Фигура - рассеяние
Cтраница 3
Ъа аберрационной фигуры рассеяния в изображении вертикального элемента бесконечно узкой щели и только для тех значений у, когда полоса шириной Ь полностью покрывает фигуру рассеяния. [31]
Предположим, что наблюдатель, глаз которого расположен в центре линзы i, смотрит на светильник, наклоненный таким образом, что на центр лиизы попадает середина фигуры рассеяния от изображения точки. [32]
Из формул (8.44) и (8.45) следует, что фигура рассеяния в этом случае сферической аберрации представится окружностью, которая при однократном обходе лучом по контуру выходного зрачка будет трижды обходиться лучом на фигуре рассеяния в обратном направлении. [33]
 |
Сферическая аберрация при коэффициентах А 0. 2Л. С. [34] |
Сопоставляя картины для волновой аберрации и фигуры рассеяния, представленные на рис. 8.18, с картинами для случая простой сферической аберрации ( рис. 8.14), видим, что в рассматриваемом случае картина волновой аберрации характеризуется удалением в бесконечность кривых равных волновых аберраций вдоль оси as и сжатием фигуры рассеяния в том же направлении. [35]
Рассматривая выражения (8.22), видим, что фигура рассеяния будет получаться в виде эллипса с большой полуосью, равной С а2, направленной параллельно оси абсцисс на расстоянии от нее ( С / 2) а2; малая полуось эллипса тоже будет равна ( С / 2) а2; таким образом, эллипс фигуры рассеяния будет касаться оси абсцисс. При однократном обходе лучом по контуру зрачка выхода эллипс будет обегаться лучом дважды; кроме того, эллипс будет расположен с той же стороны от оси абсцисс, что и двойные окружности, рассмотренные в предыдущем случае. [36]
В каждую область фигуры рассеяния, ограниченную кругом, соответствующим краю зеркала, попадает элементарный пучок только от двух точек, симметрично расположенных иа поверхности зеркала относительно его вершины. Действительно, каждую точку Р внутри... [37]
Посредине между меридиональные Вт и сагиттальным Bs фокусами ( средняя кривизна изобра жения) получается круглое пятно рассеяния. В други сечениях между В т и B S фигура рассеяния имеет форм эллипсов с различной ориентацией осей. [38]
Тем не менее для большей быстроты и наглядности суждения о свойствах той или иной оптической системы удобно воспользоваться графическим представлением аберраций, главным образом в виде кривых астигматизма, продольной сферической аберрации и поперечных аберраций. В некоторых случаях для поперечных аберраций строят так называемые точечные фигуры рассеяния, но чаще ограничиваются их графиками в меридиональной и сагиттальной плоскостях. [39]
Кроме того, осуществляя перефокусировку, мы не сможем отыскать для комы фигуры рассеяния в виде отрезка в сагиттальном направлении, как это имело место для астигматизма. [40]
Применение параксиальных пучков в линзах снижает точечное несоответствие между плоскостями предмета и изображения, но не устраняет его. Пучок, исходящий из точки предмета, пройдя электронную линзу, образует не сопряженную точку изображения, а нек-рую фигуру рассеяния вокруг нее, вследствие аберраций. Структура пучков и аберрационных фигур аналогична световым. Фигуру рассеяния образуют все аберрации, кроме дистор-сии, к-рая искажает масштаб изображения. Все аберрации, кроме сферической, при неограниченном уменьшении отображаемого приосевого участка уменьшаются до нуля. Поэтому в электронных микроскопах, в к-рых отображаемый приосевой участок достаточно мал, на разрешающую способность влияет только сферическая аберрация объективной линзы. Изображенный ход лучей ( траекторий) иллюстрирует значит, возрастание преломляющей силы магн. [41]
Будем определять в дальнейшем положение точки Р полярными координатами а и ф, где а - радиус, проведенный из точки О фигуры рассеяния, лежащей иа оптической оси, а р - угол, составляемый ям с меридиональной плоскостью. [42]
Такой случай должен быть расположен между 1 - м и 3 - м случаями. Сопоставляя их, нетрудно себе представить, что кривые волновых аберраций должны будут по отношению к случаю простой комы постепенно распрямляться, а окружности в фигуре рассеяния переходить в эллипсы с большой осью, совпадающей с осью ординат. [43]
Любопытно, что величины 6g и 6G не связаны с расстоянием от оси рассматриваемого элемента клнна. Поэтому, если угол е постоянен, что имеет место в системе СуперШмидт Бауэрса, аберрационный кружок, вызываемый высшими порядками системы, имеет вид кривой, а не сплошной фигуры рассеяния. Однако радиус-вектор р элемента клина все же сказывается из-за присутствия членов, содержащих угол и, так что аберрационная кривая обладает некоторой небольшой, меняющейся с углом) толщиной: Эту кривую легко - получить, давая углу if ряд - i. [44]
Эти две фокальные плоскости расположены на разных расстояниях от главной плоскости системы. Если изображением точки А в плоскости / служит линия АтАт, а в плоскости / / / - линия ASAS, перпендикулярная линии АтАт, то это изображение при перемещении от плоскости / к плоскости / / / превращается в фигуры рассеяния в виде эллипсов различного эксцентриситета. Следовательно, и в случае астигматизма наклонных пучков изображение точки имеет вид пятна рассеяния, форма которого, как следует из вышеизложенного, зависит от положения экрана наблюдения. [45]
Страницы: 1 2 3 4