Фильтр - шолец
Cтраница 1
Фильтры Шольца мы рассмотрели в разд. Однако этот формализм не дает четкого представления о физическом механизме действия такой структуры в роли фильтра. В данном разделе для изучения пропускания этих фильтров мы применим теорию связанных мод. Разумеется, эта теория применима лишь к скрещенным фильтрам Шольца, которые представляют собой периодическую структуру. [1]
 |
Расчетный спектр пропускания скрещенного фильтра Шольца. [2] |
Веерный фильтр Шольца также представляет собой стопу одинаковых двулучепреломляющих пластинок, каждая из которых ориентирована под определенным азимутальным углом. [3]
 |
Скрещенные фильтры Шольца. [4] |
Существует два основных типа фильтров Шольца: скрещенные и веерные фильтры. Скрещенный фильтр Шольца работает между скрещенными поляризаторами. В табл. 5.1 приведены азимутальные углы отдельных пластинок. [5]
С точки зрения распространения волн фильтр Шольца можно также рассматривать как периодическую среду, в которой изменение азимутальных углов кристаллических осей создает периодическое возмущение по отношению к обеим независимым волнам и приводит к связи между быстрой и медленной независимыми волнами. Поскольку эти волны распространяются с различными фазовыми скоростями, полный обмен электромагнитной энергией возможен только в том случае, когда возмущение является периодическим, что позволяет поддерживать соотношения, необходимые для непрерывного обмена энергией между быстрой и медленной волнами и наоборот. Это служит первой иллюстрацией принципа фазового синхронизма за счет периодического возмущения, к которому мы еще вернемся в следующих разделах. Основное физическое объяснение этого явления состоит в следующем: если энергия должна постепенно перекачиваться с расстоянием из моды А в моду В под действием статического возмущения, то необходимо, чтобы обе волны распространялись с одинаковой фазовой скоростью. Если фазовые скорости не равны друг другу, то падающая волна А постепенно будет расфазироваться с волной В, с которой она связана. Это ограничивает полное количество энергии, которым можно обмениваться. Такой ситуации можно избежать, если знак возмущения меняется на противоположный всякий раз, когда рассогласование по фазе ( между связанными полями) равно тт. Это меняет знак перекачки энергии и таким образом поддерживает правильное фазовое соотношение для непрерывной перекачки энергии. Теорию связанных мод для скрещенных фильтров Шольца мы представим в разд. [6]
Покажите, что полоса пропускания фильтра Шольца обратно пропорциональна длине периодической структуры. [7]
 |
Расчетный спектр пропускания веерного фильтра Шольца. [8] |
Спектры пропускания веерного и скрещенного фильтров Шольца совпадают с той лишь разницей, что в первом кривые сдвинуты по фазе на Г тт. [9]
Это выражение совпадает в точности с коэффициентом пропускания фильтра Шольца, рассмотренного нами в разд. Зависимость передаваемой мощности от рассогласования Д / 3 можно использовать для создания фильтра, который перестраивается при изменении акустической частоты. Для иллюстрации этого рассмотрим следующий пример. [10]
Представляют интерес и заслуживают некоторого изучения характеристики пропускания фильтра Шольца в окрестности основного и побочных максимумов. [11]
Исчисление Джонса, рассмотренное в предыдущих двух разделах, мы применим теперь для изучения характеристик фильтра Шольца. Фильтр Шольца, названный по имени его изобретателя [6, 7], представляет собой стопку идентичных двулучепреломляющих пластинок, каждая из которых ориентирована под определенным азимутальным углом. Азимутальный угол каждой пластинки измеряется относительно оси пропускания переднего поляризатора. Весь столбик двулучепреломляющих пластинок помещен между парой поляризаторов. [12]
Обмен энергиями при встречной модовой связи происходит так же, как в случае связанных мод в фильтре Шольца. Поэтому встречную модовую связь можно описать теми же кривыми для 1Л ( г) 12 и A2 ( z) 2, которые были представлены на рис. 6.11 для фильтров Шольца. [13]
Такое пропускание при этих условиях нетрудно объяснить, если рассмотреть состояние поляризации после прохождения излучения через каждую пластинку внутри фильтра Шольца. Вторая пластинка ориентирована с азимутальным углом - р и составляет угол Зр с вектором поляризации падающего на нее пучка. [14]
Исчисление Джонса, рассмотренное в предыдущих двух разделах, мы применим теперь для изучения характеристик фильтра Шольца. Фильтр Шольца, названный по имени его изобретателя [6, 7], представляет собой стопку идентичных двулучепреломляющих пластинок, каждая из которых ориентирована под определенным азимутальным углом. Азимутальный угол каждой пластинки измеряется относительно оси пропускания переднего поляризатора. Весь столбик двулучепреломляющих пластинок помещен между парой поляризаторов. [15]
Страницы: 1 2