Cтраница 2
Данные о магнитном моменте могут быть изображены на ( М - - диаграмме нанесением линий постоянного магнитного поля. Значения, полученные Амблером и Хадсоном, приведены на фиг. Для полей, меньших 120 эрстед, кривые обнаруживают максимум; геометрическое место точек расположения максимумов изображено пунктирной кривой. В области, заключенной внутри пунктирной кривой, величина ( дМ1дЗ) н положительна, так что, согласно формуле (9.9), наложение магнитного поля приводит к уменьшению температуры. Вне этой области магнетокалорический эффект имеет обычный знак. Некоторые из лейденских данных об изменении температуры при наложении поля приведены на фиг. [16]
Результаты этих экспериментов представлены кривой В на фиг. Результаты, полученные Даниэлсом и Кюрти [75], представлены на фиг. С), полученные Амблером и Хадсоном [136]; последние применяли нагревание переменным магнитным полем п использовали Т в качестве термометрического параметра. Тот факт, что расхождения между результатами, полученными на различных: образцах, наблюдаются главным образом, в калориметрических измерениях, иллюстрируется на фиг. [17]
Приведенные выше данные для хромометиламиновых квасцов интересно сравнить с результатами, полученными в экспериментах с хромокалиевыми квасцами. При этом обнаруживается существенная разница в свойствах обеих солей. Прежде всего, значения параметра расщепления S, по данным различных авторов, для хромокалиевых квасцов отличаются друг от друга больше, чем значения S для хромометиламиновых квасцов: Казимир, Де-Гааз и Де-Клерк [20]: 3 0 270 К; Казимир, Де-Клерк и Полдер [21]: 3 0 263 К; Де-Клерк, Стинленд и Гортер [22]: 3 0 251 К; для двух образцов, исследованных позже в Лейдене, было найдено S 0 240 и 0 250 К; Блини [23]: 3 0 240 К; Амблер и Хадсон [24]: 3 0 250 К. Так как измерения в Лейдене производились одним и тем же методом и на одной и той же установке, следует считать, что разница в значении 8 получается из-за различия в приготовлении и обработке образцов. Если значение 3 выбрано так, чтобы теоретическая кривая совпадала с экспериментальными данными вблизи температуры 0 5 К, то экспериментальные точки хорошо совпадают с теоретической кривой при температурах от 0 2 до 1 К. [18]
Помимо важности явлений переноса по пленке для понимания всей проблемы д-перехода, эти явления, и в особенности зависимость скорости переноса от условий на поверхности, представляют значительный практический интерес. Следует напомнить, что Роллин и Симон [28,29] предположили существование пленки в связи с очень большим теплоподводом внутрь гелиевого криостата. То, что этот эффект вызван переносом массы жидкого гелия, а не теплопроводностью, заставило серьезно задуматься над конструкцией гелиевых сосудов. Это наблюдение, а также скорость, с которой гелии испарялся в опытах Кеезома, заставили предположить, что в обоих случаях стекло сосудов было сильно загрязнено. Блайссе, Кук и Халл [154], а позднее Амблер и Кюрти [155] изучали возможность сокращения теплоподвода но пленке путем выбора специальной конструкции трубки, по которой происходила откачка из крностата, содержащего Не II. Во время проведения первой из этих работ о роли загрязнений в гелии ничего не было еще известно, и, хотя во второй работе принимались уже специальные меры, чтобы избежать попадания примесей, все же трудно утверждать, что возможность их попадания в прибор была полностью исключена. В частности, в случае устройств с металлическими поверхностями совершенно невозможно установить, вызвана ли значительная скорость переноса пленки нерегулярно-стямп поверхности или же наличием загрязнений. [19]
Прибор, использованный этими авторами, состоял из сосуда ( с сужением), скорость истечения жидкости из которого и измерялась. Результаты этой работы крайне интересны, поскольку обнаруженный рост скорости переноса наблюдался примерно при той же температуре, при которой начинают играть роль аномальные возбуждения. Этот эффект следует рассматривать в связи с изменением теплоемкости и с увеличением скорости второго звука в указанном температурном интервале. К сожалению, полученные в этой работе численные значения скоростей между 1 и 1 5 К, где их можно сравнивать с прежними измерениями, имеют разброс примерно на 15 % от одного опыта к другому и в целом превышают принятые значения ( фиг. Еще одно измерение скорости переноса в области магнитных температур недавно провел в Иельском университете Уэрииг [161], который наблюдал скорости, превышающие значения Амблера и Кюрти, причем ниже 0 9 К никакой зависимости от температуры не отмечалось. [20]
Прибор, использованный этими авторами, состоял из сосуда ( с сужением), скорость истечения жидкости из которого и измерялась. Результаты этой работы крайне интересны, поскольку обнаруженный рост скорости переноса наблюдался примерно при той же температуре, при которой начинают играть роль аномальные возбуждения. Этот эффект следует рассматривать в связи с изменением теплоемкости и с увеличением скорости второго звука в указанном температурном интервале. К сожалению, полученные в этой работе численные значения скоростей между 1 и 1 5 К, где их можно сравнивать с прежними измерениями, имеют разброс примерно на 15 % от одного опыта к другому и в целом превышают принятые значения ( фиг. Еще одно измерение скорости переноса в области магнитных температур недавно провел в Иельском университете Уэринг [161], который наблюдал скорости, превышающие значения Амблера и Кюрти, причем ниже 0 9 К никакой зависимости от температуры не отмечалось. [21]