Фермионы
Cтраница 3
Все фундаментальные фермионы участвуют в слабых взаимодействиях и, имея релятивистскую массу М - Е / с2, в гравитационных взаимодействиях. Электрически заряженные фермионы взаимодействуют электромагнитным образом, а кварки еще и участвуют в сильных взаимодействиях. [31]
Рассмотрим безмассовые двумерные фермионы, взаимодействующие с калибровочным полем группы U ( l) аксиальным образом. [33]
Рассмотрим безмассовые двумерные фермионы, взаимодействующие с калибровочным полем группы 17 ( 1) аксиальным образом. [34]
В коллективе фермионы проявляют ярко выраженное стремление к уединению. Если данное квантовое состояние уже занято фермионом, то никакой другой фермион данного типа не может попасть в это состояние. В этом состоит известный принцип запрета Паули, которому подчиняются фермионы. [35]
Введем теперь фермионы, взаимодействующие с бозонными полями. [36]
Электроны - фермионы и при нулевой температуре заполняют состояния до некоторой предельной энергии Ферми EF. Токи электронов с импульсами р и - р компенсируют друг друга, и результирующий ток равен нулю. [37]
Мы поместили левые фермионы в изотопический дублет, чтобы они, обладая ненулевым изоспином, могли испускать И - бозоны. Тем самым мы удовлетворяем условию, навязываемому нам опытом: слабый заряженный ток содержит левые спиноры. Чтобы не получить ненужных нам правых заряженных токов, которые не найдены на опыте, мы поместим правые компоненты спиноров в изосинглеты. Заметим, что изотопическая инвариантность лагранжиана требует теперь, чтобы фермионы были безмассовы: мы не можем включить руками в лагранжиан массовый член mee m ( eLeK - - e eL), так как он нарушил бы изотопическую инвариантность. [38]
Остается искать отрицательно заряженные фермионы или антифермионы с нулевым угловым моментом, волновые функции которых имеют вид расходящихся сферических волн. Мы заключаем, что свойства асимптотических состояний (16.35), (16.36) вместе с законами сохранения энергии, углового момента и электрического заряда требуют нарушения закона сохранения фермионного числа - перехода фермиона в антифермион - с единичной вероятностью в s - волновом секторе. [39]
Остается искать отрицательно заряженные фермионы или антифер-мионы с нулевым угловым моментом, волновые функции которых имеют вид расходящихся сферических волн. Мы заключаем, что свойства асимптотических состояний (3.35), (3.36) вместе с законами сохранения энергии, углового момента и электрического заряда требуют нарушения закона сохранения фермионного числа - перехода фермиона в антифермион - с единичной вероятностью в в - волновом секторе. [40]
Итак, рассмотрим фермионы, взаимодействующие юкавским образом с действительным скалярным полем р в двумерном пространстве-времени. [41]
Иными словами, фермионы, находящиеся на уровне с А 0, ведут себя как безмассовые частицы определенной киральности в ( 1 1) - мерном пространстве-времени. Как мы сейчас убедимся, при включении в модель электромагнитного поля это свойство приводит к тому, что струна ведет себя как тонкая сверхпроводящая проволока. [42]
Итак, рассмотрим фермионы, взаимодействующие юкавским образом с действительным скалярным полем р в двумерном пространстве-времени. [43]
В вакууме (3.1) фермионы не имеют масс. Поскольку уравнения для левых и правых компонент волновой функции расщепляются, имеет смысл рассматривать уравнение Вейля для левых фермионов в поле магнитного монополя. [44]
Иными словами, фермионы, находящиеся на уровне с А 0, ведут себя как безмассовые частицы определенной киральности в ( 1 1) - мерном пространстве-времени. Как мы сейчас убедимся, при включении в модель электромагнитного поля это свойство приводит к тому, что струна ведет себя как тонкая сверхпроводящая проволока. [45]
Страницы: 1 2 3 4