Волна - стокс
Cтраница 1
Волна Стокса неустойчива по отношению к парам возмущений, с волновыми числами, лежащими внутри петли-восьмерки, как показано на фиг. Скорость роста возмущений и ширина полосы неустойчивости пропорциональны квадрату крутизны склона исходной волны. [1]
Область волновых векторов, в которой волна Стокса с волновым числом k ] неустойчива. [2]
Эти комбинированные эффекты расстройки от резонанса и амплитудной дисперсии являются существенными факторами, обусловливающими неустойчивость, найденную для волн Стокса Бенджаменом и Фейром. [3]
 |
Эпюры линейной нагрузки от волн при Л13 5 м ( Я110 м, диаметр 530, 920 мм, рассчитанные соответственно по СНиП - 82 и обобщенному методу. [4] |
Для получения равнодействующей волновой нагрузки на сваю и стержень требуется подставить ( выражения - значения) скоростей и ускорений из теории одиночных волн и теории волн Стокса второго порядка приближения в формулы (1.1) и (1.2) и проинтегрировать по всей длине, что сопряжено с большими трудностями, так как имеются частные решения. [5]
Получены доказательства существования ( гладких) волн с наклонами, близкими к критическому, но критическое значение еще не достигнуто и, таким образом, существование волны Стокса не доказано. [6]
 |
Сравнение профилей волн, максимумов скоростей и и ускорений w по линейной теории ( Эри и теории Стокса / 12. [7] |
C H / ( gf2) и С % Н / 1г приняты соответствующими экстремальным условиям Северного моря: С ] 0 015, Ci 0 2, и длина более крутой волны Стокса была на 7 % больше, чем волны Эри. [8]
Как видно из данного обзора, за последние годы в теории нелинейных волн произошло совершенно определенное перемещение круга интересов от исследования отдельных нелинейных волн, - например, простых и ударных волн или волн Стокса на поверхности жидкости - к изучению целых классов нелинейных волновых процессов. Одним из таких классов являются волны в слабо диспергирующих средах. Для очень большого числа объектов такие волны описываются уравнением Кортевега-де Вриза. Благодаря численным расчетам и глубоким аналитическим исследованиям достигнута большая ясность не только в стационарных, но и в зависящих от времени решениях этого уравнения. [9]
Однако, к сожалению, в работах указанных авторов подробному статистическому анализу были подвергнуты лишь параметры ветровых волн, а анализ амплитуд нагрузок и изгибающих моментов в элементах, а также их зависимости от параметров волн проводился с детерминистических позиций на основе теории волн Стокса ( 2 - е приближение) и теории одиночной волны, несмотря на очень большой разброс экспериментальных данных, указывающий на случайный характер исследуемых явлений. [10]
Сюда относятся, прежде всего, три работы А.И. Некрасова: О волне Стокса ( Известия Иваново-Вознес. [11]
Она зависит от частоты; ее числовое значение меньше, чем у скорости объемных волн. Направление колебаний частиц в рассматриваемой волне перпендикулярно направлению распространения. Эти волны впервые изучены Стоксом, поэтому их часто называют вязкими волнами Стокса. Вязкие волны затухают очень сильно. На расстоянии 1 / 6 28 волны [ 1 / р К / ( 2п) ] амплитуда уменьшается в е раз. Например, при частоте 500 Гц длина стоксовской волны составляет в воздухе К 0 6 мм и затухание в е раз осуществляется в слое толщиной 1 / ( Зя я 0 1 мм. [12]
Поэтому мы можем ожидать, что при известном соотношении параметров краевые задачи, которые описывают волновое движение жидкости, перестают иметь реше -: ние. Это означает, что крутые волны разрушаются. В связи с этим возникла гипотеза о существовании некоторой предельной волны. Этим термином стали называть волну такой амплитуды, которая при заданной длине максимальна. Первая работа, имевшая своей целью изучение подобных волн, была выполнена Дж. Стоксом еще в XIX веке, и с тех пор предельная волна носит название волны Стокса. Основное предположение Стокса - неаналитичность предельного решения: в момент разрушения в вершине волны должна образоваться угловая точка. [13]
Страницы: 1