 2
Полученные результаты показывают, что из ламинарного факела природного газа при близких и очень малых линейных скоростях газа и воздуха и при высоком отношении воздух / газ получается сажа с дисперсностью, близкой к дисперсности канальной сажи, с выходом, в - 2 5 раза превышающим выход канальной сажи. [16]
На рис. 89 показано распределение температур в простейшем случае ( ламинарный факел) при сжигании готовой смеси. [17]
Для иллюстрации принципов сжигания на рис. 8.11 0 приведена упрощенная схема свободного ламинарного факела, возникающего за счет взаимной молекулярной диффузии газа и воздуха. Анализ проб, отобранных из различных участков горящей струи, показал, что внутри конусного ядра 1 находится чистый газ, вытекающий из трубки при ламинарном режиме течения. В зоне 2 образуется смесь из газа и продуктов сгорания, а в зоне 3 - смесь из продуктов сгорания и воздуха. Граница 4 между зонами 2 и 3 представляет собой гладкий конусный фронт пламени, к которому снаружи диффундируют молекулы воздуха, а изнутри - молекулы газа. Образовавшиеся во фронте пламени продукты сгорания частично диффундируют навстречу газу, интенсивно нагревая его в предпламенной зоне. Это приводит к пиролизу углеводородов и образованию сажистых частиц, придающих пламени яркую светимость. [18]
Из соотношения ( 2 - 11) видно, что длина ламинарного факела однородной смеси ( ыр const) пропорциональна скорости истечения, а турбулентного ( р - о, п - 0 7 - - 0 8) слабо зависит от о - - Приведенная оценка длины турбулентного факела является весьма грубой, так как не отражает сложной зависимости турбулентной скорости горения от режимных параметров и координат. [19]
Это уравнение ( в численном счете) позволяет построить огибающую фронта пламени ламинарного факела и найти его максимальную длину. [20]
Наконец, в конце главы представлены некоторые результаты численных расчетов на ЭВМ ламинарного факела неперемешанных газов при конечной и бесконечной скоростях реакции. Сравнение их с результатами аналитического решения позволяет оценить границы применимости приближенной теории, опирающейся на представление о бесконечно большой скорости горения. [21]
Анализ полученного решения показывает, что распределение скорости, температуры и концентрации в спутном ламинарном факеле существенно зависит от соотношения скоростей истечения газовой струи и спутного потока. Значительное влияние оказывает скорость спутного потока на длину и конфигурацию факела. Увеличение параметра т ( при mCl) приводит к росту длины факела и уменьшению его ширины. [22]
При турбулентном движении газовоздушной струи происходит турбулентный перенос вещества, вследствие чего процесс горения не может концентрироваться в тонком слое, как это свойственно ламинарному факелу, л протекает в более пли менее широкой зоне. [23]
Ламинарный факел поднимается в атмосферном воздухе от тонкой проволочки, протянутой горизонтально на расстояние 6 дюймов в направлении нормали к плоскости снимка и нагретой электрическим током. Интсрфсрограмма показывает разности температур 4 С на полосу. Координатная сетка на заднем плане состоит из прямоугольников размером 1 / 4 на 1 / 2 дюйма. Металлическая лента, протянутая на длину проволочки, колеблется над ней в срединной плоскости снимка с частотой 3 6 Гц. Как видно, возмущения нарастают по мере того, как конвекция сносит их вверх. [24]
Теневая фотография демонстрирует головку ламинарного факела, поднимающегося от электрода, который внезапно начинает выделять тепло со скоростью 1 кал / с в концентрированный раствор соды. Головка поднимается с постоянной скоростью 1 2 см / с и растет по закону геометрического подобия, так что ее ширина, равная 1 см, составляет одну пятую долю ее высоты. Осесимметричная колонна под головкой похожа на такую же область в установившемся факеле, показанном на предыдущем снимке. [25]
 |
Состав природных газов. [26] |
Наиболее подробно исследовано образование сажи при ламинарном диффузионном горении природного газа, который является основным сырьем для получения канальной сажи. В настоящем разделе приведены результаты изучения сажеобразования в ламинарном факеле природного газа различного состава. В табл. 2.2. приведены составы природных газов. [27]
При горении жидкостей в горелках малого диаметра d 10мм образуется ламинарный факел, имеющий строго очерченную коническую форму. Некоторые данные по структуре ламинарного факела приведены на рисунке. Из графиков видно, что температура газа достигает наибольшего значения тф на фронте пламени и уменьшается при удалении от него. Концентрация горючего пара и окислителя на фронте равны нулю. Их потоки на фронте горения находятся в стехиометрическом отношении. Скорость течения газа максимальна на оси резервуара. [28]
Обобщенный метод расчета газового факела, изложенный во второй главе, будет использован далее для подробного расчета основных типов турбулентного факела неперемешанных газов. Уместно наряду с этим проиллюстрировать применение того же метода расчета рядом примеров из теории ламинарного факела. Целесообразность включения в книгу, посвященную турбулентным пламенам, отдельной главы, в которой кратком конспективном в де рассмотрено ламинарное горение неперемешанных газов, объясняется следующим. [29]
Сказанное в полной мере относится к расчету развитого турбулентного диффузионного факела. Как правило, такой расчет, основанный на допущении б бесконечно большой скорости реакции ( локализация горения на фронте пламени), отвечающей устойчивому напряженному горению, идентичен ( в принципе) расчету ламинарного факела. Различен лишь метод решения газодинамической задачи - расчет поля течения вне зоны горения. [30]
Страницы: 1 2 3