Малое возрастание

Cтраница 2

При действии на деталь статических или кратковременных ( не вызывающих разрушения) нагрузок в предельном состоянии должна еще обеспечиваться нормальная работа машины. Нарушение нормальной работы машины может происходить в результате разрушения детали за счет достижения значительных перемещений какого-либо узла, а также в том случае, когда при малых возрастаниях нагрузок резко увеличивается деформация детали. [16]

Определение оптимального значения надежности двигателя. [17]

РО ( /) и Р оЧО - Видно, что оптимальное значение тем выше; чем выше стоимость отказа. В ТЗ указывается значение надежности, меньшее, чем оптимальное, но которое можно подтвердить приемлемым количеством испытаний, Такое отступление от оптимального значения на практике оказывается допустимым благодаря плавному изменению функции суммарных затрат в области минимума, где значительному сокращению объема испытаний соответствует относительно малое возрастание стоимости. [18]

При увеличении внешнего напряжения потенциал катода сначала быстро увеличивается. Это продолжается до тех пор, пока не начнется катодный процесс, например выделение металла, или какой-нибудь другой процесс электролитического восстановления. Так же как и в случае стационарного электрода ( см. рис. 111), ток может теперь увеличиваться при сравнительно малом возрастании потенциала до тех пор, пока не будет достигнут предельный ток, величина которого зависит от характера происходящего восстановительного процесса. В результате непрерывного увеличения приложенного напряжения катодный потенциал снова начинает сильно возрастать до тех пор, пока не сможет начаться новый процесс восстановления; тогда ток снова возрастает до предельного значения. Каждая волна отвечает определенному процессу электролитического восстановления. [19]

Пусть вначале тепловая труба работает в некотором установившемся режиме. Теперь допустим, что подвод теплоты несколько возрос. Давление пара увеличивается очень резко при малом возрастании температуры; например, давление паров натрия при 800 С изменяется пропорционально десятой степени температуры. [20]

Образование капелек наступает довольно резко при достижении критического расширения. При увеличении расширения число образующихся капелек быстро возрастает. Часто, однако, явление протекает не так просто: брызги или возмущения турбулентного характера приводят к тому, что отдельные капельки могут наблюдаться и ниже собственно критической границы расширения. Признаком искомой критической степени расширения в этих случаях является как раз тот факт, что малое возрастание расширения приводит к явному увеличению количества капелек. [21]

При данной температуре молярная концентрация газа изменяется прямо пропорционально давлению, ибо действующая внутри газа дезагрегирующая сила, происходящая от столкновений молекул в результате теплового движения, пропорциональна числу этих столкновений, а следовательно, концентрации газа; противодействующей ей агрегирующей силой является внешнее давление. При остающейся одинаковой в широких пределах давлений молярной концентрации ( или плотности) жидкости ведут себя совершенно иначе. Поэтому приложение кинетической теории к чистым жидкостям на первый взгляд, казалось бы, встречает непреодолимые затруднения. Так, жидкая вода при 0 С, находясь под давлением собственных паров, равным 4 6 мм, имеет плотность 0 9999 е / мл, в 200 тыс. раз превосходящую плотность насыщенных паров, с которыми она находится в равновесии. Водяные пары, находящиеся при этой температуре в равновесии с жидкостью, конечно, физически не могут претерпеть такого сильного повышения давления, не подвергнувшись конденсации. Но если бы они могли быть сжаты до 100 атмосфер, оставаясь паром, то, согласно газовым законам, их плотность возросла бы в 16 500 раз, в противоположность несоответственно малому возрастанию плотности жидкости. Следовательно, должен существовать какой-то важный фактор, мало влияющий на физическое состояние пара, но имеющий большое значение для жидкости. [22]

Вблизи поверхности льда расчетные и экспериментальные данные вполне удовлетворительно согласуются друг с другом. Однако можно видеть, что на самом деле при t № 2 и 2 5 С течение во внешней части зоны конвекции направлено вниз. Это обусловлено ограниченностью вертикального размера поверхности льда и возникновением направленного вниз следа. При проведении расчетов предполагалось, что поверхность льда полубесконечна, и не учитывалось влияние следа, возникающего при невыполнении этого условия. При txl C течение везде направлено вверх и результаты расчета скорости во всем погра-ничнрм слое вполне удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными. Следует отметить, что если too становится больше tm ( sao) и расчетная точка попадает в область Ь, термическая составляющая выталкивающей силы может изменить свое направление и действовать вниз. Однако при малом возрастании i, хотя расчетная точка и попадает в область Ib, этого обращения, выталкивающей силы недостаточно, чтобы вызвать возникновение местного возвратного течения, и поток везде остается направленным вверх. [23]

Вблизи поверхности льда расчетные и экспериментальные данные вполне удовлетворительно согласуются друг с другом. Однако можно видеть, что на самом деле при tx 2 и 2 5 С течение во внешней части зоны конвекции направлено вниз. Это обусловлено ограниченностью вертикального размера поверхности льда и возникновением направленного вниз следа. При проведении расчетов предполагалось, что поверхность льда полубесконечна, и не учитывалось влияние следа, возникающего при невыполнении этого условия. При z 00l C течение везде направлено вверх и результаты расчета скорости во всем пограничном слое вполне удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными. На рис. 9.4.4 представлены расчетные профили скорости, температуры и солености, полученные при f - 1 C, Soo 20; 22; 24 и 26 % о. Следует отметить, что если t становится больше tm ( Soo) и расчетная точка попадает в область lb, термическая составляющая выталкивающей силы может изменить свое направление и действовать вниз. Однако при малом возрастании too, хотя расчетная точка и попадает в область lb, этого обращения выталкивающей силы недостаточно, чтобы вызвать возникновение местного возвратного течения, и поток везде остается направленным вверх. [24]

Страницы: 1 2