Физика - процесс
Cтраница 2
Рассмотрены физика процессов и свойства одного из наиболее распространенных типов лазеров - лазеров на неодимовом стекле. С единых позиций1 проанализирован комплекс вопросов, касающихся лазеров на неодимовом стекле, - свойства активной среды, энергетика и КПД лазеров, формирование диаграммы направленности, спектральные и временные характеристики излучения. Изложены методы построения лазерных систем с большой пиковой мощностью, физические предпосылки и пути реализации предельных характеристик излучения лазеров на неодимовом стекле. [16]
Какова физика процессов, приводящих к вспышке Сверхновой. Преобладает точка зрения, согласно которой резкое повышение давления внутри массивной звезды, находящейся в стадии красного гиганта, связано с нейтрино высоких энергий. Эти нейтрино на какое-то время оказались как бы запертыми внутри звезды силами гравитации, в результате чего возникают мощные нейтринные конвективные движения. [17]
Однако физика процессов, происходящих при испускании и поглощении у-квантов без отдачи ядрами с низколежащими резонансами, может быть рассмотрена на основе классических представлений. [18]
Поскольку физика процесса усиления одинакова для обоих типов приборов, естественно, возникав ] вопрос: почему множитель М присутствует в одном случае и отсутствует в другом. Это можно понять, если учесть, что для фотопроводника Трвл оценивается для однородной области между эмиттером и коллектором. Фотопроводник фактически обладает распределенной сеткой вследствие равномерного поглощения света в пространстве между эмиттером и сеткой. С другой стороны, Трел или постоянная времени RC для полупроводникового триода определяется для области эмиттер - сетка, но не для области сетка-коллектор. Это возможно потому, что сетка локализована. Если оценивать Треп для триода в области се. [19]
Изложена физика процесса усиления света, основанного на перераспределении интенсивности двух или нескольких когерентных световых пучков в результате самодифракции на записываемой ими динамической голографиче-ской решетке. На основе теории квазивырожденного четырехволнового смешения описаны свойства оптических генераторов, использующих этот тип усиления и способных генерировать пучки с исправленным либо обращенным волновым фронтом. [20]
Изложена физика процесса магнитной записи поля дефекта на магнитную ленту в зоне стыкового сварного соединения. С введением допустимых требований к форме сварного шва и заданием определенным законом распределения намагниченности вдоль сечения шва путем интегрирования уравнения Пуассона в первом приближении решена задача по определению магнитного поля, намагничивающего ленту в зоне сварного соединения. [21]
Исследование физики процессов, происходящих при испарении и ионизации твердых образцов лазерным лучом ( рис. 7.20), позволило выявить область ионно-молекулярных реакций, в которой образуются молекулярные, квазимолекулярные и кластерные ионы, типичные для органических соединений. [22]
Изучению физики процесса гашения мощных дуг постоянного и переменного тока посвящена большая литература, и практика этого вопроса представляет в настоящее время самостоятельную отрасль электротехники - выключатели высокого напряжения. [23]
Поясним физику процесса с помощью рис. 5.5. и учитывая, что Qn pcaw та const вдоль сопла. [24]
Рассмотрим физику процесса пуска в рассматриваемой схеме. Для упрощения модели процесса и выделения влияния главного фактора - звена ГОС - примем быстродействие КРН бесконечно высоким ( т.е. положим шн да), а в двигателе учтем только механическую инерцию и пренебрежем электромагнитной. [25]
 |
Генерация ( а и рекомбинация ( б носи клен в.| Вольт-амперные характеристики диода без учета генерации и рекомбинации носителей заряда в р-я-переходе ( / исучетом этих процессов ( 2. [26] |
Исходя из физики процессов образования тока насыщения и тока генерации можно по аналогии с предыдущим выражением записать соотношение, показывающее, чему пропорционален ток генерации. [27]
Во-вторых, физика процесса разрушения горной породы в лабораторных условиях существенно отличается, при прочих равных условиях, от аналогичных процессов в случае проводки скважин на. [28]
Адекватное описание физики процессов, протекающих в грунте в результате динамического деформирования, приводит к существенно нелинейной постановке задачи и предполагает применение численных методов решения указанной проблемы. В работах В. И. Кондаурова и В. Н. Кукуджанова [39], В. И. Кондаурова и И. Б. Петрова [40], В. И. Кондаурова, И. Б. Петрова и А. С. Холодова [41], И. Б. Петрова [48] применительно к задаче об ударе жесткого тела по упругопластиче-ской преграде построены численные модели описания процесса деформирования на различных подвижных сетках. Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, в случае упругих и акустических сред некоторые преимущества в решении связаны с использованием лагранжевых координат, наиболее точно отражающих геометрию деформируемой поверхности. Однако применение подвижных эйлеровых сеток позволяет проводить расчеты для существенно больших моментов времени. [29]
Для понимания физики процессов, протекающих в лазерном кристалле в условиях стимулированного излучения, важное значение имеет построение схемы энергетических уровней ( гатарковских) и идентификация наблюдаемых индуцированных переходов. Отставание в изучении спектроскопических свойств этих сред можно, по-видимому, объяснить тем, что исследователей останавливали затруднения, обычно встречающиеся при анализе широких, чаще всего бесструктурных, полос в спектрах поглощения и люминесценции. [30]
Страницы: 1 2 3 4