Головная ударная волна

Cтраница 2

На рис. 4.3 представлена временная развертка вхождения головной ударной волны перед телом в турбулентную область. Видно, что скорость ударной волны меняется хаотически, фронт ее размывается, появляются дополнительные возмущения. [16]

Зависимость начальной скорости распространения ударной волны D и скорости расширения канала VK от периода разрядного тока. [17]

На рисунке 1.23 представлен график изменения скорости головной ударной волны в ПММА при энергии разряда 450 Дж и периоде разрядного тока 1.1 мкс. [18]

При сверхзвуковой скорости обтекания тела перед ним образуется головная ударная волна ( рис. 3.23.2); область зависимости течения около тела ограничена на ударной волне той ее частью, которая попадает внутрь характеристических коноидов, идущих вверх по течению от заднего конца тела. [19]

С возрастанием расстояния от эпицентра взрыва высота фронта головной ударной волны увеличивается. Предметы, находящиеся в области действия головной ударной волны, испытывают от ее действия один удар, а расположенные выше фронта головной волны ( например, верхняя часть высотного здания) - испытывают давления Е виде двух ударов. Первый удар происходит в результате действия падающей ударной волны, второй удар, через небольшой промежуток времени, - от отраженной волны. [20]

Обтекание заостренных тел вращения сверхзвуковым потоком сопровождается образованием головной ударной волны. Так же, как в случае обтекания конуса, эта ударная волна может быть отошедшей от тела вперед по потоку с образованием зоны дозвуковых скоростей перед телом или присоединенной, когда ударная волна представляет собой осесимметричную поверхность, проходящую через вершину обтекаемого тела. [21]

Тела, обладающие равным сопротивлением при большой сверхзвуковой скорости. [22]

Дли уменьшения сопротивления крыльев, связанного с образованием головных ударных волн, при небольших сверхзвуковых скоростях пользуются стреловидными ( рис. 6) и треугольными крыльями, передняя кромка к-рых образует острый угол ( 3 с направлением скорости v набегающего потока. Сопротивление крыла бесконечного размаха обратится в пуль, когда угол скольжения Р крыла достигнет такой величины, что нормальная к кромке крыла составляющая скорость и станет дозвуковой. [23]

Условия (8.29) и последние два в (8.30) на головной ударной волне при такой интерпретации также совпадут с соответствующими соотношениями на фронте волны в плоском движении. [24]

При очень большой скорости обтекания существенную роль за головной ударной волной играют физико-химические превращения в газе. На модели бинарной смеси было видно, что даже если компоненты остаются совершенными газами, уравнение состояния выражается весьма сложными функциями независимых термодинамических переменных. Они еще усложняются для газовых смесей с большим числом компонент. [25]

Из общей теории эволюционных ударных волн ясно, что головная ударная волна в окрестности оси симметрии может быть модифицирована вращательным возмущением потока. Хотя картина течения и изменилась количественно, общая схема течения осталась аналогичной, так как вторичная ударная волна и тангенциальный разрыв по-прежнему существуют. Картина линий тока, в основном, тоже аналогична, как видно из рис. 5.32 Ь, где она показана совместно с ударными волнами и изолинией А I. Видно, что вторичная ударная волна становится ударной волной выключения, так как ее поверхность совпадает с линией А 1, а векторы скорости и магнитного поля теряют тангенциальную компоненту при переходе через нее. [26]

Сравнение с предыдущим снимком показывает, что расстояние отхода головной ударной волны для оеесимметрично-го тела примерно вдвое меньше, чем для плоского тела того же поперечного сечения при том же числе Маха. Во всех остальных отношениях структура течения остается примерно такой же-видна точки отрыва и косая ударная волна в месте обратною присоединения. Головная волна пересекает пристеночные пограничные слои по двум кривым линиям справа. [27]

Изолинии плотности для чисто плоского ( а и возмущенного ( Ь течений идеальной плазмы около бесконечно проводящего цилиндра. [28]

Видно, что возникла тройная точка, отщепленная от головной ударной волны. На рис. 5.37 показана увеличенная картина интересующей нас области течения. Кроме того, на этом же рисунке приведены силовые линии магнитного поля. В силу вогнутости быстрой ударной волны магнитные силовые линии отклоняются к оси. Видно, что далее ударная волна становится выпуклой, и на ее профиле должна появиться точка перегиба. [29]

Это простое преобразование координат позволяет подогнать расчетную сетку к головной ударной волне. Отсутствие необходимости проведения расчета во внешней области минимизирует расходы компьютерной памяти и расчетное время. Так как головной скачок выделяется, решение внутри ударного слоя можно найти с использованием небольшого числа вычислительных точек. Для преодоления жесткости системы уравнений, связанной с присутствием экспоненциальных членов ol в правой ее части, они аппроксимируются неявно. Такой подход может также быть использован в рамках методов сквозного счета, основанных на схеме Годунова. [30]

Страницы: 1 2 3 4