Дальнейшее возрастание - напряжение
Cтраница 3
Если к газовому промежутку с плоскими электродами подвести постоянное напряжение, величину которого можно изменять, то ионы начнут двигаться вдоль силовых линий по - ля, создавая ток / во внешней цепи. По мере увеличения приложенного напряжения этот ток возрастает ( рис. 1 - 1) за счет того, что все большая часть ионов успевает достичь электродов, не рекомбиниро-вав в пространстве. Затем насту пает режим насыщения, как в электронных лампах, когда ионы в пространстве практически не рекомбинируют, а при дальнейшем возрастании напряжения ток начинает снова возрастать, что свидетельствует о начавшемся процессе иони зации в газе под действием электрического поля. Этот процесс развивается весьма интенсивно и при некотором значении напряжения происходит резкое увеличение тока, которое свидетельствует о внезапном качественном изменении состояния газа. Это напряжение называется разрядным напряжением газового промежутка и при достижении этого напряжения газ теряет свойства диэлектрика и превращается в проводник. [31]
 |
Образование анодного стримера. [32] |
При отрицательной полярности стержня образование стримера вблизи стержня ( в этом случае он называется катодным стримером) оказывается сильно затрудненным. Сильное поле непосредственно около стержня приводит к образованию большого числа лавин, распространяющихся по направлению к окружающему стержень положи - тельному объемному заряду. Именно в силу большого числа одновременно развивающихся лавин не возникает условий для образования заполненного плазмой узкого канала, а создается более или менее однородный плазменный слой, как показано на рис. 4 - 8 а. При дальнейшем возрастании напряжения ионизация длительное время продолжает происходить только в пространстве между стержнем и плазменным слоем, который постепенно увеличивается в объеме и несколько вытягивается в сторону противоположного электрода. Напряженность поля на внешней поверхности плазменного слоя постепенно растет и при дальнейшем возрастании напряжения возникают лавины электронов справа от этого слоя ( рис. 4 - 8 6), Положительные заряды этих лавин вызывают дальнейшее возрастание напряженности на границе плазменного слоя, благодаря чему появляется большЬе число новых лавин, слияние которых приводит к удлинению плазменного слоя по направлению к аноду и превращению его в стример. [33]
При отрицательной полярности стержня образование стримера вблизи стержня ( в этом случае он называется катодным стримером) оказывается сильно затрудненным. Сильное поле непосредственно около стержня приводит к образованию большого числа лавин, распространяющихся по направлению к окружающему стержень положи - тельному объемному заряду. Именно в силу большого числа одновременно развивающихся лавин не возникает условий для образования заполненного плазмой узкого канала, а создается более или менее однородный плазменный слой, как показано на рис. 4 - 8 а. При дальнейшем возрастании напряжения ионизация длительное время продолжает происходить только в пространстве между стержнем и плазменным слоем, который постепенно увеличивается в объеме и несколько вытягивается в сторону противоположного электрода. Напряженность поля на внешней поверхности плазменного слоя постепенно растет и при дальнейшем возрастании напряжения возникают лавины электронов справа от этого слоя ( рис. 4 - 8 6), Положительные заряды этих лавин вызывают дальнейшее возрастание напряженности на границе плазменного слоя, благодаря чему появляется большЬе число новых лавин, слияние которых приводит к удлинению плазменного слоя по направлению к аноду и превращению его в стример. [34]
 |
Стеклянная разборная катодная трубка. [35] |
При указанной плотности яркость свечения достаточно высока, но еще не происходит разрушение материала от слишком энергичной электронной бомбардировки. С другой стороны, при энергии электронов 4 - 6 кв для подавляющего большинства веществ коэффициент вторичной эмиссии больше единицы и число поступающих на образец первичных электронов равно числу улавливаемых анодом вторичных. Яркость свечения в широком диапазоне оказывается строго пропорциональной плотности тока пучка. При малых ускоряющих потенциалах яркость растет медленнее, чем напряжение. В дальнейшем связь между ними приближается к линейной. При дальнейшем возрастании напряжения, когда вторичная эмиссия образца снова становится меньше единицы, появляется тенденция к насыщению. [36]
Исследования причинно-следственного комплекса аварий и катастроф технических систем, опыт обеспечения их безопасности позволили предложить общую классификацию аварийных ситуаций [51]: проектные, запроектные и гипотетические. В зависимости от типа потенциально опасных объектов имеет место чрезвычайно широкая вариация этих параметров. Исследования проектных АС охватывают области накопления повреждений, анализируемых классическими методами сопротивления материалов, теории упругости, пластичности и ползучести. Расчетные и экспериментально определяемые напряжения и деформации остаются на уровне предела упругости. При переходе к запроектным авариям анализируются нелинейные закономерности деформирования и разрушения. Напряжения становятся менее информативными параметрами, чем деформации. Накопление повреждений от вибраций и усталости описывается уравнениями малоцикловой усталости. Дальнейшее возрастание напряжений и деформаций обусловливает переход к гипотетическим авариям и катастрофам. Теоретической основой анализа таких ситуаций является статическая и динамическая нелинейная механика разрушения. [37]
Страницы: 1 2 3