Cтраница 1
Волна второго типа ( более медленная) в мягких грунтах представляет собой волну переупаковки практически несжимаемых твердых частиц и является предметом исследования теории уплотнения ( консолидации) грунтовых масс. В сцементированных насыщенных пористых средах деформации переупаковки и гидростатического сжатия частиц сближаются по величине и трудности аналитического исследования задачи возрастают. [1]
Волна второго типа в мягком грунте в одномерном случае описывается телеграфным уравнением; ее фронт размывается практически мгновенно и соответственно телеграфное уравнение заменяется уравнением Фурье. В условиях длительного приложения нагрузки и возможности оттока жидкости из системы достигаемые при этом деформации скелета среды весьма существенны. [2]
Их можно условно называть волнами второго типа или квази-магнитными. Волны первого и второго типов могут существовать раздельно или одновременно в зависимости от способа возбуждения. [3]
В нижнем полупространстве г0 излучается волна второго типа в симметричном направлении. [4]
Аналогичная картина имеет место при излучении волн второго типа. [5]
Согласно первому равенству в (15.10), амплитуда волны второго типа, возникающая при падении первой волны, равна амплитуде первой волны, возникающей при падении на то же препятствие второй волны. Это есть частный случай теоремы взаимности; этим же объясняется и симметрия оператора (15.8) относительно полей обеих волн. [6]
Такие волны называются обыкновенными. Для волн второго типа показатель преломления зависит от направления распространения волны. [7]
В щелочных средах волны соединений, восстанавливающихся в кислой среде с предшествующей протонизацией, сохраняются лишь у веществ, которые либо могут протонироваться водой, либо восстанавливаться в непротонированном состоянии. Не зависит от рН в щелочной среде лишь высота волн второго типа ( для волн с протонизацией рН влияет на о, а следовательно, и на E / J. ЕЧ, волны а-броммасляной кислоты не зависит от рН в сильнокислой и щелочной средах ( в сильнокислых растворах происходит электрохимический разрыв связи С - Вг у недиссоциированной кислоты) и изменяется с рН в промежуточной области. Возможно, эта волна состоит из двух ступеней, которые не удается различить на полярограммах. Слияние волн происходит, вероятно, и во многих других случаях, когда на полярограммах наблюдается лишь одна волна, по высоте равная волне диффузионного тока, а восстанавливаются как протонированные, так и непротонированные частицы. [8]
Строгая постановка требует введения уравнений равновесия ( уравнений (2.1) и (2.2) без инерционных членов), уравнений баланса масс (2.3), (2.4) и замыкающих связей деформаций скелета среды с напряжениями и поровым давлением (2.5), При этом гипотеза о характере изменения пористости становится излишней - величина т определяется из уравнений неразрывности для твердой фазы. Предельный переход в результирующей системе уравнений (2.1) - (2.5) к случаю мягких грунтов ( е 1) дает в пренебрежении инерционными силами для описания волны второго типа систему уравнений неоднородной консолидации Био ( цит. Для ее решения необходимо обобщить методы решения аналогичных задач классической теории упругости. [9]
Путем вычисления скалярных произведений можно показать, что у волн первого типа ( Я2Ю) векторы EJ H, H Ln, a E и п неперпендикулярны между собой; у волн второго типа ( Ez0) векторы E Ln, E LH, a H и п неперпендикулярны между собой. [10]
Лонге-Хиггинс [268] теоретически показал, что для существования шельфовых волн мелководная зона может иметь бесконечно малую ширину. При равномерном вращении длинные волны могут быть захвачены у прямой линии подводного уступа, разделяющей две зоны различной и постоянной глубины. Захваченные волны являются волнами второго типа и бегут вдоль линии разрыва в том же направлении, что и волны Кельвина более глубоководной зоны. [11]
Развитие теории шло по пути исследования волн малой или бесконечно малой амплитуды, а также волн конечной амплитуды на поверхности жидкости различной глубины - бесконечно большой и конечной. К первому типу могут быть отнесены реальные волны приливов, сейсмические волны и некоторые волны зыби, у которых амплитуды действительно составляют весьма малые доли от их длины. Ветровые волны, имеющие конечные соотношения амплитуды и длины, следует причислить к волнам второго типа. [12]