Cтраница 1
Идеальный полосовой фильтр с полосой пропускания от соо - Аю до юо Лсо вполне решает задачу. Построение такого фильтра на практике не оправданно и невозможно, поэтому используют частотные фильтры, характеристики которых приближаются к характеристикам идеальных фильтров. Степень приближения может быть различной. [1]
Пусть требуется преобразовать случайный сигнал идеальным полосовым фильтром. [2]
При наличии шума физически осуществимая аппроксимация идеального полосового фильтра может уже не дать удовлетворительных результатов. Шум в общем случае содержит, кроме случайной компоненты, управляющее воздействие, приложенное ко входу системы наряду с тестовым сигналом. В данном случае оптимальным будет такой фильтр, который наиболее эффективно подавляет помехи и дает наилучшую оценку уд. [3]
Следует отметить, что переходные процессы в идеальном полосовом фильтре лишь приблизительно соответствуют процессам, происходящим в реальных полосовых фильтрах. Нужно иметь в виду, что идеальный полосовой фильтр представляет собой систему, которая не может быть практически осуществлена. Поэтому полученные для идеального фильтра выводы следует применять к реальным системам с большой осторожностью. [4]
Этот метод не гарантирует того, что мы получим идеальный полосовой фильтр. Во-первых, все 7-спин - р-квантовые когерентности также проходят фазовое циклирование, применяемое для выбора р-квантовой когерентности. Если q N, то эти когерентности ( называемые спин-инвертирующими когерентностями [8.35]) не модулируются константами спин-спинового взаимодействия и поэтому сохраняются после усреднения по тт. Во-вторых, мультиплетная структурар-квантовой когерентности [8.8] может иметь компоненту, которая не модулирована либо из-за наличия симметрии, либо из-за случайных вырождений / - взаимодействий. [5]
На рис. 437 изображена построенная по этому уравнению огибающая кривая выходного напряжения идеального полосового фильтра. Из нее легко определить все основные величины, характеризующие переходные процессы в таком фильтре при подведении к его входным зажимам в некоторый момент времени синусоидального напряжения с частотой, равной его резонансной частоте. [6]
Для каждой длины / пробега радиоимпульса по ВЛ можно подобрать некоторое значение tR, однозначно связанное с полосой пропускания А / идеального полосового фильтра. [7]
Следует отметить, что переходные процессы в идеальном полосовом фильтре лишь приблизительно соответствуют процессам, происходящим в реальных полосовых фильтрах. Нужно иметь в виду, что идеальный полосовой фильтр представляет собой систему, которая не может быть практически осуществлена. Поэтому полученные для идеального фильтра выводы следует применять к реальным системам с большой осторожностью. [8]
Такой процесс называется белым шумом. Пусть X ( t) является входом для идеального полосового фильтра с частотной Хсфактеристикой, показанной на рис. 2.12. Определите суммарную мошность шума на выходе фильтра. [9]
Отсюда следует теорема об огибающей: огибающую колебания на выходе полосового фильтра при действии на входе модулированных колебаний можно определять, рассматривая действие огибающей входного сигнала на фильтр нижних частот, характеристики которого получаются при смещении средней точки симметричных характеристик полосового фильтра к началу координат. Согласно этой теореме, в случае приложения к идеальному полосовому фильтру синусоидальных колебаний с частотой ( о0 и огибающей в виде ступенчатой функции получим на выходе колебания ( рис. 11.12, в) с огибающей (11.42), соответствующей действию на идеальный фильтр нижних частот ступенчатого напряжения. [10]
Пусть comax - максимальная частота сигнала, который должен проходить через систему управления. Если сотах со0 / 2, основной и дополнительные спектры накладываются друг на друга. В этом случае непрерывный сигнал невозможно воспроизвести без ошибки с помощью идеального полосового фильтра. Действительно, согласно теореме Котельникова, для восстановления сигнала с ограниченным спектром со сотах необходимо, чтобы выполнялось условие сотах соа / 2 cos ( разд. [11]
Вклад каждой пары штырей в энергию ПАВ пропорционален длине их перекрытия. Из предыдущего простейшего примера ясно, что закон временной модуляции импульсного отклика должен совпадать по форме с законом пространственного изменения длины перекрытия соседних штырей входного преобразователя. Таким образом, можно легко синтезировать фильтр с заданной АЧХ. На рис. 13.11, а сплошной линией показана АЧХ идеального полосового фильтра, на рис. 13.11 6-его импульсная реакция ( огибающая выходного высокочастотного сигнала), а на рис. 13.11, в - структура входного преобразователя. К тому же длина входного преобразователя конечна. Форма АЧХ искажается также из-за пространственной расходимости ПАВ при ее распространении к выходному преобразователю, отражений и других факторов. Для получения оптимальной АЧХ применяют фильтры со значительно более сложной структурой. [12]