Возрастание - тепловой поток
Cтраница 3
Приведенные на рис. 6.7.1 зависимости, полученные без учета эффектов Соре и Дюфура, показывают также влияние вдува на тепловой поток в случае, когда вдуваемый компонент легче окружающей среды. При умеренных массовых скоростях вдува подвод массы вызывает существенное снижение теплового потока. В случае МВ / Мл 1 выталкивающие силы, обусловленные переносом тепла и вдувом, действуют в одинаковом направлении, что приводит к возрастанию теплового потока. При увеличении скорости вдува происходит утолщение пограничного слоя и тепловой поток снижается. В случае То / Ты - 3 наблюдается аналогичное явление, но значительно слабее выраженное. Это обусловлено малой величиной выталкивающей силы, обусловленной вдувом, по сравнению с термической выталкивающей силой, величина которой при большой разности температур сравнительно велика. [31]
Дальнейшее увеличение давления наддува при существующих системах охлаждения наддувочного воздуха приводит к значительному повышению тепловой и динамической напряженности узлов трения, ухудшению протекания рабочего процесса и значительному на-гарообразованию. В связи с повышением температуры наддувочного воздуха, подаваемого в моторные цилиндры ГМК, возникает лимитирующий фактор - неуправляемое сгорание, сопровождающееся интенсивной детонацией газа. С увеличением коэффициента форсирования ГМК возрастает количество тепла, проходящего в 1 ч через 1 м2 поверхности охлаждающей стенки, что приводит к увеличению температуры поверхности деталей, смазываемых маслом. Более интенсивно масло окисляется у форсированных ГМК за счет увеличения концентрации и парциального давления кислорода наддувочного воздуха, а также возрастания теплового потока от смазываемых деталей к маслу. [32]
 |
Влияние ударной волны на протяженность зоны скоростной релаксации.| Расчетные температурные кривые для частицы магния. [33] |
Оказалось, что частицы магния загораются при М0е ( 2.5; 2.75) в зависимости от размера частиц. На рис. 1.25 в качестве иллюстрации приведена зависимость Ts - Ts ( t) для различных М0 при ds 100 мкм, / 0 1 атм. Предельная температура среды Та, при которой еще возможно воспламенение, в динамических условиях значительно меньше, чем в статических. Это объясняется возрастанием теплового потока к частице за счет увеличения коэффициента теплоотдачи между газом и частицей. [34]
 |
Модельный РДТТ для изучения переходных процессов при запуске. [35] |
При низком давлении ( 0 1 - 0 3 МПа) в камере устанавливается дозвуковой поток с трением и теплоотдачей в стенки канала. В истекающем потоке может достигаться или не достигаться скорость звука. Первой стадией переходного процесса является период индукции ( задержка воспламенения), который заканчивается появлением пламени на некотором участке поверхности ТРТ. Принятый в модели критерий воспламенения заключается в том, что топливо воспламеняется при достижении некоторой критической температуры Гвоспл - На второй стадии начинается распространение фронта пламени вдоль заряда. По мере движения фронт пламени ускоряется вследствие возрастания теплового потока, обусловленного быстрым увеличением газообразования. Как правило, на этой стадии процесса запуска устанавливается критический режим истечения и давление в камере быстро возрастает. Последней стадией процесса является период заполнения камеры продуктами сгорания, в течение которого может возникать эрозионное горение, способствующее появлению пиков давления. Эрозионное горение может продолжаться некоторое время и прекращается лишь тогда, когда достаточно возрастет свободное сечение канала камеры и наступит квазистационарный режим работы двигателя. [36]
Однако он также полезен и при ручном счете. При этом наиболее просто решаются одномерные задачи. Переход на двух - и трехмерные задачи приводит к увеличению числа вычислений на один или два порядка. Такое увеличение количества вычислений сопровождается возрастанием машинного времени, и в ряде случаев память вычислительной машины оказывается недостаточной. В этом случае может быть рекомендована методика упрощенного расчета, заключающаяся в том, что выделяется ряд сечений, по результатам расчета в которых температурного поля по частным зависимостям для одномерной задачи воссоздается общее температурное состояние всей области. Из анализа как явных, так и неявных сеточных уравнений следует, что при переменных граничных условиях, требующих выбора малого шага интегрирования ( для отражения в расчете переменности этих условий), явные конечно-разностные уравнения предпочтительнее неявных. Принцип экстраполяции, положенный в основу численного метода, приводит к тому, что при возрастании теплового потока метод численного интегрирования имеет тенденцию к занижению, а при уменьшении - к завышению получаемых расчетом температур. Применение прямоугольных, полярных и треугольных сеток позволяет корректно описать исследуемую область и рассчитать нестационарное температурное поле в различных элементах конструкции. Для практических расчетов следует рекомендовать методику определения температурного поля с применением прямоугольной сетки. В этом случае расчетные зависимости наиболее просты. Учет нелинейности значительно усложняет расчет температурного поля. [37]
Страницы: 1 2 3