Ферми-дирака
Cтраница 1
Ферми-Дирака энергетические уровни, лежащие значительно ниже уровня Ферми, таким способом возбуждены быть не могут. Тепловые флюктуации могут привести к возбуждению лишь те электроны, которые располагаются ( по энергии) в тонком слое вблизи рая поверхности Ферми. [1]
Ферми-Дирака, нижний знак - к статистике Бозе-Эйнштейна; суммирование проводится по всем возможным квантовым состояниям частицы. [2]
Ферми-Дирака; S - 1 - для распределения Бозе-Эйнштейна; i - порядковый номер квантового состояния. [3]
Ферми-Дирака, в соответствии с которой электроны не могут иметь произвольное значение энергии, а в одном энергетическом состоянии могут находиться лишь два электрона с противоположными спинами. [4]
Ферми-Дирака при ЕЕо - Зная EF, можно определить концентрации компонентов, представленных в правой части выражения для DT, величина которого предполагается известной. [5]
Паули и Ферми-Дирака статистике. [6]
Как мы видим, в функции Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака параметрами входят две величины: температура газа Т и химический потенциал С - Последний уже упоминался при рассказе о термодинамике. Выясним физический смысл БЭ - или ФД-функции. [7]
Для систем, у которых частицы распределены согласно статистикам Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака, связь между температурой и видом функции распределения оказывается еще более сложной. Однако в теоретических исследованиях обычно приходится определять не температуру по известной функции распределения, а, наоборот, находить заполнение энергетических уровней по известной ( измеренной) температуре. [8]
Ферми энергия Значение энергии, ниже к-рой все состояния системы ч-ц, подчиняющихся Ферми-Дирака статистике ( фермио-н о в), при Т О К, заняты. [9]
Первая из этих черт вызывается необходимостью охвата так называемых новых статистических схем ( Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака), не имеющих и не могущих иметь себе ничего аналогичного в классической статистической механике. Создающееся здесь положение, правда, по своей логической сущности принципиально возможно и в классической теории: речь идет о необходимости формирования средних значений механических величин, производя осреднение не по всем состояниям, совместимым с данным значением полной энергии системы, а лишь по некоторой ( небольшой) части этих состояний. В классической теории такая редукция осредняющего многообразия становится необходимой всякий раз, когда система уравнений движения имеет какой-либо однозначный интеграл, независимый от интеграла энергии; однако практически такая необходимость возникает редко, так как в обычных условиях, как правило, либо таких интегралов не бывает совсем, либо, если они имеются, средние по редуцированному многообразию оказываются практически неотличимыми от средних по первоначальному полному многообразию. [10]
Верхний и нижний множители в квадратных скобках относятся к частицам со спином 0 или 1 / 2, подчиняющимся, соответственно, статистике Бозе-Эйнштейна или Ферми-Дирака. В то время как первые два члена (1.18), в согласии с законом Резерфорда, соответствуют вероятности того, что какая-либо частица будет рассеяна в телесный угол du, третий член пред-етавляет обменный эффект, являющийся чисто квантовым явлением. [11]
ФЕРМИ ЭНЕРГИЯ ( граничная ф е р м и - евская энергия, уровень Ферми) - макс, энергия фермиевских частиц или квазичастиц ( частиц, подчиняющихся Ферми-Дирака статистике) при абс. [13]
Размещение f - [ - имеет вероятность 6 / 125, 1 / 35 или 1 / 10 в зависимости от того, используется ли статистика Максвелла-Больцмана, Бозе-Эйнштейна или Ферми-Дирака. [14]
Существуют частицы и с большим спином. Частицы полуцелого спина подчиняются Ферми-Дирака статистике ( отсюда назв. Частицы целого спина подчиняются Базе - Эйнштейна статистике ( отсюда назв. [15]
Страницы: 1 2