Cтраница 1
Пока ударная волна движется, не встречая препятствий, она создает изменяющуюся во времени нагрузку, равную избыточному давлению в проходящей ударной волне. При подходе ударной волны к преграде она отражается ( образуя давление отражения АРОТр) и происходит торможение масс движущегося воздуха, избыточное давление повышается. В результате этого преграда испытывает удар огромной силы, увеличившийся вследствие давления отражения. [1]
Пока ударная волна движется, не встречая препятствий, она создает изменяющуюся по времени нагрузку, равную избыточному давлению в проходящей ударной волне. При подходе ударной волны к преграде она отражается ( образуется давление отражения Ар0тР) и происходит торможение масс движущегося воздуха, избыточное давление повышается в 2 - 1 - 8 раз. В результате этого преграда испытывает удар огромной силы, увеличившийся за счет давления отражения. [2]
Расчет продолжался до тех пор, пока ударная волна не достигала правой границы, которая располагалась достаточно далеко ( М - велико), чтобы дать возможность разностному решению полностью сформироваться. [3]
Как уже указывалось, большое достоинство этого механизма состоит в том, что он обеспечивает ускорение частиц все время, пока ударная волна остается сильной. Поэтому в остатках сверхновых ускорение продолжается до тех пор, пока они не расширятся до значительных размеров, порядка 10 - 15 пс. [4]
Пусть слева ( s 0) находится поршень, скорость движения которого задана И равна U. Эту границу мы считаем неподвижной, расчет будем продолжать до тех пор, пока ударная волна не достигнет ее. [5]
Поршень, расширяющийся по степенному закону. При п т О движение автомодельно лишь при условии, что ai 0, т.е. пока ударная волна сильная. [6]
Если газонаполненный трубопровод / - 2, где исходное давление Ро, соединить через быстро открывающийся клапан 2а с атмосферой ( см. рис. 7.3), то давление в сечение 2 - 2 не изменится до тех пор, пока волна разряжения ( слабый разрыв сплошности) не достигнет данного сечения. Когда в трубопроводе / - 2 атмосферное давление ря, а в камере / давление р0 const, то при быстром открывании клапана 2 давление в сечении 2 - 2 остается равным ра до тех пор, пока ударная волна не достигнет этого сечения. [7]
До последнего времени не было предложено убедительного механизма ускорения космических лучей в оболочках молодых остатков сверхновых. Однако недавно Белл, а также Бленд форд и Острайкер описали привлекательный механизм ускорения, использующий ударные волны в остатках сверхновых. Мы изложим его подробно в разд. Сейчас для нас существенно то, что ускорение электронов космических лучей в ударных волнах в остатках сверхновых наверняка возможно. Это значительно смягчает проблему адиабатических потерь. Согласно представлениям, развитым Беллом, ускорение частиц с образованием наблюдаемого энергетического спектра происходит до тех пор, пока ударная волна остается сильной, а в конце, когда оболочка рассеивается в межзвездной среде, по-видимому, возможны только малые адиабатические потери энергии электронов. [8]