Крупная волна

Cтраница 2

Например, вычислялась высота характерной волны hs, определяемая как среднее по 1 / 3 самых крупных волн, зарегистрированных за 17-минутный интервал наблюдений. Ниже мы будем обсуждать именно данные по hs, поскольку эта величина представляет собой робастную меру высоты волн. Дело в том, что волна максимальной высоты, вполне вероятно, проходит не во время периода наблюдений, который составляет всего лишь 9 4 % полного времени. [16]

Зависимость безразмерных параметров ( а. [17]

До настоящего времени вопрос о пределах интервалов относительных глубин, при которых применима теория одиночной волны, остается дискуссионным. Чтобы определить границы зоны мелководья, и прибойной, будем исходить из того, что для проектирования гидротехнических сооружений представляют интерес параметры крупных волн. Согласно нашим расчетам ( см. табл. 3.10 - 3.16), на морских нефтяных месторождениях Каспия максимальные элементы волн для расчетного шторма достигают следующих значений: Л 4 5 м, т 10 с и ттах 12 5 с. Предельная крутизна волн ограничена. [18]

Начальный этап обработки волнограмм включает в себя проведение линии среднего - уровня и разметку волн. В зависимости от вида этой линии легко установить характеристики колебания. Обычно на фоне крупных волн всегда существуют мелкие, поэтому необходимость статистической обработки вторичных волн всегда была и остается для исследователей дискуссионной. [19]

Установившееся течение с длинными гравитационными волнами устойчиво в сравнительно узком диапазоне значений Кепл. По данным П. Л. Капицы и С. П. Капицы, нестабильность волнового течения проявляется при расходах жидкости, в 4 - 5 раз превышающих расход, соответствующий появлению первых волн. При этом на поверхности крупных волн появляются мелкие волны и течение приобретает трехмерность. Такой режим волнового течения называют вторым волновым. Верхней его границей является значение критерия Рейнольдса, соответствующее переходу к турбулентному режиму. Это значение Кепл сильно зависит от условий входа жидкости и случайных возмущений и поэтому не может быть определено точно. Имеющиеся данные показывают, что для второго волнового режима среднюю толщину пленки жидкости можно определять так же, как для первого волнового режима. [20]

Установившееся течение с длинными гравитационными волнами устойчиво в сравнительно узком диапазоне значений RenJI. По данным П. Л. Капицы и С. П. Капицы, нестабильность волнового течения проявляется при расходах жидкости, в 4 - 5 раз превышающих расход, соответствующий появлению первых волн. При этом на поверхности крупных волн появляются мелкие волны и течение приобретает трехмерность. Такой режим волнового течения называют вторым волновым. Верхней его границей является число Рейнольдса, соответствующее переходу к турбулентному режиму. Это значение числа Рейнольдса сильно зависит от условий входа жидкости и случайных возмущений и поэтому не может быть точно определено. [21]

Таким образом, разброс на графиках объясняется изменчивостью значений С в широких диапазонах чисел Рейнольдса. Как видно, на графике появляются вилкообразные кривые. Здесь, между теорией и экспериментом наблюдается удовлетворительная корреляция, в частности для крупных волн. Для малых волн разброс является действием упомянутых выше естественных факторов, причем в первую очередь переменными значениями коэффициента лобового сопротивления. [22]

Присасывание маломерного судна к крупному во время движения. [23]

Не меньше опыта и умения требуется от водителя малого судна при проводке его в узком месте реки во время движения по нему крупного судна. В этом случае наибольшая волна образуется у берегов, чего некоторые водители не учитывают. Стараясь уклониться дальше от проходящего судна, они приближаются к берегу и попадают под влияние самой крупной волны, которая может ударить легкое моторное судно о грунт и даже выбросить его на берег. [24]

Конечно, теория раскручивающегося Закона волн предполагает, что существуют волны крупнее Эпохального волнового уровня. Периоды в развитии биологического вида Хомо сапиенс могут быть волнами крупнее Эпохального уровня. Возможно, и сам Хомо сапиенс является всего одной ступенькой в развитии гуманоидов, которые в свою очередь - лишь ступенька в более крупных волнах развития жизни на Земле. Как-никак, если представить, что существование планеты Земля длится всего один год, то формы жизни вышли из океана пять недель назад, в то время как человекоподобные существа гуляют по Земле в течение только последних шести часов этого года, меньше, чем 1 / 100 от всего периода существования живой формы. В таком масштабе, Рим опережает Западный мир на пять секунд. [25]

На рис. 1 показаны записанные на фотоосциллограмму усредненные профили волн. Непосредственно после входа поверхность жидкости покрыта сетью частых волн с небольшой амплитудой. В верхнем сечении характер волн значительно меняется. Амплитуда волн растет, одновременно увеличивается частота крупных волн. [26]

В опытах ИВТАН был обнаружен другой очень важный эффект. По данным Г. Г. Трещева [ 3.241, для вынужденного движения при поверхностном кипении период роста пузырей составляет 3 - 5 мс, по данным [2.17], для приблизительно таких же условий время жизни пузыря лежит в пределах от 10 до 20 мс. Измерения волновой структуры по кинограммам показали, что средняя ширина фронта крупной уединенной волны изменяется в пределах от 3 до 5 мм. Таким образом, пузырь за время прохождения над ним крупной волны успевает вырасти до - d1012, затем разрушается в тыльной стороне волны. Этим и объясняется обнаруженное при кинографическом исследовании явление интенсивного пузырькового кипения за фронтом волны. [27]

Действие волн может сказываться на вертикальном распределении водорослей. У открытых побережий морей и океанов, к которым подходят крупные волны с больших водных пространств, на глубине от 0 до 15 м, в зависимости от рельефа дна бывают зоны, лишенные макроскопических ( крупных) водорослей. Исключение составляют корковые известковые красные водоросли, способные противостоять сильным ударам волн. Заросли прочих водорослей располагаются или на малых глубинах, куда доходят ослабленные волны, образующиеся после разрушения более крупных, или на большой глубине, если там достаточно света, где не сказывается разрушительное действие крупных волн. [28]

При малых частотах вращения, когда толщина жидкой пленки существенно превышает величину микровыступов на поверхности диска, на его поверхности образуется слой жидкости, толщина которого для данной частоты определяется состоянием поверхности и физическими свойствами жидкости, а избыточная жидкость вследствие поверхностного натяжения стекает с диска в пульсирующем режиме. В этом случае у его края жидкость собирается в виде валика, оставаясь в таком состоянии до тех пор, пока центробежная сила не превышает силы поверхностного натяжения. Толщина валика определяется капиллярным давлением на краю диска, зависящего от кривизны поверхности и динамического угла смачивания в. От неустойчивого жидкостного кольца жидкость отрывается в виде капель в местах схода с диска волн. Инициатором образования жгута жидкости служит фронт крупной волны, впадины по бокам которого являются неустойчивыми к образованию сухих пятен. [29]

Страницы: 1 2