Физика - сплошная среда
Cтраница 2
В своих макроскопических чертах явления, происходящие в детонационной волне, могут в настоящее время считаться достаточно выясненными. По трубе распространяется волна сжатия, во фронте которой господствуют чрезвычайно крутые градиенты давления и температуры. С точки зрения физики сплошных сред и пренебрегая теплопроводностью и трением, эти градиенты должны были бы рассматриваться как бесконечно большие. Перед фронтом волны газ еще совершенно не затронут реакцией; у гребня ее он уже полностью прореагировал. Постоянство скорости детонации истолковывается несколько по-разному разными авторами. Согласно одной точке зрения [89, 90], волна должка была бы непрерывно ускоряться, поскольку скорость реакции достаточно велика, если бы не волна разрежения, которая следует за волной сжатия. Волна разрежения имеет своей причиной поток газов позади фронта детонационной волны; выше некоторой определенной скорости распространения она становится быстрее, чем волна сжатия, и догоняет и ослабляет ( замедляет) последнюю. Согласно более новой работе [91], постоянная скорость детонации есть единственная скорость, которая представляется устойчивой термодинамически с точки зрения деградации свободной энергии в волне. Обе теории приводят к одному и тому же условию, определяющему устойчивую детонационную волну, и никем не было показано, что между этими двумя взглядами существует фундаментальное различие. [16]
Равновесные концентрации ОН и Н, приводимые в последних двух столбцах, несомненно, гораздо ниже концентраций, существующих в самой зоне реакции, и надо думать, что концентрации в последней очень высоки. Это, вместе с чрезвычайно малой шириной зоны, которая обеспечивает быструю передачу энергии, дает некоторое представление об исключительно большой скорости химической реакции. В этой связи интересно напомнить приведенные выше соображения о непригодности физики сплошных сред для описания микроскопической структуры фронта волны даже в обычных ударных волнах. Весь процесс передачи энергии в волне представляется результатом сравнительно малого числа молекулярных столкновений. [17]
Равновесные концентрации ОН и Н, приводимые в последних двух столбцах, несомненно, гораздо ниже концентраций, существующих в самой зоне реакции, и надо думать, что концентрации в последней очень высоки. Это, вместе с чрезвычайно малой шириной зоны, которая обеспечивает быструю передачу энергии, дает некоторое представление об исключительно большой скорости химической реакции. В этой связи интересно напомнить приведенные выше соображения о непригодности физики сплошных сред для описания микроскопической структуры фронта волны даже в обычных ударных волнах. Весь процесс передачи энергии в волке представляется результатом сравнительно малого числа молекулярных столкновений. [18]
 |
Схема движения потока в аппарате. [19] |
При изложении вопросов, связанных с движением потоков, удобно пользоваться термином частица жидкости. Однако не так-то просто определить понятие частица движущейся жидкости. Гидравлика - одна из отраслей физики сплошных сред ( см. раздел 3), и понятием молекула не пользуется. [20]
Большой ее раздел занимается макроскопическими телами, практически игнорируя их атомную дискретную структуру. Конечно, здесь мы снова имеем дело с абстракцией. Называют эту часть макроскопической физики физикой сплошной среды. Гидродинамика, теория упругости, макроскопическая электродинамика - примеры наук, рассматривающих физические тела как сплошные. Что в данном случае нужно понимать под г. Конечно, необходимо быть последовательным: если считаешь тело сплошной средой, считай. Однако последовательность требует большего. Надо принять, что элемент объема dV dxdydz включает в себя достаточное количество атомов тела. Кроме того, чтобы не вступить в противоречие, следует рассматривать только функции, которые почти не меняются на межатомных расстояниях. [21]
Страницы: 1 2