Намагниченный ферромагнетик

Cтраница 2

В качестве примера вычисления по формуле (38.17) найдем поверхностную плотность молекулярного тока однородно намагниченного цилиндра ( рис. 148), который может быть реализован в виде постоянного магнита. Хотя природа ферромагнетизма, обусловливающего существование постоянных магнитов, не может быть понята в рамках классической теории магнетизма, создаваемое намагниченными ферромагнетиками в пространстве поле может быть описано классической теорией. При этом предполагаемая известной намагниченность ферромагнетика рассматривается как источник магнитного поля в том же смысле, в каком является источником магнитного поля намагниченность диа - и парамагнетиков. Намагниченность диа - и парамагнетиков существует лишь при наличии внешнего поля. Намагниченность ферромагнетиков сохраняется при отсутствии внешнего поля, а порождаемое этой намагниченностью поле существует самостоятельно. Задача состоит в том, чтобы это поле описать. [16]

Петля гистерезиса ферромагнетика при одновременном воздейстнии постоянного и переменного полей.| Частные петли гистерезиса ферромагнетика с прямоугольной петлей гистерезиса. [17]

НП) для случая, когда постоянное и переменное поля, действующие одновременно, достаточны для намагничивания ферромагнетика до положительного насыщения и недостаточны для насыщения его в отрицательном направлении. Заметим, что частные циклы, подобные приведенным на рис. 8.7, могут быть получены при отсутствии постоянного внешнего поля для предварительно намагниченного ферромагнетика ( остаточная намагниченность за счет необратимого смещения границ доменов) и действии внешнего переменного поля, вызывающего обратимые процессы смещения границ доменов. [18]

Эти ферромагнитные вещества представляют, следовательно, бигиротропные среды. В работе [ ЮЗ ] были получены общие формулы, связывающие коэффициенты отражения sup волн при экваториальном эффекте Керра с компонентами тензоров е и ц, и формула для относительного изменения б интенсивности света, отраженного от намагниченного ферромагнетика при его пере-магничивании. [19]

Доменная структура, полученная на поверхности, перпендикулярной к гексагональной поверхности монокристалла кобальта, с помощью фотоэлектронного микроскопа. [20]

Магнитооптически и метод наблюдения доменной структуры. При этом используется явление Керра, которое заключается в следующем. Если поляризованный луч света падает на намагниченный ферромагнетик, плоскость поляризации отраженного луча поворачивается на некоторый угол, пропорциональный интенсивности намагничения исследуемого образца. Направление поворота зависит от направления вектора намагничения. [21]

Схема эмиссионного микроскопа. / - холодный катод ( исследуемый образец. 2 - электронная пушка. 3 - магнитная линза. 4 - анод. 5 - катодолюми-несцирующий экран.| Фотоэлектронный микроскоп. / - сурьмяно-цезиевый катод с подложкой из исследуемого ферромагнетика. 2 - короткофокусная панцирная магнитная линза. 3 - флюоресцирующий экран. 4 - источник освещения.| Доменная структура на поверхности, перпендикулярной к гексагональной плоскости монокристалла кобальта, полученная с помощью фотоэлектронного микроскопа ( а, б и порошковым методом ( в. В случаях а и б поверхность подмагничена в противоположных направлениях, что приводит к различию знака контрастности электронно-оптического изображения ( отмеченные стрелками участки. [22]

В магнитооптическом методе используется явление Керра. Дело в том, что если поляризованный луч света падает на намагниченный ферромагнетик, плоскость поляризации отраженного луча поворачивается на некоторый угол, пропорциональный интенсивности намагничивания исследуемого образца. Направление поворота зависит от направления вектора намагничивания. [23]

До сих пор рассматривали поверхностное распределение тока, которое по аналогии с электростатикой целесообразно назвать простым слоем токов. Таким образом, для решения задачи В в качестве вторичных источников следует ввести простой слой токов. Эти токи назовем токами намагниченности, так как создаваемое ими поле будет эквивалентно полю намагниченного ферромагнетика. При решении краевой задачи Я вторичные источники должны обеспечить на границе раздела сред необходимый скачок нормальных составляющих и непрерывность касательных составляющих напряженности. [24]

В классической физике все магнитные свойства микро - и макросистем определяются только магнитными взаимодействиями микрочастиц. В то же время температура Кюри Тс многих ферромагнетиков порядка 102 - 103 К и, следовательно, соответствующие этим температурам энергии kBTc порядка 10 - 7 - 10 - 6 Дж ( от 0 01 до 0 1 эВ), что в десятки или сотни раз больше любой возможной энергии чисто магнитной связи. Кроме того, опыты Я.Г. Дорф-мана ( 1927 г.) по определению отклонения / 3-частиц в спонтанно намагниченном ферромагнетике показали однозначно, что внутри ферромагнетика нет никакого эффективного поля магнитного происхождения. Следует упомянуть в связи с этим и результаты опытов Эйнштейна и де Гааза ( 1915 г.), в которых была впервые обнаружена связь между магнитным и механическим моментами. [25]

Наличие дисперсии света является одним из фундаментальных затруднений первоначальной электромагнитной теории света Мак - свелла. Эта теория, связавшая воедино электромагнитные и опти - ческие явления, представляла громадный шаг вперед и стала научным обобщением крупнейшего масштаба. Фарадея ( вращение плоскости поляризации в магнитном поле), открытого почти за четверть века до того; она, несомненно, стимулировала дальнейшие изыскания в области магнето - и электрооптики, приведшие к двум важным открытиям Керра: двойного лучепреломления в электрическом поле и поворота плоскости поляризации при отражении от намагниченного ферромагнетика. [26]

Наличие дисперсии света является одним из фундаментальных затруднений первоначальной электромагнитной теории света Максвелла. Теория Максвелла позволила раскрыть смысл явления Фарадея ( вращение плоскости поляризации в магнитном поле), открытого почти за четверть века до того; она, несомненно, стимулировала дальнейшие изыскания в области магнето - и электрооптики, приведшие к двум важным открытиям Керра: двойного лучепреломления в электрическом поле и поворота плоскости поляризации при отражении от намагниченного ферромагнетика. [27]

В настоящей работе впервые применен магнитооптический метод для исследования поверхностных свойств катализаторов на основе гидридов интерметаллидов циркония с никелем и кобальтом. Возможности и перспективы использования в гетерогенном катализе гидридов переходных металлов рассмотрены в работе / Jj. Для магнитооптического исследования превращений на поверхности использован экваториальный эффект. Как известно, намагниченный ферромагнетик обнаруживает свойство двойного лучепреломления и при перпендикулярном расположении плоскости падения и на-намагниченности свет изменяет интенсивность и фазу. [28]

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ в магнетизме - специфически квантовомеханич. Это следует из сравнения квазиклассич. К и, следовательно, соответствующие этим темп-рам энергии kTc - 10 - 14ч - - 4 - 10 - 13 эрг, что в десятки или сотни раз больше любой возможной энергии чисто магн. Кроме того, опыты Я. Г. Дорфмана ( 1927) по определению отклонения fl - частиц в спонтанно намагниченном ферромагнетике показали однозначно, что внутри ферромагнетика нет никакого эфф. Эти факты позволили предположить, что такое яркое магн. [29]

В магнитных материалах к таким подсистемам относятся колебания намагниченности ( спиновые волны или магноны), колебания решетки ( фононы), а в металлических магнетиках - еще и электроны проводимости. Все перечисленные подсистемы имеют свою специфику в ферромагнетиках с доменными границами, но, естественно, наиболее чувствительной к доменной структуре является подсистема магнонов. Первая существует как в доменах, так и в доменных границах. Это обычные ( с модулированной по координате, нормальной к плоскости ДГ амплитудой) спиновые волны, которые существуют и в намагниченных ферромагнетиках. Зависимость указанных амплитуд колебаний от координаты приводит к зависимости времен ядерной магнитной релаксации от положения ядерного спина. [30]

Страницы: 1 2