Cтраница 1
Волна сильного разрыва является волной первого порядка. [1]
Поведение волны сильного разрыва существенно зависит от термодинамических свойств среды. Эти результаты здесь не обсуждаются, поскольку настоящая книга ограничена чисто механической теорией упругого тела. [2]
Для границы этих областей, названной волной сильного разрыва, выводятся уравнения движения и неразрывности. В обеих областях считается, что движение подчиняется волновым уравнениям. Добавлением геометрических условий задача замыкается. Зависимость сг ( е) берется по схеме линейного упрочнения. Найдена деформация нити в области прилегания до момента проникновения поперечной волны в прямолинейную часть нити. Показано, что сила трения значительно больше касательного усилия, возникающего на волне сильного разрыва. [3]
Ударную волну в деформируемом теле определим как волну сильного разрыва, на фронте которой терпят разрыв непрерывности параметры р, v, ( 0) и другие параметры, характеризующие состояние и движение среды. [4]
Случай ударного нагружения, при котором волна разгрузки представляет собой волну сильного разрыва, был также исследован весьма подробно ( X. [5]
Прямая волна распространяется в направлении; если в обычной теории это волна сильного разрыва, то скорости и деформации не меняются в направлении, производные по равны нулю. Но в перпендикулярном направлении г эти величины претерпевают скачок, грубо можно сказать, что производные их обращаются в бесконечность. [6]
При скоростях удара порядка сотен метров в секунду процесс взаимодействия тонкостенных конструкций с жидкостью сопровождается возникновением волн сильного разрыва и зон кавитации в жидкости, появлением и развитием упругопластических деформаций в материале конструкции, существенным формоизменением контактных и свободных поверхностей. Исследованию указанных нелинейных эффектов посвящены работы А. В. Кочеткова и С. В. Крылова [39], В. Г. Баженова, А. В. Кочет-кова, С. В. Крылова и А. Г. Угодчикова [3], В. Г. Баженова, А. В. Кочеткова и С. В. Крылова [1,2], в которых развита численная методика решения осе-симметричных задач удара деформируемых тел о поверхность сжимаемой жидкости. В качестве примера рассмотрены задачи о внедрении жестких тел и сферических оболочек с присоединенными массами в идеальную сжимаемую среду. [7]
Назовем волной слабого разрыва такую, на фронте которой непрерывны все производные, порядок которых ниже, чем порядок высшей производной в уравнении задачи. В противном случае получим волну сильного разрыва. [8]
При таком законе нелинейное уравнение теплопроводности допускает простое автомодельное решение, что существенно упрощает уравнение распространения упруго, пластических волн. Оказалось, что при скорости распространения тепла-равной скорости распространения упругих или пластических возмущений, происходит образование волн сильного разрыва. [9]
Для границы этих областей, названной волной сильного разрыва, выводятся уравнения движения и неразрывности. В обеих областях считается, что движение подчиняется волновым уравнениям. Добавлением геометрических условий задача замыкается. Зависимость сг ( е) берется по схеме линейного упрочнения. Найдена деформация нити в области прилегания до момента проникновения поперечной волны в прямолинейную часть нити. Показано, что сила трения значительно больше касательного усилия, возникающего на волне сильного разрыва. [10]